книги из ГПНТБ / Разумов, О. С. Пространственная геодезическая векторная сеть
.pdfдй |
■= V .SÖ |
-CO S x \ < Z—"О четн |
(1.142) |
||
öSim |
|
-Sin % / ( ! —ш )нечетп |
РЧ
Суммирование по p ведется от 0 до /, а по q от —оо до + °о (практически от —4 до +4),
%= [(/ — 2р) а + (1 — 2р + q) М + т (Q— Ѳ)],
б (а, е, і ...) — медленно ■меняющиеся функции средних элементов, которые можно считать неизменными в течение нескольких недель
[71, с. 93]
8а ^ |
а3 |
е |
|
'ZFlmpGlpq (1 |
2р -р q) |
|||||
|
|
|
|
q) п + |
т (Й — 0)] |
|||||
|
\ а |
п [(/ — 2р) со + (Z — 2р + |
||||||||
|
|
|
бе = |
Шф ( ае |
X |
|
|
|||
|
|
|
|
|
а3 |
V а |
|
|
|
|
X |
F im p G i p q V 1- |
е2 |
[/1 - |
е3 (/ - 2р + ?) - |
(Z- 2р)] |
|||||
|
пе [(Z — 2р) со -}- (Z — 2р -\- q) п + т (й — Ѳ)] |
|||||||||
|
|
|||||||||
X |
[ / 1 |
— е- е - і Flmp Glpq |
ctg i (1 — ea)‘^ F,mp G,pq\ |
|||||||
|
n [(Z — 2p) (о + (I — 2p + |
q) n + |
m (Й — 0)] |
|||||||
|
|
|||||||||
|
|
|
ш |
= FUß ( — У ж |
|
|
||||
|
|
|
|
|
a3 |
\ а |
|
|
|
|
X |
- О - « |
2) e- 1 G'lpq+ 2 ( l + l ) G lpq |
(1.143) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||
n [(/ — 2p) со + |
(Z — 2p -|- q) n -f- m (Й — è)] |
|||||||||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
3G;w (Z - |
2p + |
p) |
|
|
[ ( Z - 2 p ) c o + ( / - 2 p + 9 ) n + m ( Q - è ) ]
« - Ф № х
Fim P Glpq [(Z — 2p) cos £ — m]
X
n V 1 — e2 sin t [(Z — 2p) со -j- (Z — 2p -j- q) n -(- m (Й — 0)
|
tQ = E M ( h . ) ‘ X |
|
|
а3 |
V" |
X |
^Im p Glpq |
|
|
(Z — 2p -j- q) n + m (Й — 0)] |
|
n-yFI — e2 sin Z[(Z — 2p) со + |
||
dFtimp |
|
dGi РЧ |
где F \mp = di |
Glpq — de |
50
Для определения элементов якобиана необходимо вычис лить частные производные элементы орбиты по расчетным физи ческим параметрам. С этой целью следует обратиться к функцио нальным зависимостям между изменениями элементов орбиты и воздействиями возмущающих сил. Основная трудность при ре шении этой задачи возникает при оценке значения плотности атмосферы, которая изменяется с течением времени в довольно широких пределах. Вместе с тем можно иметь в виду, что гео дезические спутники обычно движутся на таких высотах, где со противлением атмосферы на небольшом отрезке времени можно пренебречь. Что же касается учета давления солнечной радиации, то он необходим лишь для легких спутников, а влияние Луны и Солнца на движение ИСЗ может быть учтено с любой задан ной точностью.
О. И. Ануфриев и Н. Г. Гусаков в [1] показали, что ошибки прогнозирования положения ИСЗ под влиянием ошибок опреде ления параметров начальной орбиты изменяются гармонически, с возрастающей амплитудой.
Так, для орбиты с параметрами а = 7500 км, і = 60°, е= 0,01 и ошибками исходного вектора положения г и вектора скорости ѵ
соответственно |
равными mx= my= mz= ± 5 м |
и тѵх= тѵѵ= т ш— |
= ±0,01 м/сек, |
погрешность положения ИСЗ |
ів пределах первого |
витка может достигнуть 300 м, а второго 600 м. |
|
Вэтой связи при реализации метода короткой дуги интервал экстраполяции стараются по возможности уменьшить.
