- •1.Два рода электрических зарядов.
- •2. Закон сохранения электрического заряда
- •3.Закон взоимодействия точечных зарядов. Закон Кулона.
- •4.Относительная диэлектрическая проницаемость среды.
- •5. Электрическое поле. Концепция дальнодействия и близкодействия.
- •7.Принцип суперпозиции электрических полей.
- •9. Электрический диполь. Электрический момент диполя
- •10.Графическое изображение эл. Статических полей. Силовые линии.
- •16.Электростатич. Поле равномерно заряженной сферической поверхности с радиусом r и зарядом q.График (е и r).
- •17.Распределение электрич. Заряда на проводнике:напряженность поля в точках внутри проводника,в точках на пов-сти проводника.
- •18.Напряженность поля вблизи пов-сти заряженного проводника.
- •19.Электроёмкость уединенного проводника.Отчегозависит,единица измерения.
- •20.Взаимная электроёмкость двух проводников.Конденсатор.
- •21.Ёмкость плоского конденсатора.Виды конденсаторов.
- •22. Сферический конденсатор. Электроемкость сферического конденсатора.
- •24. Полярные молекулы. Диполь в однородном электрическом поле. Диполь в неоднородном поле.
- •25.Поляризация диэлектриков: ориентационная, электронная (индукционная) поляризация. Вектор поляризации Pe.Диэлектрическая восприимчивость ᴂe.
- •26. Однородный диэлектрик в электрическом поле. Связанные или поляризационные заряды. Связь поверхностной плотности поляризационных зарядов и вектора поляризации Pe.
- •27. Электродинамика. Электрический ток. Условия существования тока проводимости.
- •28. Сила и плотность тока. Постоянный ток. Формула плотности тока.
- •29.Опыты л.Н Мандельштама и н.Д. Папалекси.
- •31.Закон Ома в дифференциальной форме:
- •32. Закон Джоуля-Ленца для плотности тепловой мощности тока.
- •33.Закон Ома в интегральной форме.Физический смысл разности потенциалов,эдс и напряжения на концах участка.
- •34. Закон Ома для однородного и неоднородного участков цепи.Для замкнутой цепи. Как определить эдс источника?
- •35.Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме. Тепловая мощность.
- •36.Правила Кирхгофа.Расчет сложных(разветвленных) цепей постоянного тока.
- •37.Магнитное поле. Характеристики поля. Направление в(индукции). Графическое изображение магнитного поля.
- •38.Сила Ампера. Физический смысл индукции магнитного поля. Единицы измерения.
- •39. Закон Био-Саввара-Лапласа
- •40. Магнитное поле прямолинейного проводника с током (конечной и бесконечной длины)
- •41. Взаимодействие двух параллельных длинных прямолинейных проводников с токами. Единица силы тока в си
- •42. Магнитное поле в центре кругового тока. Магнитный момент Рm витка с током. Единица измерения
- •43. Магнитное поле движущегося электрического заряда (его зависимость от времени, отсутствие симметрии)
- •44. Закон полного тока. (док-во того,что магнитное поле непотенциальное)
- •46. Магнитный поток.Единица измерения в си.Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля.
- •48. Работа по перемещению проводника с I в магнитном поле.
- •49.Работа при перемещении в магнитном поле замкнутого контура с I.
- •50.Движение заряжённых частиц в м.П.Сила Лоренца.
- •51.Явление Холла
- •52.Движение заряжённой частицы в однородном магнитном поле вдоль линии индукции магнитного поля;перпендикулярно к линии магнитной индукции.
- •54.Основной закон электромагнитной индукции.Опыты Фарадея.Правило Ленца.
- •55. Возникновение эдс электромагнитной индукции в отрезке проводника, пересекающем при своем движении линии b.
- •56. Эдс индукции в неподвижных проводниках. ( Связь м/унапряженностьюE и изменением потока магнитной индукции сквозь поверхность, ограниченную проводником).
- •57.Электрический ток в витке,движущемся поступательно в однородном магнитном поле.
