- •А.В. Кирис, в.В. Лисин
- •1. Введение. Основные понятия и определения….........................................6
- •Техническая термодинамика
- •Светлой памяти профессора
- •Основы термодинамики
- •1. Введение. Основные понятия и определения
- •1.1 Рабочее тело
- •1.2 Термодинамическая система
- •1.3 Параметры состояния Термодинамическим состоянием тела называется совокупность физических свойств, присущих данного телу.
- •1.4 Основные законы идеальных газов
- •2. Состояние термодинамической системы
- •2.1 Уравнение состония. Объединенный газовый закон
- •2.2 Физический смысл газовой постоянной r
- •2.3 Универсальное уравнение состояния идеального газа
- •2.4 Газовые смеси
- •2.5 Способы задания смеси
- •2.6 Расчет газовой смеси. Основные расчетные соотношения
- •2.7 Уравнение состояния для смеси
- •3.2 Закон Майера
- •3.3 Первый закон термодинамики
- •3.4 Аналитическое определение и графическое изображение работы
- •3.5 Теплота и работа в термодинамическом процессе
- •3.6 Внутренняя энергия
- •3.7 Энтальпия
- •3.8 Контрольные вопросы
- •4. Основные термодинамические процессы
- •4.1 Методика исследования термодинамических процессов
- •4.2 Изохорный процесс
- •4.3 Изобарный процесс
- •4.4 Изотермный процесс
- •4.5 Адиабатный процесс
- •4.6 Политропный процесс
- •4.7 Теплоемкость политропного процесса
- •4.8 Определение численного значения показателя n
- •4.9 Взаиморасположение термодинамических процессов в p-V
- •Все рассмотренные нами процессы имели n0 и процессы располага-лись в II и IV четвертях. В данном случае при расширении давление
- •4.10 Контрольные вопросы
- •5. Второй закон термодинамики
- •5.1 Круговые процессы
- •5.2 Второй закон термодинамики
- •5.3 Некоторые формулировки второго закона термодинамики
- •5.4 Обратимость термодинамических процессов
- •5.5 Цикл Карно
- •5.7 Энтропия
- •5.8 Работоспособность (эксергия)
- •5.9 Пределы применимости второго закона
- •5.10 Контрольные вопросы
- •6. Изменение энтропии в процессах.
- •6.1 Координатная система t - s
- •6.2 Обобщенный (регенеративный) цикл Карно
- •6.3 Среднеинтегральная температура
- •6.4 Энтропийные уравнения
- •6.5 Изображение термодинамических процессов в t-s координатной системе
- •7.2 Диаграмма Эндрюса
- •7.3 Механизм парообразования
- •7.5 Процесс парообразования в р-V диаграмме. Виды пара
- •7.6 График парообразования в t-s диаграмме
- •7.7 Таблицы термодинамических свойств воды и пара
- •7.8 Теплота парообразования
- •7.9 Анализ параметров трех фаз парообразования. Критические
- •7.10 Измерения энтропии по трем фазам парообразования
- •7.11 Диаграмма I – s
- •7.12 Контрольные вопросы
- •8. Воздух
- •8.1 Влажный воздух
- •8.2 Диаграмма I – d для влажного воздуха
- •8.3 Контрольные вопросы
- •Техническая термодинамика
- •9. Циклы паросиловых установок
- •9.1 Паровой цикл Карно
- •9.2 Цикл Ренкина
- •9.3 Повышение
- •9.4 Цикл с двойным перегревом пара
- •9.5 Регенеративный цикл
- •9.6 Коэффициенты полезного действия
- •10. Циклы двигателей внутреннего сгорания
- •10.1 Цикл Отто (цикл быстрого горения с подводом теплоты при постоянном объеме)
- •10.2 Цикл Дизеля (цикл медленного горения, с подводом теплоты при постоянном давлении)
- •10.3 Цикл Тринклера (цикл со смешанным подводом теплоты)
- •10.4 Сравнение циклов двс
- •10.5 Контрольные вопросы
- •11. Циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей
- •11.1 Газотурбинные установки. Общая характеристика
- •11.2 Цикл простейшей гту
- •11.3 Принцип работы реактивного двигателя
- •11.4 Способы повышения гту
- •11.5 Контрольные вопросы
- •12. Циклы холодильных установок
- •12.1 Холодильные установки морских судов
- •12.2 Циклы воздушных, пароэжекторных и абсорбционных холодильных установок
- •12.3 Контрольные вопросы
- •13. Компрессоры
- •13.1 Компрессоры
- •13.2 Определение работы ступени идеального компрессора
- •13.3 Цикл одноступенчатого компрессора
- •13.4 Контрольные вопросы
- •14. Истечение
- •14.1 Определение работы истечения газа или пара
- •Тогда работа против внешних сил при перем ещении составит p1v1 - p2 v2.
