В.С.Матющенко - ТОЭ
.pdfРис. 2.34. Векторная диаграмма и соответствующая ей электрическая цепь
Пример 2.14. Чему равно показание амперметра Ана входе цепи в схемах
рис. 2.35, если амперметры А1 и А2 во всех случаях показывают соответственно 4 и 3 А?
Рис. 2.35. Измерение тока в электрической цепи
Предлагаем для каждого случая самостоятельно построить векторную диаграмму и убедиться в правильности приведенных ответов: а) 5А, б) 7А, в) 1А.
2.14. Пассивный двухполюсник в цепи синусоидального тока. Эквивалентные сопротивления и проводимости
На рис. 2.36 показан пассивный двухполюсник, состоящий из активных и реактивных элементов. Действующие значения напряжения , тока и угол сдвига фаз между ними известны.
Построим по этим значениям векторную диаграмму и, спроектировав вектор напряжения на вектор тока и перпендикулярное к нему направление, получим треугольник
напряжений, образованный сторонами , и (рис. 2.37, а).
Как и раньше, и будем называть активной и реактивной составляющими напряжения. Изображенная в таком виде диаграмма соответствует схеме, показанной на рис. 2.37, б.
Действительно, для нее , и
.
Рис. 2.36. Пассивный
двухполюсник
Схема называется последовательной схемой замещения или последовательной эквивалентной схемой пассивного двухполюсника, а ее
параметры , и – эквивалентными сопротивлениями двухполюсника.
Рис. 2.37. Векторная диаграмма и соответствующая ей последовательная эквивалентная схема
Треугольник, образованный сторонами , и и подобный треугольнику напряжений, представляет собой треугольник сопротивлений (рис. 2.28, б), для которого справедливы формулы (2.27).
Теперь разложим в е к т о р т о к а на две составляющие – активную ,
направленную по вектору напряжения, и реактивную , перпендикулярную к нему (рис. 2.38, а). Такой векторной диаграмме соответствует параллельная
схема замещения двухполюсника (рис. 2.38, б). Ее параметры , и
называются эквивалентными проводимостями. Токи в элементах и мы и представляем как активную и реактивную составляющие общего тока:
, . Из треугольника токов (рис. 2.38, а) получается треугольник проводимостей (рис. 2.32, б), стороны которого связаны между собой формулами (2.29).
а) |
б) |
Рис. 2.38. Параллельная эквивалентная схема и ее векторная диаграмма
Получим условия эквивалентности приведенных схем.
Для последовательной цепи , для параллельной , а так как токи и напряжения в обеих схемах одинаковы, то
|
и |
|
, |
(2.30) |
|
|
|||
|
|
т.е. в любой электрической цепи полная проводимость есть величина, обратная полному сопротивлению.
Из сопоставления формул (2.27) и (2.29) можно записать:
и .
Рассматривая последние выражения совместно с (2.30), можно получить две группы формул:
|
Формулы перехода от |
Формулы перехода от параллельной |
|||
последовательной эквивалентной схемы к |
эквивалентной схемы к |
||||
|
параллельной: |
последовательной: |
|||
|
|
|
(2.32) |
||
|
|
(2.31) |
|
|
|
|
|
Обращаем внимание на то, что каждая из проводимостей G и B зависит от обоих сопротивлений – активного и реактивного.
В свою очередь, каждое из сопротивлений определяется обеими проводимостями. Соотношения G = 1/R и B = 1/x справедливы только в частном случае, первое – при х = 0, второе – при R = 0.
Следует отметить, что активная и реактивная составляющие напряжения и тока физически не существуют, измерить их нельзя. Они относятся только к соответствующим эквивалентным схемам замещения и находятся расчетом. Более того, проектируя, например, вектор тока на различные напряжения, мы получим для него разные составляющие.
Пример 2.15. Найти общее сопротивление цепи, состоящей из
параллельно соединенных активного R = 30 Ом и индуктивного х = 40 Ом сопротивлений (рис. 2.39, а).
Рис. 2.39. Схемы к примерам 2.15–2.17
Р е ш е н и е. Так как в левой ветви реактивного сопротивления нет, то ее проводимость в соответствии с (2.31) равна G = 1/R. Аналогично, во второй
ветви B = 1/x. Полная проводимость цепи. В соответствии с (2.30) полное сопротивление цепи
Ом.
Пример 2.16. Рассчитать общее сопротивление цепи, состоящей из параллельно соединенных индуктивности L = 0,478 Гн и емкости С = 31,85 мкФ (рис. 2.39, б). Частота питающего напряжения f = 50 Гц.
Р е ш е н и е. Определяем сопротивления ветвей:
Ом,
Ом.
Так как в ветвях отсутствуют активные сопротивления, то их проводимости
соответственно равны BL = 1/xL и BC = 1/xС. Полная эквивалентная проводимость цепи не содержит активной составляющей и равна
.
Полное эквивалентное сопротивление
Ом.
В рассматриваемой цепи активных элементов нет, она носит чисто реактивный характер. Он может быть индуктивным или емкостным. Знак минус в ответе свидетельствует о последнем, т.е. вся цепь может быть заменена конденсатором емкостью
мкФ.
