- •Часть 2.
- •Раздел V. Физико-химический анализ.
- •Глава 1. Спектральный анализ.
- •1.1.Эмиссионные методы.
- •1.1.1. Применение газоразрядной плазмы.
- •1.1.2. Аналитические частицы.
- •1.1.3. Аналитические спектры.
- •1.1.4. Источники света.
- •1.1.5. Аналитические свойства эмиссионных методов.
- •1.1.6. Аппаратура, применяемая в эмиссионных методах са.
- •1.1.7. Специальные методики возбуждения аналитического спектра.
- •1.2. Методы комбинационного рассеяния света.
- •1.2.1.Интенсивность и частотные сдвиги линий крс
- •1.2.2.Способы возбуждения спектров кр.
- •1.2.3.Схемы регистрации спектров кр.
- •1.3. Изотопно – спектральные методы.
- •1.3.1. Общие положения.
- •1.3.2.Принципиальные особенности, достоинства и недостатки метода.
- •1.3.3. Особенности анализа в исм.
- •1.4. Абсорбционные методы.
- •1.4.1. Методы прямого измерения поглощения.
- •1.4.2. Основные способы повышения чувствительности и селективности ам.
- •Аппаратура.
- •Источники зондирующего излучения
- •Приемники излучения.
- •1.5. Оптико – акустический метод.
- •1.5.1. Основы метода.
- •1.5.2. Источники модулированного излучения.
- •1.6. Метод внутрирезонаторного лазерного поглощения.
- •Глава 2. Колориметрический анализ.
- •Глава 3. Рефрактометрический анализ
- •Глава 4. Люминесцентный анализ
- •Глава 5. Газовая хроматография
- •5.1. Предмет газовой хроматографии.
- •5.2. Аппаратурное оформление.
- •5.3. Сущность метода.
- •5.4. Характеристика метода.
- •5.5. Область применения метода.
- •5.6. Хроматографический процесс.
- •5.7. Приготовление колонок.
- •5.8. Кондиционирование колонок.
- •5.9. Твердый носитель.
- •5.10. Стационарные фазы.
- •5.11. Детекторы.
- •Характеристики детекторов.
- •5.12. Количественный анализ.
- •Глава 6. Полярографический метод.
- •6.1. Сущность полярографического метода анализа
- •6.2. Концентрационная поляризация.
- •6.3. Качественный полярографический анализ.
- •Глава 7. Кондуктометрический анализ.
- •Глава 8. Кулонометрический анализ
- •Глава 9. Методики пробоподготовки.
- •Хроматография
- •Концентрирование примесей.
- •Раздел VI. Особенности контроля атмосферы в городах и других населенных пунктах.
- •1. Общие сведения об особенностях загрязнений.
- •2. Организация наблюдений за уровнем загрязнения атмосферы.
- •2.1. Общие требования.
- •2.2. Размещение и количество постов наблюдения.
- •2.3. Программа и сроки наблюдений.
- •2.5. Организация наблюдений, анализа и отбора проб.
- •3. Обследование состояния загрязнения атмосферы.
- •3.1. Цель и виды обследования.
- •3.2. Эпизодическое обследование.
- •3.3. Проведение подфакельных наблюдений.
- •3.4. Измерение уровня загрязнения воздуха, обусловленного выбросами автотранспорта.
- •3.5. Изучение уровня загрязнения воздуха в промышленном районе.
- •3.6. Косвенные методы исследования уровня загрязнения атмосферы.
- •3.7. Наблюдения за содержанием в атмосфере коррозионно-активных примесей.
- •Раздел VII. Измерительно-информационная система.
- •1. Понятие измерительно – информационной системы.
- •2. Вторичные преобразователи информации.
- •3. Системы регистрации параметров.
- •4. Системы синхронизации регистраторов.
- •Раздел VIII. Космический мониторинг.
- •1. Задачи и требования.
- •2. Физические основы решения задач исследования природных ресурсов Земли.
- •3. Аппаратура для космического мониторинга.
- •Раздел V. Физико-химический анализ.
- •Глава 1. Спектральный анализ.
- •Раздел VII. Измерительно-информационная система.
- •Раздел VIII. Космический мониторинг.
1.2. Методы комбинационного рассеяния света.
Явление рассеяния веществами света на смещенной относительно возбуждающего излучения частоте широко используют для исследования структуры различных молекул, поскольку строение последних определяет положение и интенсивность смещенных линий рассеянного излучения. Различные молекулы дают свой характерный спектр линий КР, что позволяет использовать это явление как для их идентификации (т е качественного анализа), так и для определения числа рассеивающих молекул (т е количественною анализа).
