- •Оглавление
- •Введение
- •Глава 1. Электростатическое поле в вакууме
- •. Закон сохранения электрического заряда
- •1.2. Закон Кулона
- •1.3. Напряженность электрического поля
- •1.4. Потенциал электрического поля
- •1.5. Поле электрического диполя в вакууме
- •1.6. Теорема Гаусса–Остроградского для электростатического поля в вакууме
- •1.6.1. Электростатическое поле заряженной сферы
- •1.6.2. Электростатическое поле заряженного шара
- •1.6.3. Электростатическое поле заряженной бесконечной плоскости
- •1.6.4. Электростатическое поле заряженного бесконечно длинного цилиндра
- •Глава 2. Электростатическое поле в диэлектриках
- •2.1. Дипольные моменты молекул диэлектрика
- •2.1.1. Неполярный диэлектрик во внешнем электростатическом поле
- •2.1.2. Полярный диэлектрик во внешнем электростатическом поле
- •2.2. Поляризация диэлектриков
- •2.3. Теорема Гаусса–Остроградского для электростатического поля в изотропной диэлектрической среде
- •2.4. Закон Кулона для электростатического поля в изотропной диэлектрической среде
- •2.5. Условие для электростатического поля на границе раздела двух изотропных диэлектрических сред
- •2.6. Сегнетоэлектрики
- •Глава 3. Проводники в электростатическом поле
- •3.1. Распределение зарядов в проводнике
- •3.2. Электрическая емкость уединенного проводника
- •3.3. Взаимная электрическая емкость двух проводников. Конденсаторы
- •3.4. Энергия заряженных проводников и электростатического поля
- •Глава 4. Электрический ток в металлах, растворах электролитов и газах
- •4.1. Классическая теория электропроводности металлов
- •4.2. Законы постоянного тока в проводниках
- •4.2.1. Закон Ома для полной цепи
- •4.2.2. Правила Кирхгофа
- •4.3. Постоянный ток в жидкостях (растворах электролитов)
- •4.4. Постоянный ток в газах
- •Глава 5. Электрический ток в вакууме
- •5.1. Работа выхода электрона из металла
- •5.2. Электронно-вакуумный диод
- •5.3. Электронно-вакуумный триод
- •Глава 6. Переходные процессы в rc-цепях
- •6.1. Заряд и разряд конденсатора
- •6.2. Конденсатор в цепи гармонического переменного тока
- •Приложение некоторые сведения из разделов математики
- •Комплексная арифметика
6.2. Конденсатор в цепи гармонического переменного тока
Если подключить конденсатор параллельно к генератору переменного синусоидального (гармонического) тока, то через конденсатор будет протекать синусоидальный ток без искажения закона изменения тока.
Генератор синусоидального тока выдает в сеть гармонически изменяющуюся ЭДС в виде синусоиды , где – амплитудное (максимальное) значение напряжения, а Ω – циклическая частота, которая связана с линейной частотой ƒ, измеряемой в герцах, по закону: .
Напряжение на конденсаторе будет равно ЭДС генератора:
.
|
|
Заряд, протекающий через конденсатор, будет изменяться по закону:
. |
(62) |
Сила тока, протекающая при перезарядке конденсатора:
. |
(63) |
Применяя закон Ома для участка цепи, можно определить дифференциальное сопротивление конденсатора гармоническому току:
. |
(64) |
Величину называют реактивным сопротивлением конденсатора переменному синусоидальному току.
Сила тока по формуле (63) в конденсаторе отстает от напряжения на угол 90о:
. |
|
6.3. RC-цепь в переменном синусоидальном токе
Иные процессы происходят при включении последовательно конденсатору сопротивления в цепь генератора синусоидального тока. Схема включения приведена на рис. 20.
C
Г R
|
R
Г C
|
а) дифференциальная RC-цепочка |
б) интегральная RC-цепочка |
Рис. 20. Схема включения RC-цепи в сеть гармонического тока
Дифференциальные уравнения остаются аналогично уравнению (55) для цепи постоянного тока, только в правой части подставляется функция генератора:
. |
(65) |
Решение данного уравнения будем искать в виде применяя формулы комплексной арифметики (см. приложение). Подстановка пробного решения в уравнение (65) дает:
. |
|
Применяя формулы преобразования тригонометрических функций, имеем с левой части сумму двух синусоид в одну синусоиду с права:
. |
(66) |
Деля (66) на циклическую частоту Ω и подставляя в место реактивное сопротивление конденсатора синусоидальному току :
, |
|
имеем:
. |
(67) |
Далее выражаем из (67) q0 и получаем решение уравнения (65):
. |
|
Для дифференцирующей цепи, изображенной на рис. 19 а) имеем, что напряжение на конденсаторе равно:
, |
|
а для интегрирующей цепи (см. рис. 19 б) напряжение на резисторе:
. |
|
Из приведенных выражений видно, что в первом случае напряжение на конденсаторе пропорционально производной от напряжения генератора, поэтому RC-цепочку называют дифференциирующей; а в другом – напряжение на сопротивлении пропорционально интегралу от функции генератора, и эту цепь называют интегрирующей. В дальнейшем, будет более подробно рассмотрено рассмотрение прохождения переменного тока через реактивно-активные цепи.