Взаключение заметим, что в методе коротких дуг ошибка прогнозируемых координат ИСЗ пока является определяющим сла гаемым в общей погрешности положения точки. Ошибки самой
привязки при современной точности непосредственных измерений составляют малую долю итоговой ошибки. Поэтому нужно при знать, что возможности метода коротких дуг для высокоточного определения положения пунктов пока ограничены.
Опыт практического применения этого метода показал, что из обработки 50—100 дуг средняя точность определения коорди нат пункта достигает 25—50 м.
Еще один своеобразный источник ошибок, действие которого одновременно сказывается как на оценке положения спутника, так и на точности результатов измерений, связан с регистрацией моментов наблюдений на станция^.
В первом приближении ошибка наблюденной позиции спутника
из-за отнесения ее к другому моменту времени равна |
|
т.Г{ = г-п-те, |
(1Л44> |
где т е — ошибка регистрации момента наблюдений.
Строгое решение этой задачи, связанное с нахождением про изводных координат ИСЗ по времени, выполняется следующим образом.
51
Согласно рис. 4, положение спутника в системе координат, связанной с вращающейся Землей, определяется формулами
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/'cos бcos і \ |
I Х с\ |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
Г = |
|
|
= г | cos бsin / |
I = |
|
|
|
|
(1.145) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin б |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где t = a—Ѳ. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Дифференцируя (1.145) по времени, находим |
|
|
|
||||||||||||||||||
dXc |
дгх . |
дгх |
|
дг |
|
дЕ |
дМ |
дТ . |
дгх |
|
85 |
|
аа |
|
||||||||
dQ ~ ~д0~ + ~дГ ' H F ' дМ ' дТ ' ~дѲ |
П Г ' 8? |
дЕ X |
||||||||||||||||||||
|
|
дЕ |
дМ |
_8Г |
, дгх |
|
да |
|
д'Л |
|
дЕ |
|
дМ |
дт |
|
|||||||
|
|
дТ |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
дМ |
дТ |
дѲ |
|
|
да |
|
|
аа |
|
дЕ |
|
дМ |
|
|
дТ |
аѳ |
|
||||
|
dYс |
|
д гУ |
, |
д г У |
|
дг |
|
дЕ |
дМ |
дТ |
дг. |
as |
|
|
|||||||
|
dQ |
~ |
аѳ |
+ |
дг |
|
' |
Ш ' |
~Ш ~дт ‘ |
"аѳ |
"as" ’ |
~ W |
x |
(1.146) |
||||||||
|
аа |
|
дЕ |
дМ |
|
дТ |
|
|
дгѵ |
да |
|
аа |
|
дЕ |
|
дМ |
дт |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
X дЕ |
|
~Ш ‘ ~дТ |
|
W ~ |
|
да |
' |
аа |
’ |
дЕ |
|
дМ |
|
W ' |
"аѳ |
|
||||||
|
|
|
dZc |
_ |
цдг.г |
|
дг |
|
дЕ |
дМ |
|
дТ |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
аѳ |
~ |
дг" |
|
дЕ |
|
’ дМ |
' |
дТ |
’ |
аѳ |
+ |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
дгг |
|
as |
|
|
аа |
|
дЕ |
|
дм |
|
дт |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
as |
|
аа |
|
|
дЕ |
' |
дМ |
' |
дТ |
|
аѳ |
|
|
|
|
|
|
|
В свою очередь |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
дгх |
- |
cos б cos t; |
|
|
дгУ |
|
|
с |
• |
, |
|
дг, |
sin 6 |
|
|||||||
|
- ä — |
|
|
-д—= |
cos бsin |
|
|
dr |
= |
|
||||||||||||
|
дг |
|
|
|
’ |
|
|
dr |
|
|
|
|
|
|
|
dr. |
|
|
|
|||
ar. |
— r sin б cos/; |
|
дгу |
|
= |
— r sin 6 sin /; |
|
|
|
|
|
|||||||||||
as |
- |
|
as |
|
|
|
- a * - |
= |
Г COS 6 |
|||||||||||||
|
|
a^r |
|
|
|
|
|
|
|
dr. |
|
|
|
|
|
as |
|
|
(1.147) |
|||
|
|
|
—— r cos бsin Z; |
|
|
r cos 6cos t |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
aa |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
aa |
_ |
cos г |
|
|
as |
|
|
cos « sin t |
|
dr |
= ae sin E |
|
|||||||||
|
аа |
|
cos2s |
|
|
aa |
|
|
|
cos 6 |
|
|
dE |
|
|
|
|
|
||||
аа _ |
sin а |
|
dE |
|
|
|
|
1 |
|
|
дМ |
~ |
|
. |
