иНорматика el_polya
.pdfЛабораторное задание
1. Составьте программу для MathCAD по расчету мощности, излучаемой элементарным электрическим излучателем и его сопротивления излучения в среде с =1, = 1, магнитная проводимость среды σм равна нулю, а электрическая проводимость σе задается номером варианта, умноженным на 10-4 Сименс. Амплитуда электрического тока, возбуждающего вибратор (Iэ) – номер варианта, умноженный на 10-3. Частота сигнала – номер варианта, умноженный на 106 Герц.
Длина элементарного вибратора равна 0,001 . Посчитайте те же параметры для витка с током, у которого диаметр равен длине элементарного электрического вибратора. Ток по витку протекает тот же, что и по элементарному электрическому вибратору.
2.Все дальнейшие построения производятся в начальный момент времени (t = 0). В декартовых координатах постройте зависимость действительной и мнимой части магнитного поля элементарного вибратора в дальней зоне (на расстоянии, равном длине волны от начала координат) от угла . Используйте не менее 100 точек по углу.
3.В полярных координатах постройте зависимость действительной
и мнимой части и модуля проекции магнитного поля на ось . Проделайте ту же операцию для двух проекций электрического поля на оси z и . Каковы особенности этих графиков? Какой вклад в соответствующую проекцию вносят действительная и мнимая части проекций. Постройте те же графики на расстоянии равном 10 длин волн. Обсудите полученный результат. Сделайте выводы.
4.В полярных координатах постройте зависимость модуля проекций электрического поля на оси r и , и модуля электрического поля на расстояниях 0.2 , 0.4 , 0.6 , 0.8 от начала координат. Как изменяются действительная и мнимая части электрического поля по мере удаления от начала координат и почему? Чего следует ожидать в дальней зоне при значительном удалении от начала координат? Обсудите полученные результаты и сделайте выводы.
Методические указания к выполнению лабораторного задания
Лабораторное задание выполняется по вариантам. Параметры среды и сигнала по вариантам описаны в задании на лабораторную работу.
61
Введем обозначения для переменных и функций.
f– частота
–относительная диэлектрическая проницаемость,
– относительная магнитная проницаемость σe – электрическая проводимость,
σm – магнитная проводимость,
0 – магнитная проницаемость вакуума,
0 – диэлектрическая проницаемость вакуума
– круговая частота,
n – комплексная диэлектрическая проницаемость, n – комплексная магнитная проницаемость,
n – показатель преломления c – скорость света в вакууме
zc0 – волновое сопротивление вакуума
–постоянная распространения,
–волновое число или фазовая постоянная,
–постоянная затухания,
zc – волновое сопротивление среды,
– длина волны,
vf – фазовая скорость плоской волны t – текущее время;
z – текущая координата вдоль оси, по которой распространяется электромагнитное поле;
nr – число точек по радиусу, в которых проводится расчет,
n |
– число точек по углу , в которых проводится расчет, |
|
ir – номер точки по радиусу, изменяется от 0 до nr, |
||
i |
– номер точки по углу ,, изменяется от 0 до n , |
|
t – текущее время, |
|
|
r0 – начальное значение радиуса для расчета, |
||
0 – начальное значение угла |
для расчета, |
|
rk |
– конечное значение радиуса для расчета, |
|
k – конечное значение угла |
для расчета, |
|
rir – текущее значение радиуса для расчета, |
||
ir – текущее значение угла |
для расчета, |
HΦ – проекция магнитного поля на координатную ось , ЕΘ – проекция электрического поля на координатную ось ,
HΦR – действительная часть проекции магнитного поля на координатную ось ,
62
HΦI – |
мнимая часть проекции магнитного поля на координатную |
ось , |
|
HΦК – |
комплексное сопряжение от проекции магнитного поля на |
координатную ось , |
|
ЕΘR – |
действительная часть проекции электрического поля на ко- |
ординатную ось , |
|
ЕΘI – |
мнимая часть проекции электрического поля на координат- |
ную ось ,
ЕR – проекция электрического поля на координатную ось r,
ЕRR – |
действительная часть проекции электрического поля на ко- |
|
ординатную ось r, |
|
|
ЕRI – |
мнимая часть проекции электрического поля на координат- |
|
ную ось r, |
|
|
ЕΘM – модуль проекции электрического поля |
на координатную ось |
|
, |
|
|
ЕRM – модуль проекции электрического поля |
на координатную ось |
|
r, |
|
|
EΣ – электрическое поле в точке с координатами ir, i ,
EΣR – действительная часть электрического поля в точке с координатами ir, i ,
EΣI – мнимая часть электрического поля в точке с координатами ir,
i ,
PZR – проекция действительной части вектора Пойнтинга на ось r PZI– проекция мнимой части вектора Пойнтинга на ось r
PΘR – проекция действительной части вектора Пойнтинга на ось PΘI – проекция мнимой части вектора Пойнтинга на ось
Pizl – мощность излучения элементарного электрического вибрато-
ра
Rizl – сопротивление излучения элементарного электрического вибратора
S – площадь витка с током
PVizl – мощность излучения витка с током RVizl – сопротивление излучения витка с током
Алгоритм расчета.
