- •1. Установочная лекция к модулю №1. Основные понятия, гипотезы, интегральные уравнения равновесия. Общие теоремы, ВСФ, метод сечений. Построение эпюр
- •1.1. Краткая историческая справка
- •1.2. Методологические аспекты курса сопротивления материалов
- •1.3. Метод сечений
- •1.4. Эпюры внутренних силовых факторов
- •1.5. Правило знаков ВСФ
- •1.6. Пример построения эпюр ВСФ при изгибе
- •1.7. Дифференциальные зависимости между ВСФ при изгибе
- •1.9. Понятие о перемещении и деформации
- •1.10. Теорема Кастилиано
- •1.11. Теорема Бетти-Максвелла
- •1.12. Основные принципы сопротивления материалов
- •1.13. Потенциальная энергия деформации в общем случае нагружения
- •1.14. Основные виды расчетов
- •2. Установочная лекция к модулю №2. Постановка задачи оценки прочности и жесткости. Механические характеристики материалов
- •2.1. Напряжения и деформации при растяжении-сжатии
- •2.3. Допускаемые напряжения
- •2.4. Влияние скорости деформации, температуры и времени на механические характеристики
- •2.5. Основные типы схематизации диаграммы испытания
- •2.6. Предельное состояние конструкции
- •3.1. Исследование напряженного состояния при растяжении–сжатии
- •3.2. Потенциальная энергия деформации при растяжении–сжатии
- •3.3. Интеграл Мора для случая растяжения-сжатия
- •3.4. Практические расчеты на прочность и жесткость статически определимых систем при растяжении–сжатии
- •4. Установочная лекция к модулю №4. Геометрические характеристики плоских сечений
- •4.1. Определение геометрических характеристик плоских сечений
- •4.1.1. Площадь сечения
- •4.1.2. Статические моменты площади
- •4.1.3. Моменты инерции
- •4.1.4. Радиусы инерции
- •4.2. Основные теоремы о моментах инерции
- •4.2.1. Теорема о моментах инерции относительно осей, параллельных центральным
- •4.2.2. Вычисление моментов инерций простейших фигур
- •4.2.3. Теорема о моментах инерции при повороте осей координат
- •4.3. Понятие о главных осях. Главные моменты инерции
- •5. Установочная лекция к модулю №5. Изгиб: прочность, жесткость, энергия, интеграл Мора. Сочетание 2-х прямых изгибов, изгиб с растяжением-сжатием
- •5.1. Нормальные напряжения при чистом изгибе
- •5.2. Особенности расчета на прочность балок из пластичных и хрупких материалов
- •5.3. Определение касательных напряжений в случае прямого поперечного изгиба
- •5.4. Потенциальная энергия деформации при изгибе
- •5.5. Интеграл Мора для случая изгиба
- •5.6. Численные методы решения интеграла Мора
- •5.6.1. Метод парабол (метод Симпсона)
- •5.6.2. Способ Верещагина
- •5.7. Дифференциальное уравнение упругой линии балки
- •5.8. Определение перемещений методом непосредственного интегрирования дифференциального уравнения. Уравнение начальных параметров
- •5.9. Расчет на прочность и жесткость балки при поперечном изгибе
- •5.10. Косой изгиб
- •5.11. Внецентренное растяжение-сжатие
- •6. Установочная лекция к модулю №6. Кручение: прочность, жесткость, энергия, интеграл Мора
- •6.1. Чистый сдвиг и его особенности
- •6.2. Кручение стержней круглого профиля
- •6.3. Потенциальная энергия деформации кручения
- •6.4. Интеграл Мора для случая кручения
- •6.5. Кручение стержней некруглого профиля
- •6.6. Расчет цилиндрических пружин с малым шагом
- •6.7. Практические расчеты на срез и смятие
- •6.7.1. Расчет болтовых и заклепочных соединений
- •6.7.2. Сварные соединения
5.4. Потенциальная энергия деформации при изгибе
Определим потенциальную энергию деформации консольной балки, нагруженной в свободном сечении сосредоточенной парой сил с моментом M. Под действием этой пары сил
нейтральная линия балки примет радиус кривизны ρ, а свободное сечение повернется на угол
Θ .
Составим уравнение энергетического баланса:
I=U+K,
где I – работа внешних сил, приложенных к стержню, U – потенциальная энергия деформации,
K – кинетическая энергия.
Для случай статического нагружения имеем: I=U.
Работу внешних сил определим по теореме Клапейрона: I =
Выразив угол Θ через радиус кривизны нейтральной линии:
|
1 |
= |
M |
x |
, получим: I = |
1 |
M 2l |
|
|
|
||
(5.5): |
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|||
ρ |
EJ |
x |
2 EJ |
x |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Тогда потенциальная энергия деформации для случая M x = |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U = I = ∫ |
M x2 (z)dz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
2EJ |
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12 M xΘ
Θ = ρl , и используя формулу
f (z):
5.5. Интеграл Мора для случая изгиба
Определим перемещение произвольного сечения C консольной балки, нагруженной в свободном сечении сосредоточенной силой F. Обозначим функцию внутреннего изгибающего момента, возникающего в сечениях балки, Mx(F).
Приложим в точке С фиктивную силу Ф – это даст возможность использовать для определения искомого перемещения теорему Кастилиано.
61
Функция внутреннего изгибающего момента с учетом сил F и Ф: Mx=Mx(F)+M1Ф,
где M1 – коэффициент пропорциональности.
Для определения физического смысла коэффициента M1 разгрузим балку от силы F, силу Ф приравняем к единице
тогда
Mx=Mx(0)+M1*1=M1.
Таким образом, M1 – это внутренний изгибающий момент, возникающий при разгрузке балки от внешних сил и нагружении ее единичной безразмерной силой, приложенной в направлении искомого перемещения.
Потенциальная энергия деформации с учетом сил F и Ф: |
||
U = ∫ |
[M x (F) + M1Φ]2 dz |
. |
|
||
l |
2EJx |
Искомое перемещение определяем, применяя теорему Кастилиано:
δC = |
∂U |
= ∫ |
2[M x |
(F) + M1Φ]M1dz |
. |
|
∂Φ |
|
2EJ |
|
|||
|
l |
|
x |
|
||
|
|
|
|
|
Так как в исходной системе Ф=0, окончательно получим
δC = ∫ |
M x (F)M1dz |
. |
|
||
l |
EJx |
Полученное выражение называется интегралом Мора при изгибе. Обобщая на случай k рабочих участков, имеем
|
k |
|
(5.8) |
|
|
δ = ∑ ∫ |
M xi (F)M1i |
dzi |
|
|
||||
|
i =1 li |
(EJ x )i |
|
В случае, когда необходимо определить не линейное перемещение, а угол поворота сечения, для получения функции M1 к интересующему нас сечению разгруженной от внешних нагрузок балки прикладывается единичный безразмерный момент.
Пример.
62