дТ_ = |
1 |
||||||
"ЙГ— |
sin E ‘ |
|
dM |
|
|
1 — e cos E |
|
дт |
|
’ |
аѳ |
|
|
|||||||||
|
Подставляя |
эти |
уравнения |
|
(1.146), |
|
получим |
после не- |
||||||||||||||
больших преобразований |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
dXc |
|
|
|
|
|
|
|
|
е sin Е cos2S cos t |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
dQ |
|
= |
ГУ + |
|
cos 6 |
|
|
1 - e cos E |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
cos и sin а sin i sin 8cos t |
|
sin Я cos i sin t |
|
(1.148) |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
sin E |
|
|
|
|
|
sin E |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
dYc |
= |
~ |
|
r x |
+ |
an |
e sin E cos2Ssin t |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
аѳ |
|
cos s |
|
1 — e cos E |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
■* |
|
' |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
cos и sin а sin i sin 6 sin t |
|
sin Я cos i cos t |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
sin E |
|
|
|
|
|
sin E |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
d lc |
= an |
e sin E sin 8 |
|
cos и sin а sin l |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
dQ |
|
1 — e cos E |
+ |
|
sin E |
|
|
|
52
Введем обозначения
dXgdQ -- rx + Sx;
dVc |
-----r x + 5, |
^ S - = S Z. (1.149) |
dQ |
|
|
Уравнения |
(1.148) после перехода |
к конечным приращениям |
||||||
решают поставленную задачу. |
топоцентрических |
координат |
||||||
Для |
отыскания |
производных |
||||||
ИСЗ по времени воспользуемся соотношениями (1.67), |
и будем |
|||||||
полагать положение наблюдательной станции твердым. |
||||||||
Представляя в |
(1.67) |
уравнения |
(1.148), |
находим, |
с учетом |
|||
того, что і' = а'—Ѳи dt'—da'—dQ, |
|
|
|
|
||||
|
— Cr>= [гу cos t' — rx sin t') cos 6' + (cos 6' cos t' Sx -+- |
|||||||
|
|
+ |
cos 6' sin t' Sy + |
sin 6' 5Ä)] = |
h, |
(1.150) |
||
db' |
Cö, |
1 |
|
|
|
|
(— sin 6' cos t' Sx — |
|
-^g- = —p— = — [— (rycos t' — rx sin t') sin 8' + |
||||||||
|
|
— sin 6' sin t' Sy -f- cos 6' 5г)] = |
/, |
|
||||
|
|
da' |
Ca, |
j |
rx cos t' + fy |
sin t' . |
|
|
|
|
dQ |
r' cos 6' |
L |
. |
r’ cos 6' |
|
|
|
|
+ |
, 1 ■(— sin t'Sx -f COS t' Sy)] = g. |
|
||||
|
|
r |
cos 6 |
|
|
|
|
|
Равенства (1.150) показывают, что при обработке наблюдений орбитальным методом, когда сравнивают вычисленные и наблю денные топоцентрические координаты спутника, невязки в урав нениях поправок могут возникнуть и за счет неточности регистра ции моментов наблюдений. И чтобы строго уравновесить резуль таты измерений, следует обращаться к методике уравнивания за висимых величин, так как корреляционная матрица непосредст венных измерений с учетом (1.150) потеряет диагональный вид.
В самом деле,, если на основе (1.150) найти соответствующие сдвиги поверхностей положения, определяемые измеренными вели чинами а', 8' и г', то
dr'\ |
, |
Сг' |
dB, |
|
r’d&' |
|= |
Q ' |
|
|
r' cos 6' da' J |
|
W |
|
|
и отвечающая, или корреляционная, матрица, будет равна |
|
|||
/с р |
СѴ'СѴ С г-С *.' |
(1.151) |
||
М Сѳ = т ѳ [ с г.С &> |
|
Cg- |
От Q ' |
|
\СГ’СЛ' |
Cß'Ca' |
г 2. |
|
Найденные аналитические выражения для производных топоцентрических координат ИСЗ по времени необходимы не только
53
при математической обработке результатов измерений. Если эле менты орбиты спутника Земли известны, то значения этих произ водных могут быть использованы и при организации лазерного сопровождения ИСЗ с помощью автоматических устройств, удер живающих остронаправленный луч на спутнике.
