- •46. Истечение из насадка Вентури, значение коэффициентов. Сопоставление истечения из насадка с истечением из отверстия. Величина вакуума.
- •47. Истечение в атмосферу или под постоянный уровень из малого отверстия при переменном напоре.
- •48. Равномерное безнапорное установившееся движение воды в каналах. Предварительные замечания. Основное уравнение равномерного движения.
- •49. Гидравлические элементы живого сечения потока в канале. Основные формулы для определения коэфф. Шези.
- •50. Гидравлически наивыгоднейший поперечный профиль трапецеидального канала.
- •52. Ограничение скоростей движения воды при расчете каналов. Мероприятия по уменьшению или увеличению скоростей
- •53. Особенности гидравлического расчета канала замкнутого сечения. Расчет канализационных труб.
- •54) Замечания о расчете сложного замкнутого трубопровода
- •1. Предмет механики жидких сред. Краткие сведения по истории гидравлики
- •2. Основные физические свойства жидкости и газа. Особые состояния жидкости.
- •4 Уравнение Эйлера и их интегрирование
- •5 Величина гидростатического давления в случае жидкости, наход под действием только силы тяжести
- •6 Пьезометрические высоты отвеч обсолютному избыточному давлениям. Вакуум.
- •7. Сила гидростатического давления, действующая на плоские поверхности
- •8 Сила гидростатического давления, действующая на цилиндрические поверхности
- •9 Основы гидродинамики.
- •10 Дифференциальные уравнения движения идеальной (невязкой) жидкости (уравнения Эйлера)
- •11.Три основных вида движения жидкости. Понятия вихревого и безвихревого движений.
- •12.Установившееся и неустановившееся движение жидкости. Понятие о линии тока. Элементарная струйка
- •14.Уравнение неразрывности движущейся жидкости.
- •15.Уравнение несжимаемости движущейся жидкости.
- •16. Неравномерное и равномерное движения. Напорное и ненапорное движения, свободные струи. Гидравлические элементы живого сечения.
- •17. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости (вывод).
- •18. Значение трех слагаемых, входящих в уравнение Бернулли. Геометрическая и энергетическая интерпретация уравнения Бернулли для элементарной струйки.
- •19. Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости.
- •20. Влияние неравномерности распределения скоростей по плоскому живому сечению на величину количества движения и величину кинетической энергии.
- •26. Законы внутреннего трения в жидкости. Касательные напряжения трения при ламинарном движении жидкости
- •27 . Распределение скоростей и по живому сечению при ламинарном равномерном установившемся движении жидкости
- •28. Формула Пуазейля. Потеря напора по длине при ламинарном равномерном установившемся движении жидкости
- •29. Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившемся движении.
- •30. Потеря напора по длине при турбулентном установившемся равномерном движении жидкости
- •31. Исследования и. Никурадзе. Общие вопросы о потерях напора.
- •36. Сложение потерь напора. Полный коэф сопротивления. Понятие длинного и короткого трубопровода.
- •37 Простой трубопровод. Случай истечения жидкости под уровень и в атмосферу.
- •40 Последовательное и параллельное соединение.
- •41.Потери напора при переменном напоре по длинне трубы
- •42 . Расчет сложного (разветвленного) незамкнутого трубопровода (случай, когда высотное положение водонапорного бака не задано)
- •51. Основные задачи при расчете трапецеидальных каналов на равномерное движение воды
- •48. Равномерное безнапорное установившееся движение воды в каналах. Предварительные замечания. Основное уравнение равномерного движения.
- •49. Гидравлические элементы живого сечения потока в канале. Основные формулы для определения коэф. Шези.
- •50. Гидравлически наивыгоднейший поперечный профиль трапецеидального канала.
- •52. Ограничение скоростей движения воды при расчёте каналов. Мероприятия по уменьшению или увеличению скоростей.
- •34. Потери напора при резком расширение напорного трубопровода,выход из трубопровода,диффузоры.Формула Вейсбаха.
- •35. Расчетные зависимости для определения потерь напора
- •43. Истечение жидкости из малого отверстия в атмосферу при постоянном напоре.
- •44. Типы сжатия струи. Величина коэффициентов , , , . Инверсия струи. Траектория струи.
- •45. Типы насадков. Внешний круглоцилиндрический насадок. Общая картина при истечении в атмосферу.
- •33)Местные потери напора. Явление отрыва транзитной струи. Общий характер местных потерь напора.
- •49) Гидравлические элементы живого сечения потока в канале
- •1°. Симметричное трапецеидальное поперечное сечение
- •53) Особенности гидравлического расчёта канала замкнутого сечения. Расчёт канализационных труб.
- •57) Расчётные зависимости для величины гидравлического удара и скорости его распространения.
12.Установившееся и неустановившееся движение жидкости. Понятие о линии тока. Элементарная струйка
Установив-ся д-ие – это такое движение каждая точка простр-ва которого характеризуется неизменяющ-ся во времени скоростями, т.е. частные производные = 0; , , .
Н еустановившееся дв-ие при этом дв-ии различают два случая а) когда скорости в отдельных точках прост-ва измен-ся относительно медленно, т. к. , можно пренебречь. б) когда скорости в отдельных точках пространства измен-ся относительно быстро.
