Термодинамика
.pdfПараметри робочого тіла можна визначити за допомогою Т-S – діаграми газу [2, 3]. Користуючись діаграмою, можна визначити параметри будь-якого (ізохорного, ізобарного, ізотермічного, адіабатного, політропного) процесів та кількість тепла на нагрів-охолодження робочого тіла, зміну його ентропії.
Для теплових процесів технології будівельних матеріалів найбільше значення має Т-S – діаграма водяної пари. Практичні приклади користування Т-S – діаграмою наведені в
[2-4].
1.12. Зведене рівняння стану
Характеристичні параметри |
|
Із dq = dU + ApdV (68), із dq = TdS (97) |
|
можна записати TdS ≥ dU + ApdV |
(102) |
Після диференціювання (70) |
|
dU = dі – ApdV – AVdp, тоді |
|
dq=di–ApdV+ApdV – AVdp = di –AVdp (другий вираз І
закону) |
(103) |
та ТdS ≥ di – AVdp |
(104) |
Ентальпія di = ТdS + AVdp |
|
∂і |
|
|
∂i |
|
|
||
|
|
= T, |
|
= V , тобто і = f/ (S,p). |
||||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
s p |
dp S |
|
dU = ТdS – ApdV –із (68) |
і (97) |
|||||
В адіабатному процесі S = const, |
||||||
du |
= T,−( |
∂U |
)S = p |
, тобто U = f// (S,V). |
||
|
|
|
∂V |
|||
|
||||||
ds V |
|
|
|
Вільна енергія F поряд із внутрішньою енергією– U і ентальпією– і є функцією стану, яка характеризує різницю між
величиною U і ТS як функцію від V,Т: |
F = U – TS (105) |
dF = dU – TdS – SdT = -pdV – SdT |
(106) |
http://tbk.at.ua |
41 |
Кафедра ТБВіМ |
|
- −( |
∂F |
) |
|
= p;−( |
∂F |
) |
|
= S;C = −T ( |
∂2 F |
) |
|
∂V |
|
∂T |
|
∂T 2 |
|
||||||
|
|
T |
|
|
V |
V |
|
V |
|||
|
|
|
|
Ізобарно-ізотермічний потенціал |
|||||||
Z = U – TS + PV |
|
|
|
|
|
(107) |
|||||
Також Z = F + PV |
|
|
|
(108) |
Коефіцієнт еквівалентності А тут не використовуємо, тому що нас цікавить в даному випадку не співвідношення теплової і механічної енергії (роботи), а інші ефекти, зокрема енергія хімічного потенціалу при перебігу взаємодій між речовинами біля параметрів хімічної рівноваги.
Враховуючи, що |
і = U + pV (70), можна записати |
Z = і – TS |
(109) |
Диференціал рівняння (107) дорівнює
d Z = dF + pdV + Vdp, а з урахуванням (106)
d Z = - pdV – SdT + pdV + Vdp = Vdp – SdT (110)
Рівняння (110) показує, що
( |
∂Z |
)T = V;−( |
∂Z |
)V =S |
(111) |
|
|
||||
|
∂р |
∂T |
|
Ізобарно-ізотермічний потенціал має характеристичні
властивості, якщо його аргументами є тиск і температура, тобто Z = f/// (р,Т).
Інформативними є другі похідні, наприклад,
Ср = -Т( ( |
∂2 Z |
) |
V |
(112) |
|
∂T 2 |
|||||
|
|
|
Оскільки вільна енергія та ізобарно-ізотермічний потенціал визначаються через V,Т,р, які можна вимірювати, їх використовують у практичних завданнях з термодинаміки. В той же час можна розв’язати задачі, в яких фігурують переважно внутрішня енергія, ентальпія, також ентропія, яку не можна вимірювати дослідним шляхом.
Дослідження характеристичних функцій проведено Максвеллом, який розробив низку диференційних рівнянь.
http://tbk.at.ua |
42 |
Кафедра ТБВіМ |
|
Глава 2. Елементи хімічної термодинаміки
2.1.Термодинамічна рівновага
Всистемі, де відбуваються хімічні реакції, може встановитись динамічна рівновага між реагуючими
речовинами А і В і продуктами реакції С:
→
А + В ← С
В момент, коли швидкості прямої реакції синтезу і оборотної реакції дисоціації зрівнюються, наступає хімічна рівновага. Динамічна рівновага наступає за певних умов (тиск р, температура Т). В такому стані кількість реагуючих речовин (А, В, С) залишається незмінною, рівноважною.