§7. ЗАДАЧИ, РЕШАЕМЫЕ ПО СИНХРОННЫМ НАБЛЮДЕНИЯМ ПВЦ
Вотличие от орбитального метода определения положения точек земной поверхности, где ИСЗ играл роль подвижного опор ного пункта, при создании на местности опорных геодезических сетей ставится другая задача: определение взаимного положения наблюдательных станций. В этой работе не нужно знать точную эфемериду спутника, так как ИСЗ (равно, как и ракета или шар-зонд) служит только подвижной визирной целью, доступной для наблюдений с нескольких станций. Необходимым условием для осуществления между этими станциями геодезической связи является синхронность наблюдений, а эфемеридные данные здесь
используются только для ориентирования измерительных систем в пространстве при подготовке к моментам синхронных наблю дений.
Следуя предложению И. Д^_ Жонголовича [18], условимся в дальнейшем называть вектор L(L, яр, X) взаимного положения наблюдательных станций геодезическим топоцентрическим векто ром, а вектор г (г, а, б), соединяющий наблюдательную станцию с ИСЗ, астрономическим топоцентрическим вектором1. Результаты наблюдений на станциях будут содержать в себе те или иные компоненты топоцентрических векторов.
В зависимости от состава наблюдений на станциях возможны три основные системы развития опорных геодезических сетей: триангуляция, трилатерация и векторная сеть. Каждой из этих систем свойственны свои характерные черты, и выбор одной из них зависит от поставленных задач и заданных конкретных усло вий. Главные достоинства и недостатки этих построений будут рас смотрены ниже.
Т р и л а т е р а ц и я
Наблюдаемая в настоящее время тенденция к более широкому использованию линейных измерений в пространственных геодези ческих сетях обусловлена возрастающей точностью работы далы-ю- мерных систем и возможностью их практического применения почти при любых погодных условиях. При измерении расстояний от наблюдательных станций до ИСЗ создаются условия для опре
1 В ходе дальнейшего изложения не будут более использоваться геоцентри ческие экваториальные координаты ИСЗ, и для облегчения чтения формул мы опускаем знак штриха у топоцентрических координат.
54
деления взаимного положения точек земной поверхности путем построения сетей трилатерации.
На практике применяют две разновидности этого метода. В пер вой из них трилатерация строится с помощью длин хорд, соеди няющих наблюдательные станции. При этом длина хорды до 400 км может определяться методом пересечения створа измеряемой ли нии радиогеодезическими системами типа Хиран, Шорам, Аэродист и т. п. {16], [51], [54]; известны также опытные данные по измере нию длин хорд до 3600 км системой SECOR [43]. Этот метод опре
деления длин |
хорд подробно |
рассматривается во |
второй |
части книги. |
искомого пункта |
относительно вершин |
базисного |
Положение |
треугольника определяется в этом методе пересечением трех сфер, радиусы которых равны измеренным длинам хорд до искомого пункта.
Построение пространственной трилатерации методом хорд при меняется редко. Это обусловлено тем, что в сети трилатерации, где основным элементом является хорда земной поверхности, а основной элементарной фигурой тетраедр, трудно достигнуть результатов высокой точности при определении пространственного положения наземных пунктов. Дело в том, что при средних дли нах хорд от 1000 до 2000 км углы между гранями тетраедров очень малы (1—2°), грани очень близко прилегают к поверхности Земли и потому ошибки положения искомых точек в радиальном направ лении получаются неизмеримо больше ошибок их «планового» положения. В этой связи сеть пространственной трилатерации, построенную по методу хорд, по традиции относят и уравнивают на отсчетной поверхности эллипсоида. Для определения пространст венных прямоугольных координат пунктов здесь нужны дополни тельные данные о высотах этих точек над отсчетной поверхностью.
Анализ подобных сетей дан в советской литературе [12], [57] и др.
Сеть трилатерации второго вида состоит из прямых и обрат ных линейных засечек ИСЗ. Элементарная фигура такой сети пред ставлена на рис. 15, где показано, что положение искомого пункта Р определяется из решения пространственной линейной засечки относительно трех положений ИСЗ, каждое из которых находят засечками с исходных пунктов.
Дальнейшее развитие трилатерации может продолжаться в том же порядке, охватывать значительные территории и даже носить глобальный характер.
Вторая разновидность пространственной трилатерации имеет много вариантов построения, например цепь чередующихся засечек из трех пунктов (рис. 16), цепь последовательных многократных засечек (рис. 17, 18) и др.
