- •Перший розділ статика твердого тіла
- •Тема 1. Основні поняття і вихідні положення статики
- •Тема 2. Додавання сил. Система збіжних сил
- •Тема 3. Момент сили відносно центру. Пара сил.
- •3.1 Момент сили відносно точки і чому він дорівнює
- •3.2 Алгебраїчний момент сили
- •3.3 Вектор моменту сили відносно точки на площинi
- •3.4 Пара сил
- •Тема 4. Приведення системи сил до центру. Умови рівноваги
- •Тема 5. Плоска система сил.
- •5.1 Необхіднi і достатнi умови рівноваги твердого тіла
- •5.2 Рівняння рівноваги твердого тіла
- •Тема 6. Тертя.
- •Тема 7. Просторова система сил.
- •Тема 8. Центр ваги.
- •8.2 Центр ваги твердого тіла
- •8.3 Положення центра ваги плоскої фігури, якщо відомо
- •Другий розділ кінематика точки і твердого тіла
- •Тема 9. Кінематика точки.
- •Тема 10. Поступальний і обертальний рухи твердого тіла
- •Тема 11. Плоскопаралельний рух твердого тіла.
- •Тема 12. Складний рух точки.
- •Третій розділ динаміка точки
- •Тема 13. Введення в динаміку. Закони динаміки.
- •Тема 14. Диференціальні рівняння руху точки. Рішення задач динаміки точки.
- •Тема 15. Загальні теореми динаміки точки.
- •Четвертий розділ динаміка системи і твердого тіла
- •Тема 16. Введення в динаміку системи. Момент інерції.
- •Тема 17. Теорема про рух центру мас системи
- •Тема 18. Теорема про зміну кількості руху системи
- •Тема 19. Теорема про зміну моменту кількості руху системи.
- •Руху щодо даного центру
- •Тема 20. Теорема про зміну кінетичної енергії системи
- •Тема 21. Застосування загальних теорем до динаміки твердого тіла
- •Тема 22. Принцип Даламбера.
8.3 Положення центра ваги плоскої фігури, якщо відомо
положення центрів ваги окремих її частин?
Тіло розбивається на кінцеве число частин, для кожної з яких положення центру тяжіння відомо. Координати центра ваги тіла обчислюються за формулами:
де , - координати центрів ваги окремих частин тіла,
- вага окремих частин тіла,
- вага всього тіла.
Другий розділ кінематика точки і твердого тіла
Тема 9. Кінематика точки.
Кінематикою називається розділ механіки, в якому вивчаються геометричні властивості руху тіл без урахування їх інертності (маси) і діючих на них сил.
9.1 Задання руху твердого тіла (точки)
Задати рух або закон руху тіла (точки) - означає задати положення цього тіла (точки) щодо даної системи відліків в будь-який момент часу.
9.2 Суть основної задачі кінематики точки
Основне завдання кінематики точки і твердого тіла полягає в тому, що, знаючи закон руху точки (тіла), встановити методи визначення всіх кінематичних величин, які характеризують даний рух.
9.3 Способи завдання положення точки в просторі
Векторний, координатний і природний.
9.5 Векторний спосіб
Вектор швидкості точки в даний момент часу дорівнює першій похідній від радіус-вектора точки по часу і спрямований по дотичній до траєкторії точки у бік руху.
Вектор прискорення точки в даний момент часу дорівнює першій похідній від вектора швидкості або другій похідній від радіуса-вектора точки по часу.
9.6 Векторний спосіб
9.6.1 Проекції швидкості і прискорення точки
на координатні осі
Проекції швидкості точки на координатні осі дорівнюють першим похідним від відповідних координат точки за часом.
Проекції прискорення точки на координатні осі дорівнюють, першим похідним від проекцій швидкості або другим похідним від відповідних координат точки за часом.
9.7 Природний спосіб
9.7.1 Осі природного тригранника
Осі природного тригранника спрямовані наступним чином:
- вісь - по дотичній до траєкторії в бік позитивного відліку
відстані S;
- вісь Мn - по нормалі до траєкторії, що лежить в дотичній площині і спрямованої в бік вігнутості траєкторії;
- вісь Mb - перпендикулярно до перших двох так, щоб вона утворила з ними праву систему осей.
Нормаль Мn, що лежить в дотичній площині називається головною нормаллю, а перпендикулярна їй нормаль Mb - бінормаль.
9.7.2 Числове значення швидкості точки в даний момент часу
Числове значення швидкості точки в даний момент часу дорівнює першій похідній від криволінійної координати S цієї точки за часом.
9.7.3 Проекція прискорення точки на дотичну до траєкторії
Проекція прискорення точки на дотичну дорівнює першій похідній від числового значення швидкості або другій похідній від відстані (криволінійної координати) S за часом і називається дотичним прискоренням.
9.7.4 Проекція прискорення на головну нормаль
Проекція прискорення на головну нормаль дорівнює квадрату швидкості, помноженому на радіус кривизни траєкторії в даній точці кривої.
9.7.5 Залежність між радіус-вектором і прискоренням точки
Прискорення а і радіус-вектор ρ зв'язані наступним співвідношенням
a = .