- •1 Введение
- •Новые технологии и общественный риск
- •Физика реактора
- •Деление ядра 236u после захвата нейтрона ядром u235. Возникающая при этом деформация приводит к разрыву ядра
- •Спектр нейтронов деления
- •Три способа осуществить сцр:
- •Выделение энергии при цепной реакции деления При одном акте деления выделяется около 200 МэВ 3,1*10-11 Дж.
- •Радиоактивность
- •Виды радиоактивного распада
- •Прохождение излучения через вещество
- •Устройство ядерного энергетического реактора Первый контур окружён радиационной защитой
- •Устройство ядерного заряда
- •Оценки суточного расхода топлива в реакторе ввэр-!000 и при взрыве ядерного заряда мощностью 100 кт тнт.
- •Ядерный заряд деления
- •2. Оценка энерговыделения после остановки реактора ввэр-1000
- •Условия возникновения и развития цепной реакции деления. Коэффициент размножения.
- •Где sf и sa - микроскопические сечения деления и поглощения
- •Сечения поглощения и деления для тепловых нейтронов
- •Захват n0 в уране приведет к испусканию Noh быстрых нейтронов в
- •Воспроизводство ядерного топлива.
- •Оценка безопасной концентрации 239 Рu в воде
- •Замедление и диффузия нейтронов в реакторе. ( нужна для вычисления p)
- •Вероятность дожить до тепловой – 0,12 Тепловые нейтроны
- •Уравнение баланса. Пространственное распределение плотности потока нейтронов
- •Уравнение баланса (уравнением диффузии)
- •Диффузионные параметры замедлителей
- •Реактор – пластина.
- •Оценка критической массы 235u в сфере из Be
- •Естественный ядерный реактор.
- •Вероятность избежать резонансного поглощения
- •Функционирование
- •Тепловыделение и отвод тепла в ядерных реакторах
- •Механизмы переноса тепла
- •Ориентировочные значения плотности тепловых потоков, Вт/м2: Из внутренних слоев Земли 0,063
- •От тепловыделяющих элементов яэу (1-5) 106
- •Числа подобия.
- •Теплоносители
- •Нестационарный ядерный реактор Уравнения кинетики и реактивность.
- •Точечная модель кинетики реактора
- •Обратные связи по реактивности.
- •Управление реактором
- •Неуправляемая цепная реакция.
- •Почему прекратилась сцр ?
- •Ввэр -1000
- •Нейтроны Расчет исследовательского реактора
- •10 Исходные данные:
- •20 Определение средней плотности энерговыделения qV :
- •30 Определение объёма аз.
- •40 Оценка запаса до кипения
- •50 Выбор обогащения X (сокращённый вариант)
- •Из требования :
- •50 Выбор обогащения X (сокращённый вариант) из требования :
- •60 Плотность потока нейтронов.
- •Типы ускорителей заряженных частиц и принципы их работы.
- •Рентгеновская трубка
- •Ускорители прямого действия
- •Циклические ускорители
- •Циклотрон
- •Фокусировка.
- •Синхротрон и изохронный циклотрон
- •Синхротроны
- •Линейные ускорители (лу)
- •Линейный ускоритель электронов (луэ)
- •Физические постоянные (округленные до 4 знаков)
- •Типы ускорителей заряженных частиц и принципы их работы.
- •Рентгеновская трубка
- •Ускорители прямого действия
- •Циклические ускорители
- •Циклотрон
- •Фокусировка.
- •Синхротрон и изохронный циклотрон
- •Синхротроны
- •Линейные ускорители (лу)
- •Линейный ускоритель электронов (луэ)
- •Физические постоянные (округленные до 4 знаков)
Линейные ускорители (лу)
Линейные ускорители - ускорители заряженных частиц, в которых траектория частиц близка к прямым линиям. У них:
: высокая интенсивность и плотность пучка,
простота вывода,
отсутствие тормозного излучения,
максимальную энергию можно увеличить добавлением дополнительных секций,
естественный выход всего пучка на внешнюю мишень.
Длительность цикла ускорения не более нескольких мкс. Длительность отдельного импульса порядка нескольких наносекунд. Средние токи достигают миллиампер, а токи в импульсе — нескольких сотен ампер.
Протонные линейные резонансные ускорители.
В
Электрическое поле не проникает внутрь дрейфовых трубок, а сосредоточено в зазорах между ними. Длина трубок обеспечивает попадание в ускоряющую фазу поля (резонанс) в зазорах.
Реально используют резонансные контура, в которых реактивная мощность в тысячи раз превышает активную мощность..
Для инжекции используются каскадные генераторы на напряжение 500—800 кВ.
Для устойчивости поперечного движения необходимо создавать фокусирующие магнитные поля, которые не дают частицам удалиться от оси ускоряющей системы. Для этого между электродами размещают сильно фокусирующие магнитные квадрупольные линзы.
ЛУ позволяют получать пучки ускоренных частиц с энергиями от 5 до 800 МэВ при токах в импульсе до сотни миллиампер и более и средних токах примерно в 100 раз меньше..
Линейный ускоритель электронов (луэ)
В ускорителе с бегущей волной частицы. движутся на гребне электромагнитной волны, распространяющейся вдоль оси ускорителя с фазовой скоростью, достаточно близкой к скорости
перемещения частиц.
Электроны из инжектора вводятся в начальную часть ускоряющего волновода. Одновременно в волноводе возбуждается волна, имеющая продольную компоненту электрического поля. Частица остаётся в резонансе с волной. Постепенное увеличение скорости волны обеспечивается. изменением внутренних размеров диафрагмированного волновода по длине.
Длина трубки близка к l - длине волны высокочастотного напряжения. При частоте ускоряющего напряжения 3109 Гц ( l = 0.1 м ) и амплитуде ускоряющего напряжения 300 кВ длина ускорителя на 102 МэВ составит около 30 м. В некоторых электронных линейных ускорителях электрон приобретает 5 МэВ на длине 1 м.
Энергия ЛУЭ лежит в пределах от единиц МэВ до десятков ГэВ. Рабочая длина волны 3-30 см. Темп ускорения – от нескольких единиц до 10 -15 МэВ на м. Импульсный электронный ток на выходе ускорителя' может достигать нескольких ампер при среднем его значении в 1000— 10000 раз меньшем.
Общий вид линейного ускорителя электронов ЛУЭР-20М
Характеристики ЛУЭР-20М
Энергия ускоренных электронов в режиме тормозного излучения, МэВ |
6 и 18 |
|
Максимальная мощность поглощенной дозы тормозного излучения, Гр/мин |
от 0.5 до 3 |
|
Поле тормозного излучения имеет прямоугольную форму, на расстоянии 1 м от мишени размеры поля плавно регулируются в пределах, см |
от 2 2 до 40 40 |
|
Неравномерность распределения мощности дозы по радиационному полю в режиме тормозного излучения (отношение максимума поглощенной дозы к минимуму) для полей от 5 5 до 30 30 см2 для полей от 30 30 до 40 40 см2
|
1.06 1.10 |
|
Энергия ускоренных электронов в режиме облучения электронами, MэВ |
5, 8, 11, 14, 17, 20 |
|
Максимальная мощность пучка ускоренных электронов, Вт |
600 |
|
Максимальная мощность поглощенной дозы в режиме облучения электронами, Гр/мин |
от 0.6 до 5 |
|
Размеры радиационных полей в режиме облучения электронами на расстоянии 1 м от мишени, см |
от 5 5 до 29 29 |