Фово Лекции
.pdfЛИТЕРАТУРА
1.Бейли Д., Райт Э. Волоконная оптика. -М.: Кудиц-Пресс, 2008. -320 с.
2.Бродниковский А.М., Убайдуллаев Р.Р. Поляризационная модовая дисперсия PMD волоконно-оптических систем пе-
редачи // Метрология. -2001. -№ 3. С. 28-36.
3.Введение в интегральную оптику (под ред. М. Барноски). -М.: Мир. 1977. -368 с.
4.Гауэр Дж. Оптические системы связи. -М.: Радио и связь, 1989. -502 с.
5.Карлов Н.В. Лекции по квантовой электронике. -М.: Наука, 1988. -366 с.
6.Козанне А., Флере Ж., Мэтр Г., Руссо М. Оптика и связь. -М.: Мир, 1984. -502 с.
7.Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространение радиоволн. -М.: Наука, 1989. -544 с.
8.Оптические кабели связи российского производства. Справочник. -М.: Эко-Трендз, 2003. -286 С.
9.Семенов А.Б. Волоконно-оптические подсистемы современ-
ных СКС. -М.: ДМК, 2007. -632 с.
10.Сивухин Д.В. Общий курс физики. Оптика. -М.: Наука, 1985. -752 с.
11.Скляров О.К. Волоконно-оптические сети и системы связи. -
М.: СОЛОН-Пресс", 2004. - 272 с.
12.Слепов Н.Н. Современные технологии цифровых оптоволоконных сетей связи. -М.: Радио и связь, 2003. -468 с.
13.Солимено С. и др. Дифракция и волноводное распространение оптического излучения. -М.: Мир, 1989. -460 с.
14.Стерлинг Д.Дж. Волоконная оптика. Техническое руково-
дство. М.: Лори, -1998. -195 с.
15.Убайдуллаев Р.Р. Волоконно-оптические сети. -М.: Эко-
Трендз, 2000. -270 с.
16.Фриман Р. Волоконно-оптические системы связи. -М.: Тех-
носфера, 2007. -512 с.
17.Ярив А., Юх П. Оптические волны в кристаллах. -М.: Мир, 1987. -610 с.
161
Глоссарий
Внешняя квантовая эффективность - это отношение числа фотонов Nвыш, вышедших из полупроводника в едини-
цу времени, к общему числу Nоб электронно-дырочных пар, прошедших в единицу времени через p-n - переход
ηвнеш = Nвыш / Nоб .
Внутренняя квантовая эффективность материала определяет-
(dn / dt)и
ся выражением ηвнутр = (dn / dt) , где(dn / dt)и - ско-
рость рекомбинации электронов и дырок в единице объема, в которой учитываются только излучательные переходы, (dn / dt) - скорость рекомбинации электронов и
дырок с учетом всех переходов, как излучательных, так и безызлучательных. Для эффективной работы полупроводникового лазера или диода необходимо добиваться как можно более высоких значений ηвнутр .
Волновая поверхность - геометрическое место точек, которые испытывают колебания в одной фазе.
Волноводная дисперсия - это уширение импульса, происходящее из-за того, что постоянная распространения моды зависит от длины волны или частоты.
Волновое сопротивление |
Z = |
μμ0 , где |
ε 0 - |
электрическая |
|||
|
|
|
εε0 |
|
|
|
|
постоянная, |
μ 0 |
- |
магнитная |
постоянная. |
|||
ε 0 = 8,85 10−12 Ф/ м , μ 0 = 12,6 10−6 Гн/ м. |
|||||||
Волновое сопротивление вакуума: Z0 = |
μ 0 |
≈ 377ом . |
|||||
ε 0 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Волновое число k - модуль волнового вектора . Волновое число вычисляется как k = ω / v , где ω - частота волны, v - фазовая скорость волны или k = 2π / λ , где λ - длина волны. В среде с комплексной диэлектрической прони-
162
цаемостью волновое число является комплексным
k = |
ω |
ε μ = k′ − i k′′ . |
|
c |
|
Волновой вектор - вектор k, определяющий направление распространения и пространственный период плоской мо-
нохроматической волны E = E0ei(ωt−kr) .
