- •Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «лэти»
- •1.1.Основные определения и понятия. Характеристики антенн
- •2. Аксиоматика макроскопической электродинамики
- •2.1 Уравнение Максвелла, векторный потенциал, граничные условия
- •2.2.Метод самосогласованного решения антенных задач
- •3. Элементарный электрический вибратор.
- •3.1 Векторный потенциал диполя Герца.
- •3.2. Магнитное поле диполя Герца.
- •3.3. Электрическое поле диполя Герца.
- •3.4 Вектора эм поля в дальней зоне, сопротивление излучения
- •4. Линейная антенна
- •4.1. Вывод выражения для дн линейной антенны с произвольным распределением тока.
- •4.2. Дн линейной антенны с постоянным распределением тока. Соотношение неопределенности, уровень боковых лепестков.
- •5. Линейная антенная решетка
- •5.1. Вывод выражения для дн лар
- •6. Синтез афр по заданной дн.
- •6.1. Исторический обзор, особенности задач синтеза антенн.
- •6.2. Вариационный метод фазового синтеза. Примеры.
- •7. Фазовый синтез
- •7.1. Актуальность для фар, постановка задачи.
- •7.2. Итерационный метод фазового синтеза. Примеры.
- •8. Вибраторные антенны.
- •8.1. Распределение тока в вибраторной антенне на основе аналогии с длинной линией.
- •8.2. Дн симметричного вибратора.
- •8.3. Вывод уравнения Поклингтона.
- •8.3.1.Векторный потенциал цилиндрического вибратора:
- •8.3.3. Реализация граничного условия на поверхности антенны.
- •8.4. Решение уравнения Поклингтона методом Галеркина.
- •8.5. Частотная зависимость входного сопротивления симметричного вибратора.
- •9.Математическое описание вибраторных антенных решеток.
- •9.1.Система связанных иу для двухэлементной вибраторной антенной решетки с активным питанием (вывод).
- •9.2. Решение системы связанных иу
- •9.3.Система связанных интегральных уравнений для многоэлементной антенны «волновой канал».
- •9.4.Особенности системы иу для коллинеарной фар.
- •10. Краткий обзор существующих программных средств
- •10.1. Программы серии nec (winNec, miniNec, SuperNec) и другие программные средства для анализа проволочных структур.
- •10.2. 2D и 3d программные средства сапр антенн (mwo, mws, Ansoft hfss)
- •11. Заключение
- •Литература
3.2. Магнитное поле диполя Герца.
Из определения векторного потенциала можно вычислить магнитное поле: . Сомножительвыносится из-под знака оператораrot, так как он не зависит от пространственных координат, векторнеобходимо представить в сферической системе координат:
1)
2) =>
3)
В результате вычисление магнитного поля сводится к вычислению определителя:
Раскрывая этот определитель получим окончательное выражение для магнитного поля :
=>
(3.2.1.)
Выводы:
Вектор напряженности магнитного поля диполя Герца зависит только от двух координат иrи имеет только азимутальную компоненту.
В экваториальной плоскости магнитное поле максимально, а в направлениях оси вибратораотсутствует.
Магнитное поле имеет две составляющие, одна из которых обратно пропорциональна , а другая -. На большом расстояние от антенны компонентой, содержащейв знаменателе, можно пренебречь.
Амплитуда магнитного поля прямо пропорциональна произведению (моменту диполя).
3.3. Электрическое поле диполя Герца.
Электрическое поле можно вычислить двумя способами: непосредственно из уравнений Максвелла, по известному магнитному полю, либо используя соотношение :
. (3.3.1)
Пусть среда распространения волн – воздух. Тогда . Для вычисленияdivвоспользуемся декартовой системой координат:
Представим в сферической системе координат учитывая, что:
.
Вычислим gradФ:
.
Теперь, подставляя полученное выражение в формулу 3.3.1. запишем окончательно электрическое поле диполя Герца:
В полученном выражении можно выделить две компоненты: .
Выводы:
Электрическое поле диполя Герца имеет радиальную () и угломестную () составляющие, причем радиальная компонента убывает значительно быстрее угломестной .
В зависимости от расстояния от диполя до точки наблюдения можно сделать разделение по трем зонам: (а) ближняя, (б) промежуточная, (в) дальняя. Под ближней зоной подразумевают область, где наибольшую амплитуду имеет компонента с в знаменателе. В дальней зоне, где электрическое поле имеет только угломестную компоненту, наибольшая амплитуда будет у компоненты св знаменателе.
.
Теперь, учитывая, что величина Ом - импеданс свободного пространства, запишем окончательное выражения для электрического поля диполя Герца в дальней зоне:
. (3.3.2.)
3.4 Вектора эм поля в дальней зоне, сопротивление излучения
Из соотношений 3.2.1. и 3.3.2. можно установить связь между векторами электрического и магнитного поля в дальней зоне:
Из этой формулы виден смысл импеданса свободного пространства, а сама формула представляет собой своеобразный «закон Ома» для полей.
Рассмотрим энергетические характеристики диполя Герца и ответим на вопросы: от чего зависит мощность излучения диполя? Для этого окружим диполь сферой бесконечного радиуса. Как известно, вектор Умова-Пойнтинга равен: . Электрическое и магнитное поле диполя Герца в дальней зоне мы знаем, а значит, можем получить вектор Умова-Пойнтинга, модуль которого равен мощности излучения, приходящейся на один квадратный метр площади. Если проинтегрировать вектор Умова-Пойнтинга по всей сфере, то получим полную излученную мощность:
,
где .
Найдем вектор Умова-Пойнтинга:
.
Теперь вычислим полную излученную мощность:
.
Последний интеграл легко берется заменой переменных и равен 4\3. Из данного результата вытекает важный вывод; при фиксированной амплитуде тока в ДГ мощность излучения пропорциональна квадрату отношения длины диполя к длине волны , что доказывает неэффективность коротких антенн. Последнее выражение мы можем записать в виде:,- сопротивление излучения, т.е. коэффициент пропорциональности между мощностью излучения и квадратом действующего значения тока на входных зажимах излучателя. Очевидно, что при КПД равном единице сопротивление излучения и входное сопротивление антенны совпадают.