1. При составлении программы для расчета мощности, излучаемой элементарным электрическим излучателем, и его сопротивления излучения сначала введите исходные данные:
63
f := |
I := |
:= 1 |
:= 1 0 := 10-9/36 |
0 := 4 107 |
σe := |
σm := 0 |
nr := 5 |
n = 100 ir := 1 .. nr i |
:= 1 .. n |
Кроме параметров среды здесь вводятся переменные, которые будут использоваться программой (см. введенные обозначения). В процессе
выполнения программы нужно изменять переменные и r. |
изменяется |
от 0 до 2 . Задается не менее 100 значений угла для того, |
чтобы по- |
строенные графики были достаточно гладкими. Расчет при различных значениях радиуса нужен для выполнения 4 пункта задания.
Закончив операцию по вводу постоянных введите формулы для расчета промежуточных результатов:
Расчет при различных значениях радиуса нужен для выполнения 4 пункта задания.
Введем формулы для расчета сопротивления излучения и излучаемой мощности. Для элементарного электрического вибратора будем учитывать электрическую проводимость, а для петлевого нет.
|
|
2 |
|
|
|
|
I L 2 zc |
||
Rizl 80 2 |
L |
n |
0 |
|
Pizl |
||||
|
|
n |
0 |
|
|
|
3 |
||
|
|
|
|
|
RVizl |
320 4 S2 |
PVizl : |
I2 RVizl |
|
4 |
2 |
|
|
|
Введите заголовок «Результаты расчета», а затем запросите ре-
зультаты: Pizl = Rizl = PVizl = RVizl =
Программа для расчета параметров создана и получены результаты расчетов. Мощность и сопротивление элементарного электрического излучателя будет комплексной из-за комплексного характера диэлектрической проницаемости. Сравните действительную часто сопротивления излучения и излучаемой мощности этих двух элементарных излучателей и сделайте вывод об эффективности их использования.
Теперь возьмемся за построение графиков. Зафиксируем время t=0. Введем функции, определяющие электромагнитное поле элементарного электрического вибратора (H , Eи Er), выделив у этих величин дейст-
64
вительную и мнимую часть. Для того, чтобы построить нужные зависимости рассчитаем матрицы для всех величин и найдем модуль магнитного и электрического поля. Для электрического поля рассчитаем модуль и по проекциям и для полного вектора:
Построим в прямоугольной системе координат зависимость действительной и мнимой части магнитного поля элементарного вибратора в
Рис.3.5
дальней зоне. В качестве координаты по радиусу выберем ir := nr,
65
тогда расстояние от начала координат будет равно длине волны, что и предусмотрено заданием. Строим xy график для матриц HФR и HФI. Номер строки, для которой строится график уже задан (ir := nr). По го-
ризонтальной оси отложим угол . Он должен изменяться от 0 до 2 |
. По |
вертикальной оси откладываются величины HФRir,i и HФIir,i . |
На |
рис.3.5 приводятся рекомендуемые настройки для графика. |
|
Построив график, объясните, почему он имеет такой вид. Поварьируйте величину ir и посмотрите, как будет меняться соотношение действительной и мнимой части. Сделайте выводы.
