- •1 Введение
- •Новые технологии и общественный риск
- •Физика реактора
- •Деление ядра 236u после захвата нейтрона ядром u235. Возникающая при этом деформация приводит к разрыву ядра
- •Спектр нейтронов деления
- •Три способа осуществить сцр:
- •Выделение энергии при цепной реакции деления При одном акте деления выделяется около 200 МэВ 3,1*10-11 Дж.
- •Радиоактивность
- •Виды радиоактивного распада
- •Прохождение излучения через вещество
- •Устройство ядерного энергетического реактора Первый контур окружён радиационной защитой
- •Устройство ядерного заряда
- •Оценки суточного расхода топлива в реакторе ввэр-!000 и при взрыве ядерного заряда мощностью 100 кт тнт.
- •Ядерный заряд деления
- •2. Оценка энерговыделения после остановки реактора ввэр-1000
- •Условия возникновения и развития цепной реакции деления. Коэффициент размножения.
- •Где sf и sa - микроскопические сечения деления и поглощения
- •Сечения поглощения и деления для тепловых нейтронов
- •Захват n0 в уране приведет к испусканию Noh быстрых нейтронов в
- •Воспроизводство ядерного топлива.
- •Оценка безопасной концентрации 239 Рu в воде
- •Замедление и диффузия нейтронов в реакторе. ( нужна для вычисления p)
- •Вероятность дожить до тепловой – 0,12 Тепловые нейтроны
- •Уравнение баланса. Пространственное распределение плотности потока нейтронов
- •Уравнение баланса (уравнением диффузии)
- •Диффузионные параметры замедлителей
- •Реактор – пластина.
- •Оценка критической массы 235u в сфере из Be
- •Естественный ядерный реактор.
- •Вероятность избежать резонансного поглощения
- •Функционирование
- •Тепловыделение и отвод тепла в ядерных реакторах
- •Механизмы переноса тепла
- •Ориентировочные значения плотности тепловых потоков, Вт/м2: Из внутренних слоев Земли 0,063
- •От тепловыделяющих элементов яэу (1-5) 106
- •Числа подобия.
- •Теплоносители
- •Нестационарный ядерный реактор Уравнения кинетики и реактивность.
- •Точечная модель кинетики реактора
- •Обратные связи по реактивности.
- •Управление реактором
- •Неуправляемая цепная реакция.
- •Почему прекратилась сцр ?
- •Ввэр -1000
- •Нейтроны Расчет исследовательского реактора
- •10 Исходные данные:
- •20 Определение средней плотности энерговыделения qV :
- •30 Определение объёма аз.
- •40 Оценка запаса до кипения
- •50 Выбор обогащения X (сокращённый вариант)
- •Из требования :
- •50 Выбор обогащения X (сокращённый вариант) из требования :
- •60 Плотность потока нейтронов.
- •Типы ускорителей заряженных частиц и принципы их работы.
- •Рентгеновская трубка
- •Ускорители прямого действия
- •Циклические ускорители
- •Циклотрон
- •Фокусировка.
- •Синхротрон и изохронный циклотрон
- •Синхротроны
- •Линейные ускорители (лу)
- •Линейный ускоритель электронов (луэ)
- •Физические постоянные (округленные до 4 знаков)
- •Типы ускорителей заряженных частиц и принципы их работы.
- •Рентгеновская трубка
- •Ускорители прямого действия
- •Циклические ускорители
- •Циклотрон
- •Фокусировка.
- •Синхротрон и изохронный циклотрон
- •Синхротроны
- •Линейные ускорители (лу)
- •Линейный ускоритель электронов (луэ)
- •Физические постоянные (округленные до 4 знаков)
Три способа осуществить сцр:
замедлить нейтроны уменьшив их энергию до нескольких эВ,
изменить изотопный состав, увеличив долю 235U («обогатив» по 5U),
использовать искусственный чётно-нечётный нуклид 239Pu, делящийся тепловыми нейтронами.
Выделение энергии при цепной реакции деления При одном акте деления выделяется около 200 МэВ 3,1*10-11 Дж.
Кинетическая энергия осколков деления ............. 167
Кинетическая энергия нейтронов деления ............. . 5
Энергия мгновенного g-излучения ................……... 6
Энергия b-частиц при распаде продуктов деления 8
Энергия g-излучения продуктов деления ..............… 7
Энергия нейтрино ...........................……………… …..12
Полная энергия ..........................…………………..…205
Радиоактивность
Активность A(t) радиоактивного вещества (радионуклида) в момент времени t определяется как произведение постоянной распада λ и числа радиоактивных ядер N(t), т.е.
.
Виды радиоактивного распада
Распад материнского радиоактивного ядра X с атомным номером Z и атомным массовым числом A может происходить одним из следующих шести возможных способов:
α-распад:
β¯-распад:
-распад:
Электронный захват:
γ-распад:
Периоды полураспада некоторых нуклидов
3H |
12C |
40K |
60C |
90Sr |
131I |
137Cs |
238U |
239Pu |
12,3 года |
5740 лет |
1,3·109 лет |
5,3 года |
29 лет |
8 суток |
30 лет |
4,5·109 лет |
2,4·104 лет |
Прохождение излучения через вещество
Заряженные частицы характеризуются конечным пробегом
осколки деления и a-частицы - доли мм
β-частицы – до 1-2 см
Для параллельного пучка g-квантов, падающих на слой вещества в форме узкого цилиндра число g-квантов dN , удаляемых из пучка при прохождении поглотителя толщиной dx, будет пропорционально толщине слоя dx и числу g-квантов no , падающих на поглотитель:
dN = -mNdx
где m- коэффициент пропорциональности, называемый линейным коэффициентам ослабления. Размерность m - см-1 или см2/г, если dx выражен в г/см2.
При узком пучке интегрирование N=Nоe-mx.
(где N0 - число g -квантов , падающих на поглотитель. Для нейтронов
N=Nоe-Sx.
Средний пробег g -кванта до первого взаимодействия - 1/m , нейтрона - 1/S
1/m и 1/S до десятка см, хотя 1/S может быть и очень малым