Як фізичну, так і хімічну динамічну рівновагу можна здвинути в ту чи іншу сторону шляхом зміни термодинамічних умов. За певним тиском і температурою (р1, Т1) динамічна рівновага спостерігається в момент рівноважної концентрації речовини С1. Якщо змінити умови (р2, Т2) то рівновага зміститься до концентрації С2.
Як свідчить досвід, рівноважні реакції не йдуть до повного зникнення вихідних або кінцевих продуктів.
В таких системах будь-яка незалежна хімічна речовина, яка здатна зберігати самостійне існування навіть при виділенні із системи, має назву компонента. Так, розчин NaCl у воді має 2 компонента: Н2О і NaCl, але іони Na+ і Cl- не розглядаються як самостійні компоненти.
Фаза системи – це фізично однорідна її частина, яка відрізняється від інших її частин своїми фізичними властивостями і здатна при порушенні рівноваги обмінювати свою речовину з іншими частками системи. Фази мають границю розподілу, їх можна механічно розділити. Так, ненасичений водний розчин NaCl є однофазною системою, а насичений розчин в присутності нерозчинних кристалів солі є двофазною системою з крапельно-рідкою і твердою фазами.
http://tbk.at.ua |
43 |
Кафедра ТБВіМ |
|
Гомогенна система – це система, яка складається з однієї фази, її компоненти перебувають в однаковому агрегатному стані. Наприклад, ненасичений розчин солі.
Гетерогенна система складається з одного або декількох компонентів, які перебувають в різному агрегатному стані (складається із декількох фаз).
Умови р,Т = const (ізобарно-ізотермні), V,Т = const (ізохорно-ізотермні) характерні для систем, де відбуваються зміни агрегатного стану робочого тіла або відбуваються хімічні реакції.
Впростих системах температура змінюється, якщо зберігаються сталими об’єм або тиск.
Візотермних системах змінюються тиск і об’єм.
Вскладних, зокрема двофазних системах цей перебіг не є простим. Неприклад, випаровування відбувається при р = const внаслідок підведення до системи теплоти, і температура не змінюється. Для забезпечення умов р,Т = const або V,Т = const при перебігу хімічної реакції в посудині незмінної ємності або при сталому тиску (наприклад, атмосферному) необхідно підводити теплоту (ендотермічні реакції) або відводити теплоту (екзотермічні реакції).
2.2.Термодинаміка складних хімічних систем
Якщо система містить багато компонентів, а кількість
молей (або м³) їх складає nк, то рівняння стану приймає вид |
|
f/ (р, V,Т, n1, n2...) = 0 |
(112) |
dU = TdS – pdV + L |
(113) |
Для роботи L немеханічного характеру інтенсивною величиною є хімічний потенціал µк, а екстенсивною – кількість маси компоненту nк.
|
|
|
|
|
k=m |
|
|
Тоді |
dU = TdS – pdV + |
∑ |
µkdnk , |
(114) |
|||
du |
|
|
|
k=1 |
|
|
|
|
|
|
|
(115) |
|
||
Т = |
|
|
|
|
|
|
|
dS V n n |
... |
|
|
|
|||
|
1 |
1 |
2 |
|
|
|
|
http://tbk.at.ua |
|
|
|
|
44 |
|
Кафедра ТБВіМ |
|
|
|
|
|
|
Р= - ∂u
∂υ Sn1n2 ...
|
|
∂u |
|
|
µ1 |
= |
|
|
|
∂n |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
VSn n ... |
|
|
|
|
2 |
3 |
|
|
∂u |
|
|
|
µ2 |
|
|
і так далі |
||
|
|||||
= |
∂u2 |
|
|||
|
|
VSn n ... |
|||
|
|
|
2 |
3 |
(116)
(117)
(118)
Рівняння (117), (118) свідчать, що хімічний потенціал компоненту є мірою зміни внутрішньої енергії системи в залежності від зміни маси компоненту за сталими V,S та маси
інших компонентів. |
|
|
|||||||||||||
Якщо |
|
|
|
|
|
і = u + pV, |
di = du + pdV + Vdp, |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
то di = TdS + Vdp + ∑µkdnk . Тоді |
(119) |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
∂і |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Т = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(120) |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
dS |
|
рn n |
... |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
∂і |
|
|
|
|
|
|
(121) |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
υ = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
dр Sn n ... |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
∂і |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
µ1 |
= |
|
|
|
|
|
122) |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
dn |
|
|
|
|
|
n ... |
|
|
||||||
|
|
1 |
|
pSn |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
3 |
|
|
|
|
∂і |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
µ2 |
|
|
|
|
|
і т.д. |
(123) |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
dn2 |
pSn n ... |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
3 |
|
|
Рівняння (122), (123) свідчать, що хімічний потенціал є мірою зміни ентальпії системи в залежності від зміни маси реагуючого компоненту при сталих р, S, маси ін. компонентів.
