- •46. Истечение из насадка Вентури, значение коэффициентов. Сопоставление истечения из насадка с истечением из отверстия. Величина вакуума.
- •47. Истечение в атмосферу или под постоянный уровень из малого отверстия при переменном напоре.
- •48. Равномерное безнапорное установившееся движение воды в каналах. Предварительные замечания. Основное уравнение равномерного движения.
- •49. Гидравлические элементы живого сечения потока в канале. Основные формулы для определения коэфф. Шези.
- •50. Гидравлически наивыгоднейший поперечный профиль трапецеидального канала.
- •52. Ограничение скоростей движения воды при расчете каналов. Мероприятия по уменьшению или увеличению скоростей
- •53. Особенности гидравлического расчета канала замкнутого сечения. Расчет канализационных труб.
- •54) Замечания о расчете сложного замкнутого трубопровода
- •1. Предмет механики жидких сред. Краткие сведения по истории гидравлики
- •2. Основные физические свойства жидкости и газа. Особые состояния жидкости.
- •4 Уравнение Эйлера и их интегрирование
- •5 Величина гидростатического давления в случае жидкости, наход под действием только силы тяжести
- •6 Пьезометрические высоты отвеч обсолютному избыточному давлениям. Вакуум.
- •7. Сила гидростатического давления, действующая на плоские поверхности
- •8 Сила гидростатического давления, действующая на цилиндрические поверхности
- •9 Основы гидродинамики.
- •10 Дифференциальные уравнения движения идеальной (невязкой) жидкости (уравнения Эйлера)
- •11.Три основных вида движения жидкости. Понятия вихревого и безвихревого движений.
- •12.Установившееся и неустановившееся движение жидкости. Понятие о линии тока. Элементарная струйка
- •14.Уравнение неразрывности движущейся жидкости.
- •15.Уравнение несжимаемости движущейся жидкости.
- •16. Неравномерное и равномерное движения. Напорное и ненапорное движения, свободные струи. Гидравлические элементы живого сечения.
- •17. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости (вывод).
- •18. Значение трех слагаемых, входящих в уравнение Бернулли. Геометрическая и энергетическая интерпретация уравнения Бернулли для элементарной струйки.
- •19. Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости.
- •20. Влияние неравномерности распределения скоростей по плоскому живому сечению на величину количества движения и величину кинетической энергии.
- •26. Законы внутреннего трения в жидкости. Касательные напряжения трения при ламинарном движении жидкости
- •27 . Распределение скоростей и по живому сечению при ламинарном равномерном установившемся движении жидкости
- •28. Формула Пуазейля. Потеря напора по длине при ламинарном равномерном установившемся движении жидкости
- •29. Распределение осредненных скоростей по живому сечению потока при турбулентном равномерном установившемся движении.
- •30. Потеря напора по длине при турбулентном установившемся равномерном движении жидкости
- •31. Исследования и. Никурадзе. Общие вопросы о потерях напора.
- •36. Сложение потерь напора. Полный коэф сопротивления. Понятие длинного и короткого трубопровода.
- •37 Простой трубопровод. Случай истечения жидкости под уровень и в атмосферу.
- •40 Последовательное и параллельное соединение.
- •41.Потери напора при переменном напоре по длинне трубы
- •42 . Расчет сложного (разветвленного) незамкнутого трубопровода (случай, когда высотное положение водонапорного бака не задано)
- •51. Основные задачи при расчете трапецеидальных каналов на равномерное движение воды
- •48. Равномерное безнапорное установившееся движение воды в каналах. Предварительные замечания. Основное уравнение равномерного движения.
- •49. Гидравлические элементы живого сечения потока в канале. Основные формулы для определения коэф. Шези.
- •50. Гидравлически наивыгоднейший поперечный профиль трапецеидального канала.
- •52. Ограничение скоростей движения воды при расчёте каналов. Мероприятия по уменьшению или увеличению скоростей.
- •34. Потери напора при резком расширение напорного трубопровода,выход из трубопровода,диффузоры.Формула Вейсбаха.
- •35. Расчетные зависимости для определения потерь напора
- •43. Истечение жидкости из малого отверстия в атмосферу при постоянном напоре.
- •44. Типы сжатия струи. Величина коэффициентов , , , . Инверсия струи. Траектория струи.
- •45. Типы насадков. Внешний круглоцилиндрический насадок. Общая картина при истечении в атмосферу.
- •33)Местные потери напора. Явление отрыва транзитной струи. Общий характер местных потерь напора.
- •49) Гидравлические элементы живого сечения потока в канале
- •1°. Симметричное трапецеидальное поперечное сечение
- •53) Особенности гидравлического расчёта канала замкнутого сечения. Расчёт канализационных труб.
- •57) Расчётные зависимости для величины гидравлического удара и скорости его распространения.
