- •Оглавление
- •Основные сведения. Тригонометрические ряды Фурье для функций с периодом.
- •Тригонометрический ряд. Ряд Фурье.
- •Достаточные признаки разложимости функции в ряд Фурье.
- •Ряды Фурье для четных и нечетных функций с периодом 2π.
- •Тригонометрические ряды Фурье для функции любого периода.
- •Комплексная форма ряда Фурье.
- •Интеграл Фурье.
- •Интеграл Фурье для четной и нечетной функций.
- •Интеграл Фурье в комплексной форме.
- •Преобразование Фурье.
Интеграл Фурье.
Пусть функция ƒ(x) на каждом отрезке [-l, l] (l – любое число) кусочно-гладкая или кусочно-монотонная, и, кроме того, ƒ(x) – абсолютно интегрируемая функция на всей
∞
числовой оси, т.е. несобственный интеграл ∫ |ƒ(x)|dx сходится. При этих условиях
-∞
функцию ƒ(x) на каждом интервале (-l, l) можно разложить в ряд Фурье:
∞
ƒ(x)= a0 /2 + Σ (an cos(nπx/l) + bn sin(nπx/l)), |x|<l (1)
n=1
[в точках х разрыва функции ƒ(x) сумма ряда равна ƒ(х - 0) + ƒ(х + 0)], коэффициенты ко-
2
торого определяются равенствами:
l
an=1/l∫ ƒ(t)cos(nπt/l)dt, n=0,1,2…
-l l
bn=1/l∫ ƒ(t)sin(nπt/l)dt, n=1,2…
-l
Примечание. Для того, чтобы отличать х от переменной интегрирования, последнюю обозначали через t.
Выясним, как изменится правая часть равенства (1), если перейти к пределу при l→+∞. Для этого сначала преобразуем ряд, записанный в правой части равенства (1). Подставляя в него вместо аn и bn их выражения через интегралы, получаем:
l ∞ l l
ƒ(x)=1/2l ∫ ƒ(t)dt + 1/l Σ [∫ƒ(t)cos(nπt/l)dt* cos(nπx/l) + ∫ ƒ(t)sin(nπt/l)dt* sin(nπx/l)]
-l n=1 -l -l
или, что то же,
l ∞ l
ƒ(x)=1/2l ∫ ƒ(t)dt + 1/l Σ ∫ƒ(t)cos(nπ(t-x)/l)dt (2)
-l n=1 -l
Равенство (2) имеет место для всех х, удовлетворяющих условию |x|<l, где l – любое фиксированное число. Пусть теперь х – любая фиксированная точка, тогда, рассматривая в равенстве (2) различные значения l, l>|x|, перейдем в нем к пределу при l→+∞.
l
Прежде всего замечаем, что при l →+∞ lim 1/2l ∫ ƒ(t)dt=0
∞ l→+∞ -l
Действительно, так как интеграл ∫ |ƒ(t)|dt сходится, то его частные интегралы
-∞
ограничены, в частности, ограничены и интегралы, взятые по промежуткам,
l
симметричным относительно точки х=0, т.е. существует такое число М>0, что ∫ |ƒ(t)|dt ≤М при любом l. Так как l l -l
|∫ ƒ(t)dt|≤∫ |ƒ(t)|dt
то, значит, -l l -l
|∫ ƒ(t)dt| ≤ M
l -l l
и lim 1/2l |∫ ƒ(t)dt|=0 или, что то же, lim ∫ ƒ(t)dt =0
l→+∞ -l l→+∞ -l
Таким образом, переходя в равенстве (2) к пределу при l →+∞, получаем:
∞ l
ƒ(x)=lim 1/l Σ ∫ƒ(t)cos(nπ(t-x)/l)dt (3)
n→+∞ n=1 -l
Пусть nπ/l=un (последовательность {un} изображена на рис.3), тогда ∆un= un+1- un =π/l и, следовательно, 1/l=∆un /l. При l →+∞, ∆un →0 и равенство (3) можно записать в виде:
∞ l
ƒ(x)=1/π lim Σ ∆un ∫ƒ(t)cos(u(t – x))dt (4)
n→+∞ n=1 -l
Интегралы, входящие под знак суммы, являются значениями функции
l
Ф(u, x) = ∫ ƒ(t)cos u(t-x)dt
-l
В точках последовательности {un} при фиксированном х. Вследствие этого сумма в правой части равенства (4) внешне, в какой-то степени, напоминает интегральную сумму по переменной u, составленную для промежутка 0≤u<+∞. Можно доказать, что предел суммы, записанной в правой части равенства (4), равен интегралу
+∞ +∞
∫ du ∫ ƒ(t)cos (u(t – x))dt
-∞
Тогда в любой точке непрерывности функции ƒ(x) будет выполняться равенство:
+∞ +∞
ƒ(x) =1/π ∫ du ∫ ƒ(t)cos (u(t – x))dt (5)
0 -∞
(в точке х разрыва функции ƒ(x) в левой части равенства получится ƒ(х - 0) + ƒ(х + 0))
2
Преобразуем теперь правую часть равенства (5), используя формулу для косинуса разности: +∞ +∞ +∞
ƒ(x) = ∫ du[1/π ∫ ƒ(t)cos (ut)dt*cos(ux) + 1/π ∫ ƒ(t)sin (ut)dt*sin(ux)]
или, иначе, 0 -∞ +∞ -∞
ƒ(x) = ∫ [a(u)cos (ux) + b(u)sin (ux)]du (6)
Где 0 +∞
a(u)=1/π ∫ ƒ(t)cos (ut)dt
-∞+∞ (7)
b(u)=1/π ∫ ƒ(t)sin (ut)dt
-∞
Пусть ƒ(x) – любая абсолютно интегрируемая на всей числовой оси функция, непрерывная или имеющая конечное число точек разрыва первого рода на каждом конечном отрезке.
Интегралом Фурье этой функции называется интеграл
+∞
∫ [a(u)cos (ux) + b(u)sin (ux)]du
0
где а(u) и b(u) определяются равенствами (7), при этом записывают:
+∞
ƒ(x)~ ∫ [a(u)cos (ux) + b(u)sin (ux)]du
0
Если в каждой точке непрерывности функции ƒ(x) интеграл Фурье этой функции равен значению функции ƒ(x), то знак соответствия ~ заменяется знаком равенства и говорят, что функция ƒ(x) предтавляется интегралом Фурье.
Двойным интегралом Фурье, абсолютно интегрируемой на промежутке (-∞, +∞) функции ƒ(x), непрерывной или имеющей конечное число точек разрыва первого рода на каждом конечном отрезке, называется интеграл
+∞ +∞
1/π ∫ du ∫ ƒ(t)cos (u(t – x))dt
0 -∞
Из приведенных рассуждений вытекает следующая теорема: если ƒ(x) – абсолютно интегрируемая на промежутке (-∞, +∞) функция, кусочно-гладкая или кусочно-монотонная на каждом отрезке [-l, l], то для этой функции справедливы равенства (5), (6) или, что то же, в этом случае функция ƒ(x) представима соответственно интегралом Фурье и двойным интегралом Фурье.