3. Переходите к третьему пункту задания и постройте в полярных координатах зависимость действительной и мнимой части и модуля проекции магнитного поля на ось . Для этого щелкните мышкой по тому месту, на котором нужно построить график, и выполните команду: Insert → Graph → Poar plot. В качестве аргумента (записывается внизу) используйте i+ /2. Это позволит расположить элементарный излучатель вертикально. В качестве функции используйте HФRir,i , HФIir,i и Hir,i . На рис 3.6 приводятся рекомендуемые настройки для графика.
Проделайте те же операции для двух проекций электрического поля на оси z и и для результирующей составляющей электрического поля EΣ. Каковы особенности этих графиков? Какой вклад в соответствующую проекцию вносят действительная и мнимая части проекций.
Постройте те же графики на расстоянии равном 10 длин волн. Для этого сохраните программу под другим именем и для rk вместо присвойте значение 10* . Сравните графики электрического и магнитного поля для этих двух расстояний от элементарного вибратора. Обсудите полученный результат. Сделайте выводы.
4. Для того, чтобы построить зависимость модуля проекций электрического поля на оси r и , и модуля электрического поля на расстояниях 0.2 , 0.4 , 0.6 , 0.8 от начала координат загрузите первоначаль-
Рис.3.6
ный вариант программы и изменяйте величину ir перед началом построения графика. Значения rir выбраны так, чтобы в матрицах уже содержалась нужная информация. Остается просто построить графики при различных ir. Как и в предыдущем пункте в качестве аргумента возьмите + /2. Приводить все графики в отчете по лабораторной работе не обязательно. Наиболее важно провести анализ результатов. Как изменяются действительная и мнимая части электрического поля по мере удаления от начала координат и почему? Чего следует ожидать в дальней зоне на больших расстояниях? Обсудите полученные результаты и сделайте выводы.
Содержание отчета
Отчет должен содержать название работы, цель, краткие выводы из теории (не обязательно), результаты выполнения пунктов лабораторного задания и выводы по работе.
Описывая результаты выполнения очередного пункта лабораторного задания необходимо указать:
заголовок, условие задачи,
решение поставленной задачи в MathCad, обсуждение полученных результатов.
Выводы по работе должны отображать достижение цели лабораторной работы и обсуждение всей работы в целом.
Контрольные вопросы
1.Как устроен элементарный электрический вибратор. В какой системе координат рассматривается поле этого вибратора. Как рассчитать векторный потенциал электромагнитного поля вибратора в точке наблюдения.
2.Как рассчитать проекции электрического и магнитного поля в точке наблюдения для элементарного электрического вибратора в общем случае.
3.Как рассчитать проекции электрического и магнитного поля, и поток мощности в ближней зоне элементарного электрического вибратора
4.Как рассчитать проекции электрического и магнитного поля, и поток мощ-
ности в дальней зоне элементарного электрического вибратора
5.Каковы для элементарного электрического вибратора амплитуда коэффициента направленного действия и его диаграмма направленности.
6.Как рассчитать полную мощность, излученную элементарным электрическим вибратором и сопротивление излучения для него.
7.Как устроен элементарный магнитный (щелевой) вибратор. Как рассчитать поле в дальней зоне и вектор Пойнтинга для элементарного магнитного (щелевого) вибратора.
67
8.Как рассчитать полную мощность, излученную элементарным магнитным щелевым вибратором и сопротивление излучения для него.
9.Как устроен элементарный магнитный (виток с током) вибратор. Как рассчитать поле в дальней зоне и вектор Пойнтинга для элементарного магнитного (виток с током) вибратора.
10.Как рассчитать полную мощность, излученную элементарным магнитным (виток с током) вибратором и сопротивление излучения для него.
4. Электромагнитное поле в земных и космических условиях
4.1 Интерференция волн
Если в какой-то части пространства существует несколько плоских волн, то суммарное поле будет формироваться при сложении всех первичных полей. Сложение происходит с учетом амплитуд и фаз всех составляющих и приводит к интерференции волн.