5 Величина гидростатического давления в случае жидкости, наход под действием только силы тяжести
Представим закрытый сосуд, в котором находится жидкость. Обозначим через р0 внешнее поверхностное давление (т. е. давление на свободную поверхность жидкости). Возьмем оси координат, как показано на чертеже, и наметим точку т, у которой выделим единицу массы тяжелой жидкости. К этой единице массы приложена объемная сила ф.
В случае, когда объемными силами, действующими на жидкость, являются только силы тяжести, имеем фх = 0, фy=0, фz=-g
где g— ускорение силы тяжести; проекции силы ф на оси координат.
Величина dр выражается зависимостью, где dU будет равно:
dU = фкdx + фу dу + фг dг = — g dz
Подставляя, получаем dр = —ρg dz,
Интегрируя, имеем p=—ρgz+C, т.к. γ=ρg, то p=-γz+C
где С — постоянная интегрирования. Для определения С рассмотрим точку на поверхности жидкости (где z= 0 и р=p0), тогда С = р0;
в результате имеем: p =p0 — γz.
Обозначим через h заглубление точки т под свободной поверхностью жидкости:
h = —z;
тогда окончательно будет: p= p0+γh,
где р является абсолютным давлением в рассматриваемой точке; р0 — внешнее поверхностное давление.
Из рассмотрения заключаем, что абсолютное давление в точке равно сумме внешнего поверхностного давления и весового давления.
Также ясно, что на сколько увеличивается внешнее поверхностное давление p0, на столько же должно увеличиться и абсолютное давление в данной точке.
Если сосуд открыт, то Ро = Ра,
где ра — атмосферное давление; при этом имеем: р = рауh.
Назовем избыточным давлением величину превышения абсолютного давления в точке над атмосферным давлением, т. е. величину (р—ра). Эту величину также иногда называют манометрическим давлением.
1) в случае закрытого сосуда
1) в случае открытого сосуда откуда видно, что для открытого сосуда понятия весового и избыточного давлений совпадают: p=pв=γh
для закрытого же сосуда давления р и рв имеют разную величину: p=pв+(p0-pa)
6 Пьезометрические высоты отвеч обсолютному избыточному давлениям. Вакуум.
Пьезометрическая высотаСлово «пьезометрическая» произошло от слияния двух греческих слов, из которых первое значит «давление» и второе — «мера».
1°. Пьезометрическая высота, отвечающая абсолютному давлению в точке.
П окажем, что абсолютное давление в точке рА может быть выражено высотой некоторого столба жидкости. представим закрытый сосуд, частично наполненный жидкостью. Наметим в жидкости точку т, к которой приключим запаянную сверху тонкую стеклянную трубку П0.Будем считать, что в трубке П0 'создано полное разрежение (р=0). Тогда под давлением рА в точке т горизонт жидкости в трубке поднимется на некоторую высоту НА .Рассматривая точку ту можем написать для нее следующие соотношения:
а) со стороны жидкости Ро + уh = рА; б) со стороны жидкости в трубке О + γhА=PA.
Очевидно рА = γhА. hA=PA/γ - пьезометрическая высота, отвечающая абсолютному давлению в точке, или просто абсолютная пьезометрическая высота.
2°. Пьезометрическая высота, отвечающая избыточному давлению в точке. Рассмотрим точку п
; приключим к этой точке тонкую стеклянную трубку П открытого типа. В этой трубке горизонт жидкости, , также поднимется на некоторую высоту hизб. Однако hтб будет меньше hА , так как в случае открытой трубки жидкость в ней будет встречать противо-давлен ие со стороны атмосферы. Рассматривая точку n, можем сказать, что:а) со стороны жидкости Ра = Ро +γh; б) со стороны жидкости в трубке Ра +γhизб=PA
Так как давления слева и справа на точку должны быть равными, то получаем: hизб.=PA-Pa/γ-пьезометрическая высота, отвечающая избыточному давлению в точке, или избыточная пьезометрическая высотой. . Вакуум
Рассмотрим точку n с 2 сторон:.Можно сказать, что:
а) со стороны жидкости в сосуде Ра = Ро +γh;
б) со стороны жидкости в трубке PA=Pa-γ(-hвак.)Соединяя знаком равенства два введенных выражения, получим:hвак.=(Pa-PA)/γ-вакуумметрическая высота. Как видно, Нвак характеризует разность давлений: атмосферного и абсолютного давления в точке n.
Можно сказать, что вакуум в данной точке жидкости есть остаток давления в этой точке до атмосферного. Величина вакуума может выражаться четырьмя способами:
1) в единицах(например, кгс/см2);
2) высотой столба жидкости, имеющей определенный удельный вес;
3) в долях атмосферы (в обычных условиях вакуум не может быть больше одной атмосферы);
4) в процентах, если считать за 100% одну атмосферу.