Якщо F = U – TS, dF = dU – TdS – SdT,
то з урахуванням (114)
http://tbk.at.ua |
45 |
Кафедра ТБВіМ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
dF = -pdV-SdT + ∑µkdnk . Тоді |
(124) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
∂F |
|
|
|
|
(125) |
||||
S = - |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
dT |
|
vn n ... |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
∂F |
|
|
|
|
|
||||
P = - |
|
|
|
|
|
|
|
(126) |
||
|
|
|
|
|
||||||
|
dV |
|
Tn n ... |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
∂F |
|
|
|
|
|
||
µ1 |
= |
|
|
|
|
|
(127) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
dn |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
i VTn n ... |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
3 |
|
|
|
∂F |
|
|
|
|
|
|||
µ2 |
|
|
|
|
|
|
(128) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
dn2 |
|
VTn n ... |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
3 |
|
Рівняння (127), (128) свідчать, що хімічний потенціал є мірою зміни вільної енергії системи в залежності від зміни маси кожного компоненту за сталими υ, Т та маси ін. компонентів.
m
Якщо Z = U – TS + pv, то dZ = -SdT + vdp + ∑µkdnk ,(129)
1
тоді |
|
|
|
|
|
|
∂z |
(130) |
||||
S = - |
∂t |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
pn n ... |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
∂z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
(131) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
υ= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
∂p Tn n |
... |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
µ1 = |
|
|
∂z |
|
|
|
|
|
(132) |
|||
|
|
|
|
|
||||||||
|
dn |
|
|
|
... |
|
||||||
|
|
1 |
|
PTn n |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
∂z |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(133) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
µ2 = |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
dn2 |
PTn n ... |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
3 |
|
Рівняння (132), (133) свідчать, що хімічний потенціал є мірою зміни ізобарно-ізотермного потенціалу в залежності від зміни маси компоненту за сталими p,T та маси інших компонентів.
http://tbk.at.ua |
46 |
Кафедра ТБВіМ |
|
Більш загальне визначення: хімічний потенціал компонентів є мірою зміни однієї з характеристичних функцій системи в залежності від зміни маси даного компоненту при відповідних незмінних параметрах і маси ін.
компонентів. Для характеристичних функцій U, I, F, Z
сталими параметрами залишаються : |
U – |
S,υ |
|
i – |
S,p |
|
|
F – |
υ,T |
|
|
Z - |
p,T |
|
|
2.2.1. Загальні умови рівноваги у фізико-хімічних системах |
|||
Зведене рівняння І і |
ІІ законів |
термодинаміки для |
оборотних і необоротних процесів має вигляд
TdS ≥ dU + pdV + dL |
(134) |
тут „=” оборотні процеси, „>” необоротні
dL ≤ TdS-dU-pdV |
(135) |
Для умов υ,Т = const:
при V= const dL = TdS-dU, але також Т = const, то dL ≤ -d(U-TS)
Якщо F = U-TS, то dL ≤ -dF, L ≤ ∫1 dF або L ≤ F1 –F2 (136)
2
Це означає:
1)В системі υ,Т = const можливий перебіг лише тих процесів, що приведуть до зменшення вільної енергії, за рахунок якої і здійснюється роботи L. Рівноважний стан відповідає Fmin = const, dF = 0.
2)Робота L є максимальною для оборотних процесів (знак „=„ у (136), для необоротних робота менша (знак „<”).
3)Якщо U = F + TS, то в системі υ,Т = const роботу можна отримати лише за рахунок вільної енергії F. Тоді TS = G можна назвати зв’язаною часткою внутрішньої енергії, яка не перетворюється в роботу. В такому разі
U = F + G. |
(137) |
||
При переході системи υ,Т = const |
із стану 1 в стан 2 |
||
∆G = T(S2 |
– S |
1) |
(138) |
http://tbk.at.ua |
47 |
Кафедра ТБВіМ |
|
і являє собою теплоту, якою система обмінюється з оточуючим середовищем.
В системі р,Т = const
dL ≤ -d (U-TS+pV) або dL ≤ -dZ. (139)
Після інтегрування L ≤ Z1 – Z2. Це означає:
1)В системі р,Т = const протікають лише процеси, які ведуть до зменшення ізобарно-ізотермного потенціалу, за рахунок якого здійснюється робота L. Із зменшенням величини Z система наближається до стану рівноваги при Z min
=const, d Z = 0.
2)Робота L є максимальною для оборотних процесів і менша для необоротних.
3)У відповідності із виразом і = Z + TS (140) робота L здійснюється лише від зміни Z, його можна назвати вільною ентальпією, а TS = Н... зв'язаною ентальпією.
