- •Содержание
- •Часть 2 линии передач и их элементы 40
- •Часть 3 многополюсники сверхвысоких частот 88
- •Предисловие
- •Часть 1 основы теории электромагнитного поля
- •1 Скалярные и векторные поля. Операции над векторами
- •1.1 Классификация полей
- •1.2 Операции над векторами
- •2 Основные положения теории электромагнитного поля
- •2.1 Определение векторов электромагнитного поля
- •2.2 Уравнения Максвелла
- •2.3 Уравнения Максвелла для гармонических колебаний. Комплексные амплитуды
- •2.4 Энергия электромагнитного поля
- •2.5 Граничные условия для векторов поля
- •3 Плоские электромагнитные волны
- •3.1 Характеристики плоской скалярной волны
- •3.2 Плоская электромагнитная волна
- •3.3 Частные случаи распространения плоских электромагнитных волн
- •3.4 Падение плоской электромагнитной волны на границу раздела сред
- •4 Излучение электромагнитных волн
- •4.1 Элементарные источники излучения
- •4.2 Основные электрические характеристики антенн
- •4.3 Типы антенн
- •Часть 2 линии передач и их элементы
- •5 Линии передач. Резонаторы
- •5.1 Определения
- •5.2 Электрические характеристики регулярных линий
- •5.3 Коаксиальная линия
- •5.4 Двухпроводная линия
- •5.5 Прямоугольный волновод. Волна основного типа
- •5.6 Круглые волноводы
- •5.7 Полосковые линии
- •5.8 Световоды
- •5.9 Объемные резонаторы
- •Контрольные вопросы:
- •6 Расчет режимов работы нагруженных линий
- •6.1 Волновые процессы в нагруженных линиях
- •6.2 Режимы работы нагруженных линий
- •6.3 Круговая диаграмма
- •Контрольные вопросы:
- •7 Согласование нагрузок с линиями передач
- •7.1 Цели и критерии согласования
- •7.2 Согласование нагрузок методом четвертьволнового трансформатора
- •7.3 Согласование методом параллельного шлейфа
- •Контрольные вопросы:
- •8 Элементы линий передач
- •8.1 Классификация элементов
- •8.2 Элементы коаксиальных трактов
- •8.3 Элементы трактов, выполненных на прямоугольных волноводах
- •8.4 Трансформаторы типов волн
- •Контрольные вопросы:
- •Часть 3 многополюсники сверхвысоких частот
- •9 Матричное описание многополюсников сверхвысоких частот
- •9.1 Определение многополюсников
- •9.2 Матрицы 4-полюсника и их свойства
- •9.3 Матрицы многополюсников
- •10 Частотно-избирательные фильтры свч
- •10.1 Основные определения
- •10.2 Структура фильтров. Способы расчета
- •8 Пример реализации фильтра со ступенчатой структурой.
- •11 Балансные многополюсники
- •11.1 Общие свойства
- •11.2 Некоторые типы балансных восьмиполюсников
- •12 Ферритовые устройства свч
- •12.1 Физические явления в намагниченных ферритах на свч
- •12.2 Классификация устройств свч с намагниченными ферритами и их матрицы рассеяния
- •12.3 Примеры конструктивного выполнения ферритовых устройств свч
- •Контрольные вопросы:
- •Литература
2 Основные положения теории электромагнитного поля
2.1 Определение векторов электромагнитного поля
Различают две разновидности электромагнитного поля, которые называются электрическим и магнитным полем, и которые взаимно обусловлены.
Математической моделью электрического поля в вакууме служит – вектор напряженности электрического поля, определенный по силе , действующей на пробный заряд q:
. (2.1)
Вектор E имеет размерность В/м.
Для описания электрических явлений в диэлектриках вводится еще один вектор – поле электрической индукции (размерность Кл/м). Вектор связан с вектором соотношением:
(2.2)
где – абсолютная электрическая постоянная (диэлектрическая проницаемость), – относительная диэлектрическая проницаемость, – диэлектрическая проницаемость вакуума. – физическая постоянная, определенная экспериментально: Ф/м.
Магнитное поле взаимодействует только с движущимися зарядами. В вакууме магнитное поле описывается вектором магнитной индукции и определяется по силе , действующей на заряд q, движущейся со скоростью :
. (2.3)
называется силой Лоренца.
Для описания явлений в магнетиках (железо, кобальт, никель и др.), кроме вектора дополнительно вводится вектор , который называется напряженностью магнитного поля (размерность А/м). В вакууме:
(2.4)
где Гн/м – магнитная постоянная (магнитная проницаемость).
2.2 Уравнения Максвелла
Сводка уравнений, которые устанавливают связь между электрическими и магнитными явлениями носят имя Джеймса Кларка Максвелла – английского физика. Основы теории поля опубликованы в «Трактате об электричестве и магнетизме», который появился в 1873 году.
Систему уравнений Максвелла принято представлять в двух формах: дифференциальной и интегральной.
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме:
(2.5)
Уравнения Максвелла в интегральной форме:
(2.6)
Первое уравнение Максвелла называется уравнением полного тока. Оно формулируется так: циркуляция вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру равна полному току:
. (2.7)
Воспользовавшись теоремой Стокса, (2.7) можно переписать в дифференциальной форме:
(2.8)
где – плотность электрического тока, имеющая размерность А/м.
В правой части первого уравнения (2.5) плотность тока содержит два слагаемых: плотность тока проводимости ( – проводимость среды См/м) и сторонний ток, являющийся возбудителем ЭМП. В правую часть первого уравнения Максвелла введено еще одно слагаемое, которое устанавливает связь между электрическим и магнитным полем и называется током смещения:
(2.9)
Именно эта часть тока осуществляет замкнутость электрической цепи, содержащий конденсатор.
Второе уравнение называется законом электромагнитной индукции, оно устанавливает факт и меру возникновения электрического поля под действием переменного магнитного поля.
Третье уравнение – это закон Гаусса, который устанавливает связь между вектором E и величиной заряда Q, порождающего это поле. Из интегральной формы закона видно, что поток вектора электрической индукции через замкнутую поверхность равен заряду внутри охваченной области:
Использование теоремы Остроградского-Гаусса приводит к дифференциальной форме третьего уравнения Максвелла.
Четвертое уравнение называется законом непрерывности магнитных силовых линий: поток вектора магнитного поля через замкнутую поверхность равен нулю. Переход к дифференциальной форме дает
Пятое и шестое уравнения имеют одинаковую запись в дифференциальной и интегральной форме и называются материальными уравнениями. Они устанавливают связь между напряженностями электрического и магнитного полей и векторами индукции.
Большинство используемых на практике сред, где существуют ЭМП, являются линейными. В этом случае справедлив принцип суперпозиции ЭМП, что позволяет найти общее решение уравнений Максвелла как сумму частных решений.