- •Доклад на тему: «Роль физической химии в металлургии»
- •2013 Год
- •1. Роль физической химии в металлургии
- •2.Теоретический подход
- •2.1. Введение.
- •2.2.Основы химической термодинамики.
- •2.3. Первый закон термодинамики.
- •2.4. Работа.
- •2.5. Теплота. Калорические коэффициенты
- •2.6. Термохимия.
- •2.7. Второй закон термодинамики. Энтропия.
- •2.8 Термодинамические потенциалы.
- •2.9. Гетерогенные равновесия. Правило фаз Гиббса. Фазовые равновесия
- •2.10. Химическое равновесие.
- •3. Практическая часть.
- •3.1 Термодинамический анализ
- •3.2. Закон сохранения энергии и тепловые явления
- •3.3. Растворы
- •3.4.Правило фаз и диаграммы состояния.
- •3.5.Электролиты.
- •3.6. Поверхностные явления.
- •3.7. Кинетика гетерогенных реакций.
- •3.8. Скорости металлургических процессов.
- •3.8.1. Растворение твердых тел в жидкостях
- •3.8.2. Плавление скрапа
- •3.8.3. Растворение газов и дегазация
- •3.8.4. Обезуглероживание жидкой стали
- •3.8.5. Десульфурация стали
- •3.8.6. Кристаллизация стали
- •3.9.Моделирование и использование эвм при анализе сложных металлургических систем.
2.8 Термодинамические потенциалы.
Внутренняя энергия и энтропия относятся к классу характеристических функций. Функция называется характеристической, если все термодинамические свойства гомогенной системы могут быть выражены непосредственно через нее и ее частные производные по соответствующим переменным. Эти независимые переменные называют естественными.
Переход от одних переменных к другим - экспериментально измеримым, но с условием сохранения характеристичности самой функции осуществляют с помощью преобразований Лежандра.
С помощью этих преобразований вводятся другие характеристические функции:
• энтальпия
H(S,p,n)=U + pV,
• энергия Гельмгольца
F(T, V,n)=U - TS,
• энергия Гиббса
G(T, р, п) = U + pV- TS = H- TS = F + pV.
В скобках указаны их естественные переменные. Функции U, H, F, G
называют также термодинамическими потенциалами.
Зависимость термодинамических потенциалов от их естественных переменных описывается основными уравнениями термодинамики - фундаментальными уравнениями Гиббса. В дифференциальной форме эти уравнения имеют вид:
dU= dU dS + dU dV + Σ dU dni = TdS - pdV + Σ µidni
dS V, n dV S, n dni v,s,ni≠j
dH = dH dS + dH dp + Σ dH dni = TdS + Vdp + Σ µidni
dS p, n dp S, n dni p,s,ni≠j i
dF =dF dT + dF dV + Σ dF dni = - SdT - pdV + Σ µidni
dT v, n dV T, n dni V,T,ni≠j i
dG =dG dT + dG dp + Σ dG dni = - SdT + Vdp + Σ µidni
dT p, n dp T, n dni p,T,ni≠j i
где химический потенциал
µi = dU = dH = dF = dG
dni S,V, ni≠j dni S,p, ni≠j dni T,V, ni≠j dni T,p, ni≠j
характеризует приращение соответствующего термодинамического потенциала при изменении количества данного вещества и постоянстве естественных переменных и количеств остальных веществ. Равенство химических потенциалов веществ является признаком их химического равновесия; разность химических потенциалов является движущей силой при массопереносе.
Наибольшее значение в практических термодинамических расчетах имеют два последние потенциала - энергия Гельмгольца F и энергия Гиббса G, т.к. их естественные переменные наиболее удобны для измерения и фиксирования в ходе химических превращений. Функции F и G имеют дополнительный физико-химический смысл. Изменение энергии Гельмгольца в каком-либо процессе при Т= const, V = const равно максимальной работе, которую может совершить система при обратимом процессе:
F1 – F2 = - W max
Таким образом, энергия F равна той части внутренней энергии (U = F+ TS), которая может превратиться в работу.
Аналогично, изменение энергии Гиббса в каком-либо процессе при T= const,
р = const равно максимальной полезной (т.е. немеханической) работе, которую может совершить система в этом процессе:
G1 – G2 = Wпол