Распределение ошибок в сети пространственной трилатерации имеет сложный характер и анализируя этот вопрос, обратимся вна чале к ее элементарной фигуре (см. рис. 15). Для простоты будем
55
считать, что результаты измерений строго синхронны и отягчены в основном ошибками случайного характера. Предположим также, что погрешности взаимного положения исходных пунктов пренебре гаемо малы по сравнению с ошибками измерений.
Рис. 15. Элементарная фигура |
Рис. 16. Ряд чередующихся линейных засечек |
космической трилатерации |
из трех пунктов |
Решая поставленную задачу, примем во внимание, что поло жение искомого пункта здесь определяется косвенным путем; поэтому, во-первых, найдем ошибки положений ИСЗ С; а во-вто рых, с учетом погрешностей положения этих промежуточных точек
Рис. 17. Ряд последова- |
Рис. 18. Ряд последова |
||
тельных линейных |
засе- |
тельных |
многократных |
чек относительно |
трех. |
|
засечек |
пунктов |
|
|
|
оценим точность, с которой будут найдены координаты определяе мого пункта Р. Решение самой засечки может быть выполнено одним из известных в литературе способов [42], [95], [96].
Для оценки точности положения ИСЗ воспользуемся исходным уравнением (1.66) и, дифференцируя его, найдем для точки 1
К (.Xх - Xi) dX1+ (Y, - Y t) dYx + (Zx - Zt) dZi = ndr,; i = I, И, HL
( 1. 152)
56
Разделив каждое из этих уравнений на множитель г,-, запишем ■систему в матричной форме
cosar |
cos ß, |
cos^j \ |
/ dXA |
( dri |
\ |
|
(cosan |
cosßjj |
cos у,j |
/ dY1 |
= ld r n |
, |
(1.153) |
cos am |
cosßin |
coSyin/ (1Д dZ1 J |
\d rmJ 0) |
|
||
где cos aj, cos ßi, |
cosy, — представляют собой направляющие коси |
нусы единичных векторов äi измеренных топоцентрических расстоя
ний |
|
|
|
определяется выражением |
|
|
|
Решение системы (1.153) |
|
|
|||||
/Й Х Л |
/Аи |
Аа1 |
А3Д |
( dr{ \ |
/ drг \ |
|
|
: dYx |
= - М а і2 |
А22 |
А ,,) |
dm |
= ^ r - \ d m |
, |
(1.154) |
\ d Z x J |
1 уЛз |
A23 |
^ зз/ (і) V drin/ (і) |
1 \drniJ{l) |
|
где D — определитель матрицы направляющих косинусов, Ai} — алгебраические дополнения этой матрицы.
Переходя в уравнениях (1.154) от дифференциалов к конеч ным приращениям, а затем к квадратам средних квадратических ошибок, получим
(1.155)
Алгебраические дополнения Ац в уравнениях (1.Щ4) и (1.155; представляют собой проекции векторных произведений {ähXäi) единичных векторов на оси пространственной системы коорди нат, т. е.
А \(\ ,2,з) = (ап Х а т )х у 2
А ц 1 |
,2 |
,з) = ( а ш Х а 1)х у г |
(1.156) |
|
А3(і , 2,з) = (Oj X an)xyz
ив силу единичности этих векторов справедливы равенства
А\1 + |
А \2 + А \з = |
sin2(cZxi£Z[ij) |
|
А2і + |
А52”Ь Ацз = |
sin2(aIaIII) |
(1.157) |
Азі + |
Аз2 Ч-Азз = |
sin2(djOn) |
|
Кроме того, определитель D матрицы направляющих косину сов равен объему и параллелепипеда, построенного на единичных векторах ä,-,
D = и°\апаіи |
(1.158) |
57
С учетом этих соотношений формула для итоговой ошибки определяемого положения ИСЗ точки может быть представлена в виде
2 |
_ |
|
1 |
[sin2(апа\\\)т2г + |
||
тгС |
— тX2+1 ту2+1 tnz2= |
■л. |
_ |
|||
|
|
|
°i0iiQiii |
|
|
|
|
+ sin2(fl1a,n) m2ru + sin 2(âia„)m^1II]. |
(1.159) |
||||
Принимая во внимание, что в рассматриваемом случае |
||||||
|