Линия тока при 1) устано-ся дв-ии представляет собой неизм. во времени траектории вдоль которой одна за другой движутся частицы жидкости.
2. Случай неустановившегося движения. Рассмотрим некоторый момент времени t1. Представим себе точку 1, скрепленную с пространством. Отложив по длине вектора и1г относящегося
к этой точке, небольшой отрезок получим точку 2; далее по длине вектора скорости u2, относящегося к точке 2, отложим небольшой отрезок ; при этом получим точку 3, и т. д. В результате такого построения имеем в общем случае ломаную линию 1—2—3. . .. Подчеркнем, что скорости ии и2, ин, . . . относятся к рассматриваемому моменту времени t1
Если теперь длина отрезков будет стремиться к нулю, то в пределе вместо ломаной линии 1—2—3. . . получим кривую линию, проходящую через точку 1, причем эта кривая будет характеризоваться тем, что в данный момент времени во всех ее точках векторы скорости будут к ней касательны . Полученная кривая и называется линией тока.
Как видно, линия тока в случае неустановившегося движения есть кривая, проведенная внутри потока так, что в данный момент времени векторы скорости во всех точках этой кривой являются касательными к ней.
В следующий момент времени /2 скорость в точке 1 может изменить свое направление. Поэтому в общем случае неустановившегося движения линия тока, отвечающая моменту будет представлять собой уже совсем другую кривую.
Надо помнить, что в общем случае неустановившегося движения система линий тока, проведенных через начальные точки 1, . . ., выражает
только мгновенную картину движения жидкости (отвечающую определенному моменту времени).
Только в том частном случае, когда с течением времени скорости и изменяют лишь свою величину (направление же скоростей и остается постоянным), система линий тока при неустановившемся движении оказывается неизменной во времени; при этом линии тока и в случае неустановившегося движения являются траекториями частиц жидкости. Разумеется, в общем случае неустановившегося движения линии тока не будут представлять собой траекторий жидких частиц.
2.Элементарная струйка. Cовокупность линий тока, проведем через все точки элементарной площадки δ ω наз-ся элементарной струйкой. Можно сказать также, что элементарная струйка представляет собой часть движущейся жидкости, ограниченную системой линий тока, проведенных через все точки бесконечно малого простого замкнутого контура К, находящегося в области, занятой жидкостью
Эта струйка представляет собой как бы пучок линии тока, в случае установив-ся движения эти элемент струйка оюладает следующими тремя сво-ами 1) струйка является неизменной во времени. 2) т. к. боков. пов-ти струйки образ. линиями тока вдоль которой скользят жидкие частицы то следовательно проникновение жидкости через боковые поверхности невозможно. 3) скорость и давление для всех точек данного поперечного сечения струйки следует считать одинаковыви.
1 3.Параллельноструйное, плавноизменяющеемя и резкоизменяющееся движение жидкости. Живое сечение, расход жидкости, средняя скорость. Эпюра скоростей. 1. Можно различать частный случай потока, когда линии тока его являются строго параллельными прямыми. Таксе движение жидкости назовем параллельноструйным. Часто, однако, приходится сталкиваться с потоками, отличными от параллельноструйного. Рассматривая такого рода потоки, различаем так называемые плавно изменяющееся движение и резко изменяющееся движение. Плавно изменяющимся движением называется движение, близкое к парал-лельноструйному1. При плавно изменяющемся движении поток должен удовлетворять следующим двум условиям;а) радиус r кривизны линий тока должен быть весьма велик (рис а);
б) угол Ѳ, образованный линиями тока, должен быть близок к нулю (рис. б).
При несоблюдении этих двух условий или одного из них получаем движение, называемое резко изменяющимся.
Живое сечение – представим на рисунке поток жидкости и покажем внутри потока линии тока . Проведем к этим линиям тока пов-ть нормал к линиям тока и лежащую внутри потока эта пов-ть наз-ся живым сечением. На практике живое сечение обз-ся ω Поверхность АВ, нормальная к линиям тока и лежащая внутри потока, называется живым сечением.
При параллельноструйном движении живые сечения являются плоскими.
При плавно изменяющемся движении живые сечения должны быть близкими к плоским
Расход жидкости – наз-ся объем ее проходящий в единицу времени ч/з живое сечение, обоз-ся буквой Q (м3/с) 1 м3/с= 1000 л/с, 1л/с= 0, 001 м3/с, 1л/с = 1000см3/с. dQ=U*dW, Q .
Средняя скорость – из-но что в различных точках живого сечения U различны, т.е U1 ≠U2 U3 при параллельно струйном течении вв-ся понятие средней скорости для данного сечения (она фиктивна) и обоз-ся V =Q/ω, где Q- расход в данном сечении, ω= площ-дь живого сечения.
Эпюра скоростей Будем рассматривать поток, имеющий плоские живые сечения: наметим на рис. вертикаль М—N, принадлежащую одному из живых сечений потока. Покажем векторами ии и2, u3i . . скорости течения в различных точках этой вертикали. Соединив концы этих векторов линией АВМ, получим фигуру ABMN, которая представляет характер распределения скоростей и по вертикали. Эта фигура называется эпюрой скоростей (построенной в данном случае для вертикали М-N