- •Постоянный ток
- •§ 1.1. Законы Кирхгофа.
- •§ 1.2. Примеры использования законов Кирхгофа
- •§ 1.3. Матрично-топологический метод
- •§ 1.4. Метод контурных токов
- •§ 1.5 Баланс мощностей
- •§ 1.6. Метод контурных токов на основе матрично–топологического подхода
- •§ 1.7. Метод узловых потенциалов
- •§ 1.8. Метод узловых потенциалов на основе матрично-топологического метода
- •§ 1.9. Метод эквивалентных преобразований
- •§ 1.10. Преобразование треугольника в звезду и звезды в треугольник
- •§ 1.11. Метод эквивалентного генератора
- •§ 1.12. Метод наложения (метод суперпозиции).
- •§2 Переменный ток
- •§2.1. Синусоидальные ток и напряжение. Символический метод
- •Немного о комплексных числах
- •Показания приборов
- •Векторные диаграммы – фазовые соотношения между величинами
- •Мощность в цепи переменного тока
- •Ргр №2 Расчет линейной цепи синусоидального тока
- •Трехфазные цепи
- •Метод симметричных составляющих
- •Переходные процессы Переходные процессы в простейших цепях
- •Кассический метод расчета переходного процесса Первый и второй законы коммутации, Понятия о зависимых и независимых начальные условиях
- •Метод расчета переходных процессов в цепи переменный тока
- •Переходные процессы в цепи второго порядка
- •Операторный метод расчёта переходных процессов
- •Метод пространство состояний
- •Ргр №3 расчет переходных процессов в линейных цепях Цепь I-го порядка
- •Цепь II-го порядка
- •Схемы цепей I-го порядка
- •Схемы цепей II-го порядка
- •Формулы для определения напряжения и тока в любой точке линии через комплексы тока и напряжения в начале линии
- •Формулы для определения напряжения и тока в любой точке линии через комплексы напряжения и тока в конце линии
- •Линии без потерь
- •Коэффициент отражения
- •Действующие значения напряжения и тока вдоль линии без потерь
- •Стоячие волны
- •Входное сопротивление линии без потерь при холостом ходе
- •Аналогия между уравнениями линии с распределенными параметрами и уравнениями четырехполюсника
§ 1.9. Метод эквивалентных преобразований
Рассмотрим фрагмент электрической цепи, приведённой на рисунке:
Токи в каждой ветви с ЭДС определяются выражениями:
.
Результирующий ток будет определятся суммой всех токов в ветвях:
С другой стороны, мы видим, что ток в эквивалентной ветви определяется выражением:
Сравнивая последние два выражения мы получаем:
Рассмотрим некоторые частные случаи:
Перенос ЭДС через узел:
§ 1.10. Преобразование треугольника в звезду и звезды в треугольник
Мы рассматривали преобразование сопротивлений, соединённых последовательно или параллельно. В ряде случаев бывают соединения сопротивлений не подчиняющиеся ни правилу параллельного соединения, ни последовательного (например в трехфазных цепях). В таких случаях могут быть полезными правила преобразования треугольника в звезду или наоборот, звезды в треугольник.
|
Пример 2: Даны сопротивления соединённые треугольником. Преобразовать соединение треугольником в соединение звездой.
Решение:
|
Пример 3: Даны сопротивления соединённые звездой. Преобразовать соединение звездой в соединение треугольником.
Решение:
§ 1.11. Метод эквивалентного генератора
В ряде случаев возникает необходимость найти ток в отдельно взятой ветви электрической цепи. В этом случае нет необходимости использовать громоздкие методы расчетов – определения токов во всех ветвях. В таких случаях следует использовать метод эквивалентного генератора. Иногда этот метод называют методом холостого хода и короткого замыкания. Суть метода заключается в том, что в схеме выделяется ветвь в которой нужно найти ток, а вся оставшаяся часть схемы заменяется на активный двухполюсник – эквивалентный генератор. Активный двухполюсник
|
состоит из источника энергии, ЭДС – и сопротивления или источника тока– и проводимости . Чтобы определить ЭДС генератора , следует найти напряжение холостого хода– относительно выходных зажимов эквивалентного генератора, это и будет искомая ЭДС. Для того чтобы найти сопротивление генератора , следует найти сопротивление относительно выходных зажимов генератора. После определения и легко найти ток короткого замыкания – . Источник тока эквивалентного генератора– равен току короткого замыкания . При известных параметрах эквивалентного генератора можно найти ток в нагрузке:
.
Если известен ток короткого замыкания , применив правило разброса легко найти ток в нагрузке, используя соотношение:
.
Для более глубокого понимания целесообразно рассмотреть пример.
П ример 4: Даны сопротивления и ЭДС:
Определить ток в четвёртой ветви, используя метод эквивалентного генератора.
Решение: Прежде всего, необходимо преобразовать схему в двухполюсник:
Затем найти напряжение холостого хода и сопротивление эквивалентного генератора.
Д ля определения напряжения холостого хода найдём токи и , используя метод контурных токов.
Составляем матрицу сопротивлений и столбцевую матрицу правых частей, и находим необходимые токи:
Используя найденные токи можно найти напряжение холостого хода :
Для определения сопротивления генератора – сопротивления относительно зажимов a и b, необходимо треугольник сопротивлений преобразовать в звезду и затем сделать некоторые преобразования:
В соответствии со схемой эквивалентного генератора находим ток короткого замыкания и ток в 4-той ветви
Важной характеристикой эквивалентного генератора является выходная характеристика :
|
На этой зависимости ток изменяется в пределах , а напряжение в пределах .
Выходная характеристика хороша тем, что позволяет определить ток нагрузки при любой величине сопротивления заданной нагрузки . Для того чтобы определить ток нагрузки , достаточно умножить произвольное значение тока на величину сопротивления нагрузки (см. рис.), затем отложить найденное значение на графике и соединить с началом координат.
Опустив перпендикуляр с точки пересечения полученной кривой и выходной характеристи на ось токов, мы получим значение интересующего нас тока
Еще несколько важных характеристик генератора;
|
1. зависимость мощности от нагрузочного сопротивления
|
2. зависимость мощности от тока нагрузки .
Из графика видно, что максимум мощности приходится на сопротивление , равное сопротивлению генератора, а максимум мощности приходится на величину тока , равного половине тока короткого замыкания.