- •Учащимся 10 и 11 класса Движение материальной точки по окружности
- •Кинематика вращательного движения
- •Динамика вращательного движения
- •3. Примеры решения задач
- •Ответ: угловая скорость центрифуги должна быть равна 4 с-1.
- •Решение
- •Решение
- •4. Задачи для учащихся, готовящихся к олимпиаде по физике
- •5. Задачи для самостоятельного решения
- •Готовимся к сдаче Единого государственного экзамена (егэ) по физике
- •Законы постоянного тока
- •Примеры решения задач части с егэ
- •Задачи для самостоятельного решения
Динамика вращательного движения
2.1. По второму закону Ньютона, F = ma, ускорение появляется только в том случае, если равнодействующая всех сил, действующих на точку, отлична от нуля.
Обратимся еще раз к понятию ускорения. Модуль скорости изменяется только в случае, если равнодействующая сила направлена параллельно вектору скорости. Иными словами, сила, параллельная вектору скорости, сообщает телу тангенциальное ускорение, F׀׀= maτ.
Направление скорости может изменить сила, перпендикулярная вектору скорости. То есть,
сила, перпендикулярная вектору скорости, сообщает телу нормальное ускорение, F= man.
Поскольку при равномерном движении по окружности а = 0, значит, полное ускорение тела а есть ускорение нормальное аn. Направлено оно к центру вращения (окружности), поэтому при равномерном движении точки по окружности нормальное ускорение называют еще центростремительным.
2.2. При неравномерном движении по окружности вектор ускорения а не направлен к центру вращения и его удобно разложить на две составляющие – нормальное и тангенциальное ускорение. Модуль нормального ускорения в любой момент времени можно найти по формуле , где v и ω — линейная и угловая скорости в этот момент. Из рисунка 2 видно, что при неравномерном движении по окружности проекция ускорения а на ось X, направленную вдоль радиуса к центру вращения, всегда равна аn. На этом основано решение многих задач на неравномерное движение по окружности.
2.3. Очень большие трудности у учащихся вызывают задачи, в которых рассматривается движение тела под действием нескольких сил, не всегда направленных вдоль одной оси. В этом случае можно посоветовать не отходить от принятой схемы расчета:
Выявление всех сил, действующих на тело.
Обязательное изображение всех этих сил на рисунке.
Выбор удобной для расчета системы координат.
Составление динамических уравнений (вначале в векторном виде, а затем в проекциях на выбранные координатные оси).
5. Сила, параллельная вектору скорости, сообщает телу тангенциальное ускорение. Сила, перпендикулярная вектору скорости, сообщает телу нормальное ускорение: F׀׀= maτ, F= man.
3. Примеры решения задач
Задача 1. При какой скорости автомобиль "не занесет" на повороте горизонтальной дороги радиусом r = 100 м, если коэффициент трения между колесами и дорогой равен = 0,1?
Решение
Н а автомобиль действует сила тяжести mg; сила реакции опоры N и сила трения Fтр, направленная перпендикулярно скорости к центру окружности (рис.3).
Выберем систему координат так, чтобы одна из осей (например, Х) была направлена в плоскости движения к центру вращения. Тогда вторая ось Y, перпендикулярная оси Х, будет направлена вертикально (вверх или вниз – значения не имеет). Направим ось Y вниз.
Запишем динамическое уравнение в векторном виде
mg + N+ Fтр= ma и в проекциях на координатные оси:
на ось Y: mg - N = 0, так как вдоль оси Y ускорение равно 0; отсюда N = mg ; Fтр= N = mg;
на ось Х: Fтр = man, действующая вдоль этой оси сила трения перпендикулярна скорости Fтрv, поэтому она сообщает автомобилю нормальное (центростремительное) ускорение an = v2/r.
Получаем mg = mv2/r, откуда находим значение скорости v = =10 м/с = 36 км/ч. (ускорение свободного падения принимаем равным 10 м/с2 ).
Ответ: скорость автомобиля не должна превышать 10 м/с, что соответствует 36 км/ч.
Задача 2. При каком числе оборотов в минуту тело, лежащее на горизонтальной вращающейся платформе на расстоянии r = 5 м от ее центра, не удержится на ней при коэффициенте трения между телом и платформой = 0,1?
Решение
На тело действует сила тяжести mg; сила реакции опоры N и сила трения Fтр, направленная перпендикулярно скорости к центру вращения платформы (рис.3).
Выберем систему двух взаимно перпендикулярных координат Х и Y, направив их по принципу, обусловленному в предыдущей задаче. Динамическое уравнение имеет вид: mg+N+Fтр = ma. Запишем его в проекциях на координатные оси.
На ось Y: mg-N=0, так как вдоль оси Y ускорение равно 0; отсюда N= mg ; Fтр= N = mg.
На ось Х: Fтр = man, так как действующая вдоль этой оси сила трения перпендикулярна скорости, и, значит, сообщает телу нормальное ускорение an = 2минr . Здесь удобен именно этот вариант формулы нормального ускорения, так как искомая величина может быть выражена через угловую скорость nмин= /2 (заметьте, что значение частоты вращения n получается в этом случае в оборотах в секунду). Итак, mg = m2минr, g = 42n2 минr, . Подставляя данные величины, получаем n ≥ 0,45 об/с = 4,2 об/ мин.
Ответ: тело не удержится на платформе при частоте вращения большей, чем 4,2 об/мин.
З адача 3. С какой угловой скоростью должна вращаться горизонтальная центрифуга, чтобы космонавт испытывал 8-кратную перегрузку, если радиус центрифуги r = 5 м?
Решение
Перегрузкой называют число, равное отношению реакции опоры, действующей на тело (в данном случае, на космонавта), к силе тяжести его. Значит, N = 8 mg.
Рассмотрим силы, действующие на космонавта в горизонтально-вертикальной системе координат ХОУ. В вертикальном направлении сила тяжести mg уравновешивается силой реакции горизонтальной опоры R (рис.4), mg = R.
Сила реакции опоры N (в данной задаче опорой является вертикальная стенка центрифуги) направлена горизонтально к центру вращения. Значит, в направлении оси Х единственная сила реакции опоры N, перпендикулярная скорости движения, сообщает космонавту нормальное ускорение: N = man = m2r. 8 mg = m 2r, отсюда = ; = 4 с-1.