- •14.2 Определение скорости при истечении
- •14.3 Массовый секундный расход газа или пара при адиабатном расширении
- •14.4 Форма струи при адиабатном истечении газа и пара
- •14.6 Построение сопла для использовании полного теплоперепада (сопла переменного сечения – сопла Лаваля)
- •14.7 Истечение через короткое цилиндрическое сопло
- •14.8 Графики скорости, расхода и удельного объема
- •14.9 Изохорное истечение газа и пара
- •14.10 Адиабатное истечение с трением
- •14.11 Дросселирование (мятие) пара
- •14.12 Контрольные вопросы
- •Термодинаміка і теплотехніка
- •Навчальний посібник у двох частинах
- •Частина 1
- •Термодинаміка
5.4 Обратимость термодинамических процессов
Задачей термодинамики является разработка рекомендаций по организации рабочего процесса теплового двигателя по наиболее экономичному и эффективному круговому процессу. Для определения степени совершенства любого термодинамического процесса и вводится понятие идеального обратимого процесса.
Обратимым называется такой процесс изменения теплового состояния рабочего тела, в котором отсутствуют потери любого рода (как внутренние, так и внешние). Этот процесс протекает как в прямом, так и в обратном направлении без остаточных изменений в рабочем теле и окружающей среде. Внешние потери связаны с теплообменом с окружающей средой, с трением рабочего тела о стенки ограничивающих каналов. Внутренние потери связаны с теплообменом между отдельными участками тела, трением между ними и т.д.
Следует еще раз подчеркнуть, что термодинамика изучает только равновесные состояния и равновесные процессы (т.е. такие, для которых предполагается, что по всей массе рабочего тела каждый из параметров имеет одинаковое значение, т.е. в различных частях объема данного газа давление, концентрация молекул и температура одинаковы). Только для таких состояний и таких процессов известны характеристические уравнения и уравнения процессов изменения состояния.
Понятие равновесного процесса необходимо потому, что отсутствие потерь любого рода для обратимых процессов предопределяет наличие требований, предъявляемых к равновесным процессам.
Отсутствие потерь является основой понятия обратимости, а совпадение кривых сжатия и расширения является следствием этого.
Определим условия, которые должны быть созданы, чтобы термодинамический
процесс был обратимым.
Рис.19
Отсутствие потерь на трение обеспечится, видимо, бесконечно малым изменением давления по объему рабочего тела.
Тепловые потери связаны с неравномерностью распределения температуры, которое может быть устранено при условии наличия бесконечно малой разности температур между ГИ и РТ. Таким образом, практически осуществить обратимый процесс нельзя. Приближается к обратимым процесс под поршнем, нагружаемым пылевидным грузом.
Все действительные процессы далеки от идеальных, и, потому не обратимы (они протекают с достаточно высокими скоростями и часто сопровождаются еще и агрегатным изменением состояния рабочего тела). Это приводит к тому, что часть тепловой энергии расходуется на преодоление потерь. Реальные процессы практически невозможно изобразить графически или описать математически из-за сложнейших физических превращений, происходящих в рабочих телах вследствие трения.
Поэтому в термодинамике вынуждены прибегать к такому понятию, как квазистатические процессы и состояния (quazi – по латыни якобы, как бы). После введения такого понятия становится возможным оценивать различные термодинамические процессы.
Очевидно, что наиболее экономичной будет тепловая машина, работающая по циклу, состоящему из наиболее обратимых процессов. Из всего множества политропных процессов хоть чем-то напоминают обратимые адиабатный и изотермный процессы.
Следует еще раз особо подчеркнуть два обстоятельства: 1) обратимые процессы сжатия и расширения изображаются одной и той же линией;
2) при взаимодействии рабочего тела с источником теплоты процессы протекают при бесконечно малой разности температур между РТ и ИТ.
Протекание процессов р = const и v = const отмечается той особенностью, что в них требуется теплообмен, т.е. температура РТ меняется. Поэтому необходимо совершать подвод и отвод тепла при помощи бесконечно большого числа теплообменников, температуры которых отличаются на бесконечно малую величину.