- •С.А. Погожих
- •От автора
- •1.Введение
- •1.1. Техника безопасности
- •1.2. Порядок выполнения работ
- •1.3. Правила построения графиков
- •1.4. Вычисление погрешностей
- •1.5. Рекомендуемая литература
- •2. Описания лабораторных работ
- •2.1. Лабораторная работа №1
- •2.2. Лабораторная работа №2 проверка закона шарля
- •2.3. Лабораторная работа № 3 определение плотности воздуха
- •2.4. Лабораторная работа №4
- •2.5. Лабораторная работа №5
- •2.6. Лабораторная работа №6
- •2.7. Лабораторная работа №7
- •2.8. Лабораторная работа № 8
- •Линейное тепловое расширение
- •Объемное тепловое расширение
- •Тепловое расширение с точки зрения молекулярно- кинетической теории
- •2.9. Лабораторная работа №9
- •Определение коэффициента динамической вязкости
- •Определение длины свободного пробега молекул
- •Определение эффективного диаметра молекул
- •Определение коэффициента динамической вязкости
- •Определение длины свободного пробега молекул
- •Определение эффективного диаметра молекул
- •2.10. Лабораторная работа №10
- •2.11. Лабораторная работа №11
- •2.12. Лабораторная работа №12
- •Измерения и обработка их результатов
- •2.13. Лабораторная работа №13
- •2.14. Лабораторная работа №14
- •2.15. Лабораторная работа №15
- •2.16. Лабораторная работа №16
- •Лабораторная работа №17
- •3. Приборы молекулярной физики
- •3.1. Насосы
- •3.2. Манометры
- •3.3. Термометры
- •3.4. Приборы, измеряющие влажность.
- •3.5. Термостат
- •Запрещается включать термостат без воды!!!
- •3.6. Вискозиметр
- •Методика измерения вязкости.
- •3.7. Катетометр
- •Конструкция прибора
- •Работа с катетометром
- •4. Справочние сведения*
2.8. Лабораторная работа № 8
ИЗУЧЕНИЕ ТЕПЛОВОГО РАСШИРЕНИЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ
Цель работы: экспериментальное определение коэффициентов линейного расширения для некоторых металлов.
Приборы и принадлежности:термостат с нагревателем, электродвигателем и мешалкой, трубки (две) из твердых материалов, индикаторы малых перемещений ИПМ-1, термометр.
ТЕОРИЯ МЕТОДА И ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ
Большинство тел с повышением температуры увеличивают свои линейные размеры. С точки зрения молекулярно-кинетической теории это объясняется усилением ангармонических тепловых колебаний частиц с ростом температуры.
Линейное тепловое расширение
Опыт показывает, что при нагревании стержня, имеющего первоначальную длину l0, его относительное удлинение
пропорционально изменению температуры t = t - t0, т.е.
, (1)
где – коэффициент линейного расширения. Он зависит от свойств материала стержня и незначительно – от температуры. Однако, если изменение температуры t не слишком велико (<100°С), то зависимостью коэффициента от температуры можно пренебречь и считать его величиной, постоянной для данного вещества. Из формулы (1) можно получить зависимость длины стержня от температуры:
. (2)
Линейное тепловое расширение тел весьма незначительно. Для большинства твердых тел величина составляет 10-610-5 К-1. Однако силы, возникающие при расширении, вызванном нагреванием, или при сжатии, вызванном охлаждением, очень велики. Их приходится учитывать в технике. Например, железнодорожные рельсы не кладут вплотную друг к другу, а оставляют небольшие промежутки. Если этого не сделать, то тепловое расширение рельс привело бы к их искривлению. Учитывается тепловое расширение и при проектировании деталей машин и устройств. Если механизм работает в широком интервале температур, а требования к точности выполнения деталей высока, то детали выполняют либо из сплава с низким коэффициентом расширения (например, инвара), либо из материалов с одинаковым линейным коэффициентом расширения. Пример – проволочные держатели нити лампы накаливания и стекло, в котором они закреплены, при нагревании расширяются одинаково, благодаря чему стекло не трескается.
Объемное тепловое расширение
Так как при нагревании увеличиваются все размеры тела, то увеличивается и его объем. Рассмотрим кубик с ребром l0. При нагревании кубика на t каждая его сторона увеличивается в соответствии с формулой (2). Возведя (2) в куб, получим:
,
где l3 = V, l03 = V0 – соответственно текущий и начальный объем кубика.
Для небольших изменений температуры, которые мы рассчитываем, величины 3t3 и 32t2 очень малы по сравнению с единицей, поэтому можно написать:
, где. (3)
Из (3) можно получить, что относительное изменение объема кубика также пропорционально изменению температуры t :
, (4)
где V = V - V0 – изменение объема.
Коэффициент пропорциональности, получил название коэффициента объемного расширения. Наряду с коэффициентом линейного расширения он является характеристикой теплового расширения тел.
Проведенные рассуждения, хотя и справедливы для твердого тела произвольной формы, если его разбить на мелкие кубики, но они в принципе не применимы для жидкостей, для которых понятие линейного расширения лишено смысла. Опыт подтверждает, однако, для жидкостей закон объемного расширения (4). Коэффициенты объемного расширения жидкостей, как и твердых тел, зависят от природы жидкостей и незначительно меняются с температурой. В то же время они существенно превышают коэффициенты линейного расширения твердых тел, достигая значений порядка 10-3 К-1.