Явление интерференции проявляется в периодическом изменении мощности электромагнитной волны при изменении пространственных координат. Интерференция возникает тогда, когда складываются не менее двух когерентных волн, распространяющихся под углом друг к другу. Интерференция плоских и сферических волн происходит поразному. По-разному интерферируют и волны с одинаковой частотой и c различными частотами. Последовательно просмотрим эти три случаи
68
Интерференция двух плоских монохроматических волн одинаковой частоты.
Рассмотрим интерференцию двух когерентных волн, распространяющихся под углом друг к другу.
В интересующую нас точку приходит две плоские волны одинаковой частоты, каждая со своей фазой 1 и 2,.
Волновые векторы k1 и k 2 лежат в плоскости чертежа (рис. 4.1). Волновым вектором называют вектор, равный по численной величине волновому числу и направленный по направлению нормали к волновому фронту.
k1 = 1 en1 k 2 = 2 en 2
Для однородных плоских волн, распространяющихся в не поглощающей среде, амплитуды не зависят от координат и комплексные векторы напряжен-
ности электрического поля для этих волн
|
= E01 exp –i( k 1 r + 1) |
E 1 |
|
= E02 exp –i( k 2 r + 2) |
E 2 |
Комплексную амплитуду результирующей волны можно получить сложением этих двух векторов.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= E01 exp -i( k 1 r + 1) + E02 exp -i( k 2 r + 2). |
|||||||
E = E 1 |
+ |
E 2 |
Перейдем к действующему значению, которое и будет определять величину мощности в точке наблюдения. Известно, что действующее значение синусоидальной вели-
чины в 2 меньше амплитудного, поэтому
|
|
|
|
|
|
|
|
P(r) = 0.5C[ E012 + E022 + 2E01E02 cos((k1 k2 )r 1 |
2 ) ] = |
||||||
= 0.5{E012 + E022 +2 E01E02 cos [ψ1 – ψ2] } |
(4.1) |
где C некоторая константа. Еѐ величина для нас несущественна, поэтому примем A=1.
69
Ψ1= r k1 + 1, Ψ2= r k2 + 2.
Суммарная интенсивность будет периодически изменяться, достигая максимумов (пучностей) в точках, для которых выполняется условие (см. 4.1)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r ( k1 - k 2 ) + ( |
1 - |
2) =2 m |
(4.2) |
||||
где m – целое число. |
|
|
|
||||||
Минимумам интенсивности (узлам) соответствует условие |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
r ( k1 - k 2 ) + ( 1 - |
2) = |
(2m+1) |
(4.3) |
Полученную картину называют интерференционной. Если разность фаз ( 1 - 2) постоянна во времени, то и положение узлов и пучностей остается неизменным, т. е. наблюдается стабильная интерференционная картина.
Пусть две волны распространяются в плоскости хоу под углом
±к оси у (рис.4.1). Рассчитаем поле в точке А. с координатами х и у.
Рассмотрим скалярное произведение r ( k1 - k 2 ) + ( 1 - 2) = Ψ1-Ψ2,
которое входит в выражения (4.1,4.2,4.3). Угол между векторами r и
k1(см.рис.4.1):
1 = + arctg (x/y),
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
А между векторами r и k2 : |
|
|
|
|
|
|
||||||||
2 = |
- arctg (x/y). |
|||||||||||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
k1 r 1 cos( 1) |
|
|
k2 |
r 2 cos( 2) , |
||||||||
|
r |
|
r |
|||||||||||
где 1– модуль первого волнового вектора, а |
2 – модуль второго вол- |
нового вектора. Воспользуемся этими выражениями и рассчитаем фазы обоих сигналов в точке А.
1(x y) |
1 |
r(x y) |
cos |
at an |
x |
1 |
||
|
|
|
||||||
y |
||||||||
2(x y) |
2 |
r(x y) |
cos |
at an |
x |
2 |
||
|
|
|||||||
y |
||||||||
Волновые числа |
|
1 и 2 можно рассчитать, зная длину волны в ва- |
кууме и показатель преломления среды. Для волн с одинаковой частотой
70