- •1.Кинематика точки. Система координат. Траектория движения точки. Способы задания уравнений движения тела.
- •5.Относительное движение. Абсолютная скорость и абсолютное ускорение.
- •10. Центр тяжести. Методы нахождения центров тяжести (симметричные тела, отрицательные объемы). Центры тяжести простейших фигур.
- •11.Введение в динамику. Второй закон ньютона.
- •12.Дифференциальные движения материальной точки (естественный и координатный способ).
- •13.Прямолинейное движение материальной точки.
- •14.Свободные колебания материальной точки.
- •15.Свободные колебания с учетом сопротивления.
- •18.Теорема об изменении количества движения материальной системы.
- •19.Теорема Эйлера.
- •20.Теорема о движении центра масс.
- •21.Теорема об изменении момента количества движения материальной системы.
- •22.Динамика вращательного движения вокруг неподвижной оси.
- •23.Работа и мощность.
- •24.Теорема об изменении кинетической энергии. Теорема Кенига.
- •25.Принцип Даламбера.
- •26.Принцип Лагранжа (принцип возможных перемещений).
- •28.Уравнение Лагранжа 2-го рода.
28.Уравнение Лагранжа 2-го рода.
Уравнения Лагранжа 2-го рода: , (i=1,2…s) – дифференциальные уравнения второго порядка, s – число степеней свободы системы (число независимых координат); qi – обобщенная координата (перемещение, угол, площадь и др.); – обобщенная скорость (линейная скорость, угловая, секторная и др.), Т = Т(q1,q2,…,qS,,…,t) – кинетическая энергия системы, Qi – обобщенная сила (сила, момент и др.), ее размерность зависит от размерности обобщенной координаты и размерности работы. Для вычисления обобщенной силы, например Q1, задаем возможное перемещение, при котором все вариации обобщенных координат, кроме dq1, равны нулю: dq1¹0, dq2= dq3=…= dqS= 0. Вычисляем на этом перемещении возможную работу dА1 всех активных сил, приложенных к системе. Имея dА1= Q1dq1, находим .
Если силы, действующие на систему, потенциальные (консервативные) (например, силы тяжести, силы упругости), то , П = П(q1,q2,…,qS,t) – потенциальная энергия. Вводится функция Лагранжа: L = T – П, тогда – уравнения Лагранжа второго рода для консервативной системы. При стационарных связях (связях, не зависящих от времени) t не входит в выражение для кинетической энергии, тогда – квадратичная форма обобщенных скоростей, aij= aji – коэффициенты инерции. Квадратичная форма всегда положительна.
*
*)