Вырожденный полупроводник - это полупроводник, у которо-
го уровень Ферми располагается внутри соответствующей разрешенной зоны полупроводника (валентной или зоны проводимости).
Гауссов пучок - это пучок, поперечное распределение напряженности электрического поля в котором определяется
функцией Гаусса: E(x, y) = E0 exp( − |
|
r 2 |
) , где E0 - ам- |
|
ω02 |
||
2 |
|
||
плитуда напряженности электрического |
поля на оси |
пучка, r = x 2+ y2 - есть расстояние от оси пучка в плоскости, перпендикулярной оси Oz, ω0 - радиус пучка
в перетяжке.
Градиентное волокно - волокно, у которого показатель преломления сердцевины меняется в зависимости от расстояния от центра волокна.
Групповая скорость - скорость движения огибающей группы волн, образующей в каждый момент времени локализо-
ванный в пространстве волновой пакет. vгр = ∂∂ωk , где
ω - частота волны, k - волновое число. Если среда не обладает дисперсией, групповая скорость совпадает с фазовой скоростью vф. Групповая скорость определяет скорость и направление переноса энергии волнами.
Дисперсия света - совокупность оптических явлений, обусловленных зависимостью комплексной диэлектрической проницаемости ε (а, следовательно, и показателя преломления n) от частоты световой волны ω и ее волнового вектора k.
163
Длина волны отсечки определяется как наименьшая длина волны, при которой в волокне реализуется одномодовый режим распространения излучения.
Индуцированное (вынужденное) излучение кванта света про-
исходит под воздействием падающего на возбужденный атом внешнего кванта. Индуцированное излучение является когерентным.
Инжекционная люминесценция - излучение света в p-n - пере-
ходе, возникающее при прямом включении в результате инжекции основных носителей с последующей рекомбинацией электронно-дырочных пар.
Критическая частота - это частота, ниже которой волна не распространяется.
Локальная числовая апертура (для градиентного волокна) -
это числовая апертура, зависящая от r - расстояния от центра волокна: NA(r) = sin Ω m (r) = n 2 (r) − n 22 . Здесь n(r) - показатель преломления сердцевины, n 2 - пока-
затель преломления оболочки.
Материальная дисперсия - это зависимость показателя преломления среды от длины волны (или частоты). В результате наличия материальной дисперсии скорость распространения электромагнитных волн с различными частотами оказывается различной. Результатом такой дисперсии является уширение светового импульса при распространении в диспергирующей среде. Обозначатся
τ mat .
Межмодовая дисперсия - это уширение светового импульса при его распространении, возникающее из-за того, что лучи в волокне распространяются под разными углами и проходят при этом разные расстояния. Обозначатся τ mod . Обычно дисперсия нормируется в расчете на 1 км,
тогда под названием "дисперсия" понимается величина τ modL , измеряемая в кмнс или в кмпс .
Мода. В оптическом световоде существует бесконечная последовательность решений уравнений Максвелла, завися-
164
щих от номера m. Каждое такое решение называется модой распространения. При этом m - номер моды. Каждому модовому решению соответствует распространяющаяся волна (мода). В оптическом волокне при использовании лучевой трактовки каждая мода распространяется под определенным углом к оси волокна, зависящем от номера моды.
Накачка - процесс создания инверсной населенности в усиливающей среде путем сообщения энергии среде.
Нормированная частота V = |
π d NA |
, где NA = n12 − n 22 |
- |
|
λ |
|
λ - |
числовая апертура, d - диаметр |
сердцевина волокна, |
длина волны.
Оболочка - внешняя часть оптического волокна, окружающая сердцевину.
Одномодовый режим - режим, при котором в оптической световоде распространяется только одна мода.
Одномодовый режим для оптического волокна. Одна мода в волокне будет распространяться при выполнении условия V < 2,405 , где V - нормированная частота.
Относительная разность показателей преломления |
опре- |
||||
деляется по формуле = |
n1 |
− n 2 |
, где |
n1 - показатель |
|
|
n1 |
||||
|
|
|
|
|
преломления сердцевины, n 2 - показатель преломления
оболочки.