Пример 2.17. Амперметр А, вольтметр V и фазометр ϕ , включенные в цепь катушки (рис. 2.39, в), дали следующие показания: U = 220 В, I = 4,4 А,
cos ϕ = 0,8. Частота питающего напряжения 50 Гц. Определить параметры последовательной и параллельной схем замещения катушки.
Р е ш е н и е. Находим параметры последовательной эквивалентной схемы:
Ом, Ом,
Ом.
Рассчитываем элементы параллельной эквивалентной схемы:
См, См,
См.
После определения эквивалентных сопротивлений эквивалентные проводимости можно было найти иначе, по формулам (2.31):
См, См,
См.
Пример 2.18. Рассчитать токи в схеме, приведенной на рис. 2.40.
В, |
|
Ом, |
|
Ом, |
|
Ом, |
|
Ом, |
|
Ом, |
|
Ом, |
|
Ом. |
Рис. 2.40. Расчетная схема |
Р е ш е н и е. Определяем полные сопротивления второй и третьей ветвей:
Ом, Ом.
Преобразуем эти ветви в эквивалентные параллельные (рис. 2.41, а).
Рис. 2.41. Преобразования электрической цепи
Их проводимости:
|
|
См, |
|
|
См, |
||
|
|
|
|
||||
|
|
|
См, |
|
|
См. |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
Суммируем активные и реактивные проводимости параллельных ветвей:
См, См (см. рис. 2.41, б).
Определяем эквивалентные сопротивления участка (рис. 2.41, в):
Ом, Ом,
Ом,
и полное сопротивление цепи:
Ом.
Ток на входе цепи I1 = U/z = 220/41,53 = 5,297 A.
Напряжение на участке Uab= I1zab= 119,7 В.
Токи второй и третьей ветвей:
А, А.
Еще раз напоминаем, что для численных значений токов и напряжений законы Кирхгофа неприменимы: .
2.15. Закон Ома в символической форме для произвольной цепи
Пусть мгновенные значения напряжения и тока на зажимах произвольного пассивного двухполюсника определяются выражениями (2.3). Тогда комплексы их действующих значений соответственно равны
,
а их отношение определяет комплексное сопротивление двухполюсника
Величина, обратная комплексному сопротивлению, – комплексная проводимость
.
Сопротивления z, R, x и проводимости y, G и B, входящие в два последних выражения, есть не что иное, как эквивалентные параметры двухполюсника, о которых говорилось в подразделе 2.14.
Пример 2.19. Определить эквивалентные активное и реактивное сопротивления цепи, если мгновенные значения напряжения и тока на ее входных зажимах соответственно равны
В, А.
Р е ш е н и е.
Ом,
т.е. R = 40 Ом, x = 30 Ом.
Знак минус перед мнимой частью комплексного сопротивления говорит о том, что суммарное реактивное сопротивление цепи носит емкостный характер. Это видно и из условия задачи. Ток опережает напряжение, его начальная фаза больше.
Пример 2.20. Определить комплексную проводимость цепи, состоящей из последовательно соединенных активного R и реактивного x сопротивлений.
Решение.
где , .
2.16. О расчете цепей синусоидального тока
Как следует из изложенного теоретического материала и приведенных примеров, при анализе цепей синусоидального тока широко применяются векторные диаграммы и комплексные числа. Сами по себе векторные диаграммы зачастую служат для иллюстрации результатов теоретических исследований и решения задач. Они помогают лучше понять сущность
изучаемых процессов и наглядно представить соотношения и связи напряжений и токов на различных участках с параметрами цепи.
Во многих случаях векторные диаграммы, построенные предварительно по изложенным выше правилам без каких-либо вычислений, являются основой для вывода из них конкретной методики решения данной задачи. Возможны также привязка векторной диаграммы к комплексным осям, выражение векторов комплексными числами и дальнейший расчет в символической форме. Принципиального отличия между методом векторных диаграмм и символическим нет. Как мы видели раньше, за аналитическими действиями с комплексными числами кроются определенные геометрические операции с векторами.
Следует также помнить, что никакого физического содержания векторы и комплексные числа в себе не несут. Это чисто математические абстракции, необходимые для анализа.
Символический метод базируется на законах Ома и Кирхгофа, которые в символической форме записываются точно так же, как в цепях постоянного тока. Поэтому все изложенные ранее методы расчета цепей постоянного тока, вытекающие из этих законов, применимы и для расчета в символической форме цепей синусоидального тока.
Пример 2.21. Рассчитать комплексные сопротивления цепей, изображенных на рис. 2.39, а и б.
Решение. Сопротивление каждой ветви записываем в символической форме и применяем формулу, известную из теории цепей постоянного тока.
Для схемы, изображенной на рис. 2.39, а:
Ом, Ом,
Смысл полученного результата заключается в том, что рассматриваемая параллельная цепь может быть заменена эквивалентной последовательной с активным сопротивлением 19,2 Ом и индуктивным 14,4 Ом.
Для схемы на рис. 2.39, б: