- •Курс лекций по физике
- •3Й семестр
- •Колебания и волны
- •Механические и электромагнитные колебания Глава 17. Колебательные процессы §1. Гармонические колебания и их характеристики
- •§2. Кинематические характеристики гармонических колебаний и дифференциальное уравнение гармонических колебаний
- •Вопросы для повторения
- •§3. Энергия механических гармонических колебаний
- •§4. Гармонический осциллятор. Колебания пружинного, физического и математического маятников
- •1. Колебания пружинного маятника
- •2. Колебания математического маятника
- •3. Колебания физического маятника
- •§5. Фазовый портрет маятника. Адиабатический инвариант
- •Вопросы для повторения
- •§6. Свободные гармонические колебания в колебательном контуре
- •§7. Дифференциальное уравнение затухающих колебаний (механических и электромагнитных) и его решение
- •1. Свободные затухающие колебания пружинного маятника
- •2. Свободные затухающие колебания в электрическом колебательном контуре
- •§8. Дифференциальное уравнение вынужденных механических и электромагнитных колебаний и его решение
- •1) Механические колебания:
- •2) Электромагнитные колебания:
- •§9. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний
- •Вопросы для повторения
- •§10. Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты
- •§11. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •Вопросы для повторения
- •Глава 18. Упругие волны §12. Волны. Плоская стационарная волна
- •§13. Уравнение бегущей волны. Фазовая скорость
- •§14. Принцип суперпозиции. Групповая скорость
- •§15. Стоячие волны
- •Глава 19. Электромагнитные волны §16. Экспериментальное получение электромагнитных волн
- •§17. Дифференциальное уравнение электромагнитных волн
- •§18. Энергия электромагнитной волны. Импульс электромагнитного поля
- •Вопросы для повторения
Глава 18. Упругие волны §12. Волны. Плоская стационарная волна
Процесс распространения колебаний в пространстве называется волной.
При распространении волны частицы среды не движутся вместе с волной, а колеблются около своих положений равновесия.
Вместе с волной от частицы к частице передается лишь состояние колебательного движения и его энергия.
Основное свойство всех волн не зависимо от их природы: перенос энергии осуществляется без переноса вещества.
Волны могут быть упругими, электромагнитными и на поверхности жидкости.
Упругими механическими волнами будем называть механические возмущения, распространяющиеся в окружающей среде.
Упругие механические волны делятся на продольные и поперечные.
В продольных волнах частицы среды колеблются в направлении распространения волны. В поперечных - в направлениях, перпендикулярных распространению волны. В жидкостях и газах возникают только продольные механические волны, в твердых телах - и продольные и поперечные механические волны.
Упругая волна называется гармонической, если соответствующие ей колебания являются гармоническими.
Фронтом волны называется геометрическое место точек, до которых дошли колебания в данный момент времени ( t ) .
Фронт волны представляет собой ту поверхность, которая отделяет часть пространства, уже вовлеченную в волновой процесс от области пространства, в которой колебания еще не возникли.
Волновой поверхностью можно назвать геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковой фазе.
Волновых поверхностей существует бесконечно много, а волновой фронт для каждого момента времени один.
Волны, волновые поверхности которых представляют собой плоскости, называют плоскими. Если волновая поверхность имеет сферическую форму, волна называется сферической.
Через – ( кси ) обозначим смещение частицы из положения равновесия. Тогда
– будет график волны.
Рис 12.1. График волны дает зависимость смещения всех частиц среды от расстояния до источника в данный момент времени.
Расстояние, на которое переместилась волна за 1 период, называется длиной волны.
|
, |
(12.1) |
но
;
|
. |
(12.2) |
§13. Уравнение бегущей волны. Фазовая скорость
Бегущей волной называется волна, которая переносит в пространстве энергию.
Тогда смещение всех частиц среды для бегущей волны будет:
|
. |
(13.1) |
Будем рассматривать плоскую волну, имеющую гармонический характер, распространяющуюся в положительном направлении оси х.
Пусть в начальный момент времени t смещение х = 0. Тогда
|
. |
(13.2) |
Пусть через время плоская волна приходит в точку с координатой х, а распространяется со скоростью V.
Тогда:
|
; |
(13.3) |
|
; |
(13.4) |
|
. |
(13.5) |
Уравнение (13.5) является уравнением плоской волны, распространяющейся в положительном направлении оси х.
Зафиксируем какое-либо значение фазы колебания. Пусть фаза колебания является постоянной.
Сначала выразим время t, а затем продифференцируем это выражение по времени:
|
; |
(13.6) |
|
; |
(13.7) |
|
. |
(13.8) |
Из уравнения (13.8) следует, что V – скорость перемещения фазы волны (фазовая скорость).
|
, |
(13.9) |
|
. |
(13.10) |
Волновое число k определяется соотношением (13.11).
|
, |
(13.11) |
.
Распространение волн в однородной изотропной среде, в общем случаи, записывается уравнением в частных производных:
|
. |
(13.12) |
Уравнение (13.12) – волновое уравнение в частных производных.
|
, |
(13.13) |
где – оператор Лапласа, .
Пусть r – расстояние от центра волны до рассматриваемой точки среды. Тогда:
|
, |
(13.14) |
уравнение сферической волны.