Параксиальные лучи - это лучи, распространяющиеся под очень малыми углами к выбранной оси.
Перестановочная двойственность уравнений Максвелла за-
ключается в том, что если рассматривать уравнения Максвелла в комплексной форме
& |
& |
|
& |
& |
+ jm |
ст |
, при |
rot Em = − i |
ω μ μ 0 Hm |
, rot Hm |
= i ω ε 0 ε&Em |
|
|||
отсутствии |
сторонних |
токов, |
то замена |
εε 0 → μμ 0 , |
|||
μμ 0 → εε 0 , |
E → −H , |
|
H → E |
сохраняет |
эту |
систему |
уравнений, причем первое уравнение переходит во второе, а второе - в первое.
165
Перетяжка - самое узкое место гауссова пучка.
Плоская волна - волна, у которой волновые поверхности представляют собой плоскости.
Показатель преломления среды: n = ε μ , где ε - диэлектри-
ческая проницаемость среды, μ - магнитная проницае-
мость среды. Показатель преломления n = c / v , где с - скорость света в вакууме, v - скорость света в среде.
Поляризационная модовая дисперсия τ pmd - это уширение
импульса, наблюдающееся из-за некруглости профиля сердцевины волокна. Из-за небольшой величины поляризационная модовая дисперсия может проявляться исключительно в одномодовых волокнах.
Пороговый ток - это значение тока, при превышении которого в полупроводниковом лазере возникает лазерное когерентное излучение.
Рэлеевское рассеяние - рассеяние света на микроскопических неоднородностях, возникающих из-за флуктуаций показателя преломления.
Сердцевина - внутренняя среда оптического волокна, по которой происходит распространение сигнала.
Скорость распространения волны в среде: v = c / n , где с -
скорость света в вакууме, n - показатель преломления среды. С учетом выражения для показателя преломления
n = ε μ , скорость распространения волны в среде вы-
числяется как: v = |
c |
εμ . |
|
ω |
|
Спонтанное излучение происходит самопроизвольно в произвольный момент времени. Спонтанное излучение является некогерентным и играет роль собственных шумов.
Ступенчатое волокно - волокно, у которого показатель преломления в сердцевине является постоянным.
Угловая расходимость (для гауссова пучка). На больших расстояниях z от перетяжки гиперболические поверхности, задающие траекторию лучей и направление распространения энергии в пучке, асимптотически стремятся к ко-
166
ническим поверхностям. Половина угла при вершине такого конуса называется угловой расходимостью пучка.
Угол Брюстера - это угол падения, при котором происходит полное прохождение волны параллельной поляризации. Величина угла Брюстера ϕбр находится из закона Брю-
стера: tg ϕбр = |
n 2 |
, где |
n1 и n 2 - показатели преломле- |
|
n1 |
||||
|
|
|
ния первой и второй среды соответственно. При падении волны перпендикулярной поляризации под углом Брюстера коэффициент отражения r = 0 .
Фазовая скорость - скорость перемещения фазы волны в определенном направлении. vф = ω / k , где ω - частота вол-
ны, k - волновое число.
Хроматическая дисперсия τchr состоит из материальной дис-
персии и волноводной дисперсии.
Число мод в волокне. В случае большого количества мод для ступенчатого волокна число мод определяется по фор-
муле |
N ≈ |
V |
2 |
, где V - нормированная частота, для гра- |
||||
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
диентного волокна |
N ≈ |
V |
. В случае малого количест- |
|||||
4 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ва мод их число определяется числом корней решений уравнений Масвелла.
Числовая апертура волокна определяет максимальный угол ввода в волокно луча, который будет испытывать полное отражение и распространяться в волокне. Числовая апертура обозначается NA и для ступенчатого волокна
рассчитывается по формуле NA = sin Ω m = |
n12 − n 22 , |
где n1 - показатель преломления сердцевины, |
n 2 - по- |
казатель преломления оболочки.
Ширина спектра источника излучения λ - это диапазон длин волн, в пределах которого излучаемая им мощность превышает 50 % максимального значения.
167