- •Основные радиотехнические процессы
- •Классификация цепей
- •Классификация сигналов
- •Характеристики детерминированных сигналов
- •Гармонический анализ периодических сигналов
- •Примеры спектров периодических сигналов
- •Распределение мощности в спектре периодического сигнала.
- •Гармонический анализ непериодических сигналов
- •Свойства преобразования Фурье
- •Примеры спектров непериодических сигналов
- •Распределение энергии в спектре непериодического сигнала
- •Соотношение между длительностью сигнала и широтой его спектра
- •Скорость убывания спектра вне основной полосы
- •Модуляция
- •Угловая модуляция.
- •Спектр колебания при угловой модуляции.
- •Спектр колебания при амплитудно-частотной модуляции
- •Узкополосный сигнал
- •Аналитический сигнал
- •Частотные и временные характеристики радиотехнических цепей
- •Апериодический усилитель
- •Резонансный усилитель
- •Обратная связь усилителя
- •Дифференцирующая и интегрирующая цепи
- •Спектральный метод.
- •Операторный метод
- •Метод интеграла наложения.
- •Метод огибающей.
- •Прохождение импульсного сигнала через дифференцирующие и интегрирующие цепи
- •Прохождение радиоимпульса через резонансный усилитель.
- •Прохождение ам – колебаний через резонансный усилитель.
- •Прохождение частотно – модулированного колебания через избирательные цепи.
- •Прохождение фазоманипулированного колебания через резонансную цепь.
Примеры спектров периодических сигналов
1. Последовательность прямоугольных импульсов.
Здесь .
, где -скважность
, так как функция s(t) – четная, .
.
Спектр имеет вид:
При , то есть (радиолокационный сигнал) и .
2. Прямоугольное колебание. Подобное колебание, часто называемое меандром (Меандр — греческое слово, обозначающее “орнамент”), находит особенно широкое применение в измерительной технике. Здесь , .
Спектр меандра
3. Последовательность пилообразных импульсов.
.
Функция s(t) – нечетная, поэтому разложение в ряд Фурье содержит только синусоидальные составляющие.
4. Последовательность треугольных импульсов.
.
Данная функция содержит только косинусоидальные члены в силу четности функции. Амплитуды гармоник с ростом n убывают быстрее, чем в предыдущих случаях, так как высокочастотные составляющие для образования сигнала не нужны.
Спектр последовательности треугольных импульсов
При сумма ряда приближается к всюду, кроме точек разрыва функции, где образуются выбросы.
При величина этого выброса равна 1,18E. Этот дефект сходимости (18%) носит название явления Гиббса. Но ряд сходится в среднем, то есть выбросы бесконечно узкие и не вносят ощутимого вклада в усреднение.
.
10
Распределение мощности в спектре периодического сигнала.
.
.
Если – ток, то мощность, выделяемая на сопротивлении R.
.
. Средняя мощность не зависит от фаз отдельных гармоник.
11
Гармонический анализ непериодических сигналов
Пусть сигнал s(t) задан в виде некоторой функции, отличной от нуля в промежутке (t1,t2). Этот сигнал должен быть интегрируем на интервале (t1,t2).
Возьмем бесконечный отрезок времени Т, включающий в себя промежуток (t1,t2). Тогда сигнал S(t) является, как бы периодическим с периодом T→ ∞, а .
Заданный сигнал можно представить в виде ряда Фурье, где
На основании этого получим:
Поскольку Т®µ, то сумму можно заменить интегралом, а W1 на dW и nW1 на W. Таким образом, мы прейдем к двойному интегралу Фурье:
,
Где — спектральная плотность сигнала. Когда интервал (t1,t2) не уточнен, интеграл имеет бесконечные пределы.
Это есть обратное и прямое преобразование Фурье, соответственно.
Спектр непериодического сигнала является сплошным
Если сравнить выражения для огибающей сплошного спектра (модуль спектральной плотности) непериодического сигнала и огибающей линейчатого спектра периодического сигнала, совпадающего на интервале (t1,t2) с непериодическим сигналом, то будет видно, что они совпадают по форме.
Учитывая, что , получим:
,
но отличаются масштабами .
Следовательно, спектральная плотность обладает всеми основными свойствами комплексного ряда Фурье. Т. е. можно записать
,
где , ,
спектральная плотность:
Модуль спектральной плотности является четной функцией и его можно рассматривать как амплитудно-частотную характеристику сигнала. Аргумент — нечетная функция, рассматриваемая как фазо-частотная характеристика сигнала.
На основании этого сигнал можно выразить следующим образом
Из четности модуля и нечетности фазы следует, что подынтегральная функция в первом случая является четной, а во втором — нечетной относительно W. Следовательно, второй интеграл равен нулю (нечетная функция в симметричных пределах) и окончательно
.
Отметим, что при W=0 выражение для спектральной плотности равно площади под кривой s(t)
,
то есть имеет значение, равное площади сигнала.
12