Комбинационное рассеяние света представляет собой неупругое взаимодействие фотонов зондирующего излучения с молекулами рассеивающего вещества. При этом молекула не поглощает налетающий фотон и не излучает новый, как в случае флуоресценции, а происходит возмущение (поляризация) электронной оболочки молекулы в результате воздействия на нее электромагнитного поля налетающего фотона. Молекула, находящаяся в основном колебательном состоянии, под воздействием налетающего фотона рассеивает фотоны с меньшей энергией, т.е. смещенные в длинноволновую область спектра; в результате образуются так называемые стоксовы компоненты спектра КР. При этом часть энергии налетающего фотона поглощается молекулой, увеличивая ее внутреннюю энергию. Молекулы, находящиеся в возбужденных колебательных состояниях при взаимодействии с налетающим фотоном отдают ему часть энергии и рассеивают фотоны с большими энергиями, т.е. смещенные в коротковолновую область спектра, образуя антистоксовы компоненты спектра КР. Интенсивность стоксовых компонент спектра КР значительно больше антистоксовых. Так как молекулы газа постоянно находятся в хаотическом тепловом колебательном и вращательном движениях, то рассеянное излучение изотропно и некогерентно, и поэтому это явление называется спонтанным комбинационным рассеянием (СКР) света.
В плане аналитического применения КР интересными являются и такие его разновидности как резонансное (РКР) и гиперкомбинационное (ГКР). Первое возникает при приближении частоты зондирующего излучения к собственной частоте поглощения молекулы. При этом спектр КР обедняется, интенсивность линий КР возрастает, а время рассеяния увеличивается и становится сравнимым со временем жизни резонансного энергетического уровня. ГКР света - многофотонный процесс, который протекает с участием, как правило, электронных энергетических состояний; практически этот вид КР в газах наблюдать очень сложно.
1.2.1.Интенсивность и частотные сдвиги линий крс
Аналитическая информация в методе КР извлекается из результатов измерения таких параметров линий спектра, как интенсивность I и волновое число Δν, характеризующее смещение линий КР относительно возбуждающего излучения (v0), выраженное в шкале волновых чисел (1/см). Если первый параметр несет информацию о числе рассеивающих частиц, то второй позволяет соотносить измеряемый сигнал с определенным сортом этих частиц.
Для получения максимального аналитического сигнала выгодно использовать интенсивное коротковолновое зондирующее излучение, а также повышенное давление анализируемого газа в кювете. Ограничивающим фактором при повышении мощности зондирующего излучения является лишь возможность возникновения пробоя в объеме кюветы, другими словами - возникновение лазерной искры в анализируемом газе.
Уменьшение длины волны зондирующего излучения с одной стороны приводит к росту аналитического сигнала за счет увеличения сечения рассеяния, а с другой, повышает требования к разрешающей способности спектрального прибора из-за уменьшения расстояния между линиями в спектре КР, что достигается обычно за счет ухудшения светосилы прибора, т. е. приводит к уменьшению аналитического сигнала.
Вопросы, связанные с повышением интенсивности рассеянного излучения, имеют в случае аналитического применения явления СКР первостепенное значение, так как интенсивность КР составляет 10-7 – 10-8, а в лучшем случае 10-5-10-6, от интенсивности зондирующего излучения.
При расшифровке спектров КР и отождествлении регистрируемых линий с определенным сортом рассеивающих молекул основным является параметр Δν, характеризующий смещение частоты рассеянного излучения относительно зондирующего. Эта величина, определяется положением энергетических уровней молекулы, т.е. является характеристическим параметром данной молекулы.
В качестве аналитической выбирают наиболее интенсивную стоксову компоненту в спектре КР, образующуюся при переходе на первый возбужденный колебательный уровень (v = 1) основного электронного состояния рассеивающей молекулы газа.
В отличие от других спектральных методов, в методе КР информацию о количестве аналитических частиц в газовой смеси можно извлекать двумя способами. В одном из них устанавливают зависимость между аналитическим сигналом IХ, регистрируемым при рассеивании фиксированного по интенсивности зондирующего излучения в кювете определенной конфигурации, и количеством рассеивающих частиц в единице объема кюветы. Эту зависимость находят в чистом газе при изменении в широком интервале его давления в кювете. Так как рассеяние происходит практически мгновенно, то можно считать, что влияние межмолекулярных столкновений на него ничтожно мало. Поэтому полученную в чистом газе зависимость между величиной аналитического сигнала и числом рассеивающих частиц можно с достаточной степенью надежности применять для анализа сложных газовых смесей, в которых интересующие нас частицы являются примесью. В этом случае аналитический сигнал характеризует значение парциального давления определяемой газовой компоненты и, измеряя общее давление в кювете, нетрудно найти искомую концентрацию Сх
Второй способ заключается в измерении отношения сигналов от определяемой примеси и основы газовой смеси. В этом случае нет необходимости в предварительной градуировке аналитической схемы, но необходимо знать относительные сечения рассеяния газообразующих молекул.
На практике же целесообразно использовать оба способа: Достроив градуировочный график, например, для азота, затем при анализе сложных газовых смесей измерять отношения аналитических сигналов от азота и определяемого компонента смеси. Таким образом, в этом случае знание как абсолютных, так и относительных сечений рассеяния молекулами является настоятельной необходимостью.