- •1. Закон преломления.
- •2. Оптика параксиальных лучей
- •Инвариант Гюйгенса-Гельмгольца (г-г)
- •3. Нулевые лучи
- •Поиск кардинальных элементов оптической системы при помощи расчета хода нулевых лучей
- •4. Формула Ньютона.
- •Формула Гаусса.
- •5. Расчёт хода нулевого луча через оптическую систему или её компонент в случае, когда они заданы кардинальными элементами.
- •6. Диафрагмы: апертурная, полевая, винъетирующая.
- •Апертурная диафрагма
- •Свойства апертурной диафрагмы
- •Алгоритм поиска апертурной диафрагмы
- •Полевая диафрагма
- •Свойства полевой диафрагмы
- •Алгоритм поиска полевой диафрагмы
- •Коэффициент виньетирования в оптических системах
- •Поле зрения оптической системы ограниченное виньетирующей диафрагмой
- •7, 8 Поток излучения, единицы потока излучения и светового потока. Сила света.
- •9. Светимость и яркость поверхности. Формула Ламберта.
- •Связь между силой света и яркостью
- •Ламбертов излучатель.
- •Световой поток ламбертового излучателя поступающий во входной зрачок оптической системы.
- •10. Освещенность на оси и на периферии плоскости изображения. Освещенность на оси.
- •Освещенность на периферии.
- •11. Сферическая аберрация Аберрации ос
- •Плоскость наилучшей установки
- •Продольная сферическая аберрация луча
- •Графики сферической аберрации
- •Сферическая аберрация одиночной линзы
- •12. Хроматизм положения
- •Хроматизм тонкой линзы в воздухе
- •Хроматизм положения линзы конечной толщины
- •13. Телескопические системы
- •Ход лучей в телескопических системах Кеплера и Галилея
- •Видимое увеличение телескопической системы
- •Угловое поле зрения
- •Система Галилея
- •Диаметр выходного зрачка
- •Положение выходного зрачка
- •Угловой предел разрешения тс
- •Полезное увеличение тс
- •Светосила тс
- •14. Лупа
- •Видимое увеличение лупы
- •Размеры поля зрения лупы
- •Глубина резко изображаемого пространства (грип)
- •Аккомодационная грип
- •Аккомодационная составляющая
- •15. Микроскопы
- •Видимое увеличение микроскопа
- •Линейный размер поля зрения микроскопа –2у
- •Положение и диаметр выходного зрачка
- •Линейный предел разрешения микроскопа
- •Полезное увеличение микроскопа
9. Светимость и яркость поверхности. Формула Ламберта.
Подавляющее количество излучателей – протяженные.
К протяженным излучателям относятся как самоизлучающие так и второстепенные излучатели.
Второстепенные излучатели – это те, которые рассеивают попадающий на них свет.
Излучательную способность протяженных излучателей характеризуют двумя параметрами:
Светимостью называют поверхностную плотность потока излучения с поверхности излучателя.
Поверхностной плотности для характеристики протяженных излучателей во многих случаях не достаточно, по той причине, что с одинаковой светимостью, но с разной индикатрисой излучения, излучатели глазом воспринимаются неодинаково.
В связи с этим в практику и теорию введена характеристика называемая яркость.
Яркостью называют поверхностную плотность светового потока.
Единицы измерения яркости:
Энергетические
Фотометрические
---устаревшая единица
Связь между силой света и яркостью
Так как в определении яркости участвует дважды дифференцированный поток, то
Из формулы 27.3 следует, что яркость – это, по сути, поверхностная плотность силы света протяженного излучателя. Действительно, протяженный излучатель можно представить как множество точечных излучателей.
Ламбертов излучатель.
При энергетических расчетах от световых излучателей возникают трудности «взятия» 2 и 3 кратных интегралов по яркости и по поверхности. Чаще всего такие задачи в аналитическом виде практически не решаются из-за сложности подынтегральных функций. Тогда прибегают к численным методам. В подавляющем большинстве практических случаев функцию яркости можно считать константой.
Излучатель удовлетворяющей формуле 27.4 называют ламбертовым излучателем. Применение условия ламбертового излучателя в большинстве случаев является оправданным, так как не приводит к недопустимым погрешностям энергетических расчетов.
У ламбертового излучателя величина яркости во всех направлениях константа.
Но, так как
То очевидно, что
Световой поток ламбертового излучателя поступающий во входной зрачок оптической системы.
В соответствии с формулой яркости 27.2 двойной элементарный поток равен
Элементарный телесный угол d образуется площадью на сфере - площадью элементарного кольца.
В соответствии с рисунком – элементарная дуга на окружности
Подставляя полученное:
Если заменить на , то получим
Формулы 27.6 и 27.7 позволяют связать между собой 2 параметра протяженных излучателей .
10. Освещенность на оси и на периферии плоскости изображения. Освещенность на оси.
П усть имеется оптическая система из p поверхностей.
В плоскости выходного зрачка яркость равна:
Применяя формулу 29.1 к рассматриваемому случаю, получаем, что:
Освещенность на периферии.
Плоскость выходного зрачка параллельна плоскости изображений. В соответствии с формулой Ламберта при равноярком выходном зрачке имеем, что через площадку проходит элементарный поток равный
Освещенность
В наклонных пучках из-за виньетирования эффективной будет не вся плоскость выходного зрачка, а лишь часть его.
Тогда
Когда , то получаем освещенность осевой точки
Тогда
Согласно формуле 31.6 освещенность периферийных точек убывает пропорционально если отсутствует виньетирование. При виньетировании скорость убывания больше.