- •1. Закон преломления.
- •2. Оптика параксиальных лучей
- •Инвариант Гюйгенса-Гельмгольца (г-г)
- •3. Нулевые лучи
- •Поиск кардинальных элементов оптической системы при помощи расчета хода нулевых лучей
- •4. Формула Ньютона.
- •Формула Гаусса.
- •5. Расчёт хода нулевого луча через оптическую систему или её компонент в случае, когда они заданы кардинальными элементами.
- •6. Диафрагмы: апертурная, полевая, винъетирующая.
- •Апертурная диафрагма
- •Свойства апертурной диафрагмы
- •Алгоритм поиска апертурной диафрагмы
- •Полевая диафрагма
- •Свойства полевой диафрагмы
- •Алгоритм поиска полевой диафрагмы
- •Коэффициент виньетирования в оптических системах
- •Поле зрения оптической системы ограниченное виньетирующей диафрагмой
- •7, 8 Поток излучения, единицы потока излучения и светового потока. Сила света.
- •9. Светимость и яркость поверхности. Формула Ламберта.
- •Связь между силой света и яркостью
- •Ламбертов излучатель.
- •Световой поток ламбертового излучателя поступающий во входной зрачок оптической системы.
- •10. Освещенность на оси и на периферии плоскости изображения. Освещенность на оси.
- •Освещенность на периферии.
- •11. Сферическая аберрация Аберрации ос
- •Плоскость наилучшей установки
- •Продольная сферическая аберрация луча
- •Графики сферической аберрации
- •Сферическая аберрация одиночной линзы
- •12. Хроматизм положения
- •Хроматизм тонкой линзы в воздухе
- •Хроматизм положения линзы конечной толщины
- •13. Телескопические системы
- •Ход лучей в телескопических системах Кеплера и Галилея
- •Видимое увеличение телескопической системы
- •Угловое поле зрения
- •Система Галилея
- •Диаметр выходного зрачка
- •Положение выходного зрачка
- •Угловой предел разрешения тс
- •Полезное увеличение тс
- •Светосила тс
- •14. Лупа
- •Видимое увеличение лупы
- •Размеры поля зрения лупы
- •Глубина резко изображаемого пространства (грип)
- •Аккомодационная грип
- •Аккомодационная составляющая
- •15. Микроскопы
- •Видимое увеличение микроскопа
- •Линейный размер поля зрения микроскопа –2у
- •Положение и диаметр выходного зрачка
- •Линейный предел разрешения микроскопа
- •Полезное увеличение микроскопа
Плоскость наилучшей установки
Согласно формуле поперечной аберрации луча эта аберрация пропорциональна третей степени , поэтому ход лучей в ОС имеет следующий вид.
Огибающая семейства лучей образует поверхность каустики. Плоскость наилучшей установки (ПНУ) – называется плоскость экрана, установленная в наиболее узком месте каустики.
Продольная сферическая аберрация луча
Выше для представления сферической аберрации луча использовались отрезки в ПИ , которые называются поперечной аберрацией луча в меридиональной и сагиттальной плоскостях соответственно. Продольная аберрация это другой способ измерения сферической аберрции луча. Она связана с поперечной аберрацией.
Так как , если , то:
Графики сферической аберрации
Для наглядности отображения сферической аберрации ОС, используют следующие виды графиков, особенностью которых является то, что ось ординат ориентируют вдоль оптической оси системы, то есть она является горизонтальной линией.
Обычно представляют графики продольной и поперечной аберраций. Они представляют собой кубические (для поперечной) и квадратические (для продольной) параболы.
Ветви параболы направлены в положительную или отрицательную области соответственно знаку первой суммы Зейделя. Если сумма Зейделя положительная, то:
Сферическая аберрация одиночной линзы
Для исследования сферической аберрации линзы необходимо составить выражение для ее первой суммы Зейделя, выраженную через углы вспомогательных нулевых лучей.
Рассмотрим случай, когда , тогда в соответствии с условием нормировки
1,2 – главные плоскости поверхностей.
Если d=0 (линза тонкая), то:
Ищем выражение для Р1:
Так как согласно условиям нормировки - линейное увеличение в ПП (ПИ), то сферическая аберрация тонкой линзы в воздухе зависит от 2, которая является свободным параметром.
Анализ полученного выражения показывает, что выражение в квадратных скобках ни при каких реальных значениях 2 и (1) не принимает нулевые значения. При изменениях 2 во всем интервале (-;+) график функции Р=Р(2) имеет вид.
Это означает то, что в тонкой линзе со сферическими поверхностями сферическая аберрация принципиально неустранима, однако видно, что при некотором значении 2 параметр Р имеет минимальное значение, а следовательно и сферическая аберрация может иметь минимум. Для поиска указанного значения 2, запишем:
Имея значения , а также можем рассчитать КП линзы, то есть ее радиусы и тем самым определить ее форму.
Для расчета радиусов используется формула, которая получается из формулы углов нулевого луча (
В частном случае, когда предмет находится на бесконечности
Так как оптическое стекло имеет показатель преломления n=1,5..2, то
Как видно из приведенных расчетов параметр 2 определяет форму (прогиб) линзы.
Используя полученные результаты можно провести расчет ОС, состоящей из нескольких линз на минимум сферической аберрации. Исходными данными для расчета являются:
- увеличение.
f’ – фокусное расстояние ОС или ее оптическая сила Ф.
n – показатель преломления материала оптической детали (ОД).
m – количество линз в ОС.
1. Предполагается, что ОС тонкая, то есть толщины линз d=0. Так как количество линз m, то:
2. Предполагается, что работа линз в системе распределена равномерно. С учетом этого, а также того обстоятельства, что оптическая сила тонкой системы
3. Зная оптические силы каждой линзы можно рассчитать углы между линзами, то есть все нечетные . Для этого воспользуемся формулой
Так как :
Для N=1: Для N=2:
Для N=3:
Значения нечетных углов позволяют вычислить четные значения 2N, где N – номер линзы, по формуле, полученной выше.
Имея все углы 1ВНЛ (1…2m+1), а также, принимая условие , можно по формуле рассчитать все радиусы ОС.
Если предмет находится на бесконечности, то при m=2 ОС имеет обычно вид.