Тоді і = Z + Н (140)
При зміні стану системи р,Т = const від 1 до 2 стану
∆Н = Т (S2 |
– S |
1) |
(141) |
тоді зв’язана ентальпія являє собою теплоту, якою система обмінюється з оточуючим середовищем.
2.2.2. Рівновага в гомогенній системі
1. В системі V,Т = const рівновага наступає при Fmin = const, dF = 0. Тоді згідно (124)
m
dF = ∑µkdnk = 0.
1
Якщо реакція приймає вигляд
n1A1 + n2A2 +… →← n/1A/1 + n/2A/2 +…,
а всі стехіометричні коефіцієнти можна множити на
довільне нескінченно мало число е, тоді
еn1 = d n1, еn2 = d n2… ; еn/1 = d n/1, еn/2 = d n/2…
m |
m |
|
Звідси ∑µkdnk = 0 або |
∑µknk = 0 |
(142) |
1 |
1 |
|
http://tbk.at.ua |
48 |
Кафедра ТБВіМ |
|
2. В системі р,Т = const рівновага |
наступає при dZ = |
m |
|
∑µkdnk = 0 |
|
1 |
|
m |
|
За аналогією (142) ∑µknk = 0 |
(142)1 |
1
Різниця між залежностями (142) і (142)1 полягає в тому, що для систем р,V = const хімічний потенціал визначається через вільну енергію, а для систем р,Т = const – через ізобарноізотермічний потенціал.
Параметри ∆Н, ∆F, ∆Z мають велике значення для термодинамічних розрахунків у завданнях фізичної хімії, хімії силікатів та ін.
2.2.3. Гетерогенні системи
Для гетерогенних систем із r фаз і m компонентів приймається, що кожна із фаз є гомогенною і для кожної визначається dF, dZ.
В стані рівноваги гетерогенної системи для всіх r фаз необхідно додержуватись умови
µ/1dn/1 + µ/2dn/2 + … + µ/mdn/m + µ//1dn// + µ//2dn// + … + |
|
µ//mdn//m + |
|
µr1dnr1 + µr2dnr2 + … + µrmdnrm = 0 |
(143) |
Тут нижні індекси – для порядкового номера компонентів, верхні – для порядкового номера фаз. Після певних перетворень умова рівноваги набуде вигляду
µ/1 |
= µ//1 |
= ... µr1 |
µ/2 |
= µ//2 |
= ... µr2 |
.. |
|
(144) |
.µ/m = µ//m = ... µrm
Умова рівноваги (144) дійсна для обох систем:
V,Т = const і р,Т = const, але для першої хімічний потенціал визначається через вільну енергію, для другої – через ізобарно-ізотермні потенціали.
http://tbk.at.ua |
49 |
Кафедра ТБВіМ |
|
2.3. Закон Гесса
Тепловий ефект хімічної реакції (Qv або Qp) не залежить ні від роду, ні від кількості проміжних реакцій, а тільки від початкового і кінцевого стану.
Важливими висновками із закону Гесса є:
1) Тепловий ефект утворення складної речовини із окремих елементів дорівнює та є протилежним за знаком тепловому ефекту розкладання складної речовини на елементи:
Qутв + Qроз = 0, або Qутв = -Qроз.
2) Якщо, виходячи із двох різних вихідних станів, можна досягти того ж самого кінцевого стану, то різниця теплових ефектів обох реакцій дорівнює тепловому ефекту переходу із
одного вихідного стану в другий.
Якщо Q/ + Q/1 = Q, то Q/ = Q1 = Q/1.
3) Якщо із одного й того ж вихідного стану можна досягти двох різних кінцевих, то різниця теплових ефектів обох реакцій дорівнює тепловому ефекту переходу із одного
кінцевого стану в другий.
Якщо Q1 = Q/1 + Q/, то Q/ = Q1 - Q/1
4) Тепловий ефект реакції дорівнює різниці теплот утворення кінцевих і вихідних речовин, які беруть участь в реакції.
Якщо Qутв2/ + Q/ = Q утв2, то Q/ = Q утв2 - Q утв2/
5) Тепловий ефект утворення органічної речовини дорівнює різниці теплот згоряння вихідних елементів і органічної сполуки.
Вплив агрегатного стану Якщо на початок і кінець реакції речовини залишаються в
рідкому стані, то практично ∆υ = 0.
QVрід = QРрід = Qрід
При р = const для деяких речовин і1 – і2 = Qрід
Але трапляються випадки, коли на початок і кінець реакції використовуються рідкі компоненти, однак, щоб реакція
http://tbk.at.ua |
50 |
Кафедра ТБВіМ |
|