- •1О. Кинематика поступательного движения.
- •2О. Кинематика вращательного движения.
- •3О. Динамика частиц. Закон ньютона.
- •4О. Неинерциальные системы отсчета (нсо). Силы инерции.
- •5О. Основное ур-ние динамики вращательного движения тв. Тела.
- •6О. Момент инерции тела. Теорема Штейнера.
- •7О. Закон сохранения импульса.
- •8О. Работа.Мощность.Кинетическая энергия системы.
- •9О. Потенциальная энергия системы.
- •10. Закон сохранения энергии в механике
- •11О. Закон сохранения момента импульса.
- •12О. Движение тела переменной массы.
- •13О. Кинематика гарманических колебаний
- •14О. Гармонический осциллятор.
- •15О. Примеры гармонических осцилляторов.
- •16. Сложение гармонических колебаний одного направления и частоты.
- •17. Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний.
- •18. Затухающие колебания.
- •19.Вынужденные колебания. Резонанс.
- •20.Упругие волны в средах.
- •21О.Бегущие волны. Фазовая скорость. Длина волны. Волновое число.
- •22. Одномерное волновое ур-е. Энергия волны.
- •23. Распространение волн в средах с дисперсией. Групповая скорость, ее связь с фазовой скоростью.
- •24. Стоячие волны
- •25. Элементы акустики.
- •26.Модуль Юнга. Скорость звука.
- •27. Механический принцип относительности, преобразования Галилео.
- •28. Постулаты сто. Преобразование
- •29. Средства преобразования Лоренца.
- •30. Релятивистский закон сложения скоростей.
- •31. Интервал между событиями и его инвариантность в преобразовании Лоренца
- •32. Релятивистская динамика, кинетическая энергия сто.
- •33. Связь массы, энергии, импульса в сто
- •34О. Эффект Доплера
- •35О. Принцип эквиваленности.Понятие о ото
- •36О. Равновесие и течение жидкости и газа
- •37О. Уравнение неразрывности струи. Уравнение Бернулли
- •46. Параметрическая формула распределения Больцмана.
- •47. Распределение Гиббса.
- •48. Первое начало термодинамики.
- •49. Теплоемкость многоатомных газов.
- •50. Применение I начала термодинамики к изопроцессам(термодинамическим процессам).
- •51. Адиабатический процесс.
- •52. Политропный процесс
- •53. Теплоемкость и работа газа в политропном процессе
13О. Кинематика гарманических колебаний
Колебание – движение или процессы отличающиеся повторяемостью во времени. Колебания физич-ой велечины х называются гарманическими, если она изменяется со временем по з-ну cos или sin, т.е.:
х = Аcos(ωt + φo)
A > 0 – амплитуда – максимальное значение колеблющейся величины х.
ω – круговая, угловая, циклическая частота.
t – текущее время (начало отсчёта времени определяет φo – начальная фаза).
(ωt + φo) – фаза гарманических колебаний.
При заданной амплитуде А фаза однозначно определяет велечину х.
Начальная фаза и фаза измеряются в рад.
- А≤ х ≤ А
Т – период колебаний – промежуток времени, по истечении которого колебания повторяются, а фаза получает приращение 2π.
ω(t + Т) + φo = ωt + φo + 2π
ωТ = 2π
Величина обратная периоду:
ν = 1/Т – частота колебаний – число колебаний за единицу времени.
[ν] = Гц (герц)
ГК графически изображаются методом вращения вектора амплитуды или иначе методом векторных диаграмм.
Пусть тМ вращается по окружности радиуса А с постоянной угловой скоростью ω:
Коор-ты тМ меняются по гармоническому з-ну: х = Аcos(ωt + φo).
14О. Гармонический осциллятор.
Получим дифференциальное уравнение описывающее систему совершающую ГК. Для этого вычислим 1-ую и 2-ую производные по времени от ГК величины х:
(1) х = Аcos(ωt + φo)
(2)
(3)
(*) - уравнение гармонического осциллятора.
Система, поведение которой описывает выражение (*) наз-ся гармоническим осциллятором.
Решением уравнения (*) является выражение:
х = Аcos(ωt + φo)
Покажем, что на тело совершающее ГК действует квазиупругая сила описываемая з-ном Гука:
F = - kx
F = ma
a из (3): F = - m= - kx, где k = m
Найдём полную механическую энергию гармонического осциллятора:
- з-н сохранения энергии для гармонического осциллятора.
Энергия ГК величины пропорциональна квадрату амплитуды: E ~ А2
Гармонический осциллятор является маятником.
15О. Примеры гармонических осцилляторов.
Маятники: пружинный, математический, физический.
Пружинный маятник – тело с массой m соединённое с пружиной и совершает колебания при выведении из положения равновесия при действии силы Гука.
Fупр = - kx
По II-му з-ну Ньютона имеем уравнение движения этого маятника:
ma = F
m= - kx || : m
;
х = Аcos(ωt + φo)
Математический маятник – математическая точка (m), подвешенная на невесомой нерастяжимой нити длиною l и совершает колебания под действием силы тяжести при выведении точки из положения равновесия.
Основное уравнение динамики вращательного движения для математического маятника.
|| : l
(1)
(1) уравнение колебаний математического маятника, если α – мало, то (рад)
α ≤ 100 ≈ 0,17 рад
- уравнение колебаний математического маятника.
Малые колебания математического маятника гармонические.
α = αо cos(ωt + φo)
Если колебания не малые, то разлагая sin в ряд, получаем:
Получим из (1) уравнение не линейных колебаний:
Физический маятник – твёрдое тело, совершающее колебания под действием силы тяжести вокруг оси, не проходящей через центр тяжести.
Получим уравнение, описывающее колебания физического маятника:
ZC = l (от точки подвеса до центра тяжести)
Уравнение движения:
(α в рад)
Малые колебания гармонические.