_ _ = |
(с,- X o.j) ak = |
^ |
/ \ |
(1.160) |
|
|
sin2(а, aj) sin tp/;, |
|||||
где ерь — угол между |
вектором а/, |
и |
плоскостью, |
образованной |
двумя другими векторами, получим модификацию формулы (1.159)
т~с = |
Шг\ |
ПІ |
' I I I |
(1.161) |
sin2ф[ |
Sin2фи |
Sin2ф|j, |
Итоговый теизор ошибок положения точки получим по общим пра вилам, опираясь на соотношения (1.154)
|
|
/ тП |
т2и |
0\ |
Ah. |
(1.162) |
|
D2 |
1° |
< |
Х |
, |
|
|
Средняя квадратическая ошибка положения ИСЗ С,- по не |
|||||
которому направлению 5п, учитывая (1.86), будет |
|
|||||
|
mb = ——Х [(An cos2аП+ Лі2cos2ß„ + |
Л(3cos2уп + |
|
|||
|
D1 |
|
|
|
|
|
+ |
cos cclt cos ß„ + 2AUA13cos ancos |
+ 2A12A13cos ß„ cos y„)(i) X |
X tnn + (Ah cos2an -f Л22cos2ß„ + А $3cos2yn+ 2A21A22cos ancos ß„ -f-
+ 2Л22Л зcos ßn co sy ^) m):,, + (Ah cos2a„ + A232cos2ß„ +
H- ^33 COS2 yn 4- 2A31A3i cos ancos ß„ 4- 2A31A33cos yncos an 4-
4- 2Л3,Л3зcos ß„ cos 7„)(i) /п2ш ]. |
(1.163) |
Переходя, наконец, к оценке точности положения искомого пункта Р, будем учитывать в соответствии с (1.109—1.112) помимо ошибок измерений сторон линейной засечки, ошибки независимо
58
.определенных позиций ИСЗ по направлениям измеренных линий. Тогда, согласно формуле (1.155), получим
|
|
(А М А 21 лAh3) |
'тг + тГ_р' |
(1.164) |
|||
|
|
Лі2 Aöo А 32 |
2 |
, |
.2 |
||
|
|
тг. |
|
ГПч— |
|
||
|
|
|
Ізз Ар) \тГз |
|
2 - р |
|
|
|
|
|
|
ПІЗ-р |
|
||
Общую ошибку |
положения |
пункта |
найдем по |
аналогии с |
|||
<1.159—1.161) |
|
|
|
|
|
|
|
ml = |
—5-!---- |
|sin2(a,a3) {ml -f- т\_р) + |
siпг(ага3) X |
||||
|
ѵ: — |
|
|
|
|
|
|
|
о,ааа3 |
|
|
|
|
|
|
X (т?, + гпі^р) + |
sin2(ajß2) {mr, -f |
т\ - р)}. |
(1.165) |
||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
„ 2 |
т 2Г і + т \ _ р t /п®+/п|_р |
( |
+ m2_p |
(1.166) |
|||
ГПр |
— --------------------------------------- |
-j-------------------------------- |
sin2фо |
f- ---------------------- |
sin2фз |
||
|
|
Sin2фі |
|
|
Обратимся теперь к вопросу о выгоднейших условиях опре деления координат пространственной линейной засечкой.
Рассматривая формулы (1.161) и (1.166), видим, что макси мальное значение знаменателя этих выражений равно единице,
•если углы между векторами засечки равны 90° и если все стороны засечки измерены равноточно, то для положений ИСЗ имеем
2 о 2
ті — 3тг.
При этих условиях ошибка положения ИСЗ по любому направ лению будет равна тг.
Полагая в гипотетичном плане, что три засечки положений ИСЗ примерно отвечают этим данным и в свою очередь векторы, определяющие положение искомого пункта Р, также составляют прямоугольную тройку, по (1.166) найдем, что mP= 6m2,., а ошибка положения пункта по любому направлению составит при мерно 1,43 т,-
Для средних условий, когда углы между векторами засечек близки к 60°, ошибка положения определяемого пункта составит
4 /п,-Ч-5 тг.
Практически при определении положения искомых пунктов трилатерации пользуются многократной засечкой, а положения исходных пунктов не считают безошибочными. При уравнивании такой развернутой сети трилатерации по способу наименьших квадратов используются уравнения поправок вида
cos ö°ik cos 4 (vXk - vx.) + cos 8°ik sin 4 (vn - v y.) +
+ sinö;*(0* * -° * t)+ *™ = sr(ft.
59