- •59. Самоиндукция. Индуктивность контура l, единицы измерения. Зависимость l от магнитной проницаемости среды и геометрических размеров контура на примере длинного соленоида.
- •64.Плотность энергии магн. Поля Wm.Полная энергия неоднородного магнитного поля.
- •66.Общая характеристика теории Максвелла. . Первое уравнение Максвелла
- •67.Ток смещения.Второе уравнение Максвелла в интегральной форме.
- •68.Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля.
26. Однородный диэлектрик в электрическом поле. Связанные или поляризационные заряды. Связь поверхностной плотности поляризационных зарядов и вектора поляризации Pe.
Заряды, входящие в состав молекул диэлектрика, называются связанными. Под действием поля связанные заряды могут лишь немного смещаться из своих положений равновесия; покинуть пределы молекулы, в состав которой они входят, связанные заряды не могут.
Выделим в диэлектрике косой цилиндр,образующие которого lllE,основание косого цилиндра обозначим через dS угол между нормалью n и E через α.
Рассмотрим его как большой диполь,запишем дипольный момент:
dPe=L*σp*dS
Ϸ=dPe/(Vкосого цилиндра)=( σp*dS*L)/( Vкосого цилиндра)= ( σp*dS*L)/(dS*cosα*L)
Ϸe= σp/cosα
σp=Ϸe*cosα
Ϸe*cosα – нормальная составляющая вектора поляризации
Ϸen= σp
Электрет-вещества с поведенным вектором поляризации способные порождать электрическое поле.
Пъезоэлектрики- твердые кристаллические диэлектрики способные под механическим напряжением «породить» положительный,отрицательный заряд.
Сигнетоэлектрики- для сигнетоэлектриков ε не есть постоянная величина,она есть функция поля E.
27. Электродинамика. Электрический ток. Условия существования тока проводимости.
Электродинамикой называется тот отдел учения об электрических явлениях, в котором рассматриваются притяжения или отталкивания, которые возникают между проводниками, по которым течет электрический ток.
Электрический ток - упорядоченное по направлению движение электрических зарядов. За направление тока принимается направление движения положительных зарядов.
Для возникновения и поддержания тока в какой-либо среде необходимо выполнение двух условий:
* наличие в среде свободных электрических зарядов
* создание в среде электрического поля.
28. Сила и плотность тока. Постоянный ток. Формула плотности тока.
Плотность тока — векторная физическая величина, имеющая смысл силы тока, протекающего через единицу площади. Например, при равномерном распределении плотности:
тока по сечению проводника .
Ток, не изменяющийся со временем, называется постоянным.
Сила тока– скалярная величина, равная заряду, переносимому носителями через рассматриваемую поверхность(например, через поперечное сечение проводника) в единицу времени.Если за время dt переносится заряд dq, то сила токаi, по определению равна
29.Опыты л.Н Мандельштама и н.Д. Папалекси.
Катушка с намотанным проводом совершала крутильные колебания провода катушки выведены в телефон(в телефоне треск) следующее заменили телефон гальванометром. Подтверждена, что носителями тока в металлах проводника является е-заряд
30.Основы классической электронной теории электропроводности металлов( электронный газ, средняя длина свободного пробега электронов, средняя квадратичная скорость электрона, оценка порядка величины средней скорости упорядоченного движения электронов).
В рамках элементарной кинетической теории полагаем, что валентные электроны (электроны проводимости) металлов представляют собой одинаковые твердые сферы, двигаются они по прямым линиям до столкновения друг с другом, время контакта частиц пренебрежимо мало по сравнению с временем "свободного" движения.
Объемную концентрацию электронов проводимости можно оценить выражением:
|
(1) |
где - объемная плотность металла (кг/м3), Z - валентность химического элемента, Na - число Авогадро, А - относительная атомная масса элемента.
Заряд электрона е =-1,6*10-19 Кл, масса электрона me = 0,91*10-30 кг. Величину "е" ниже будем считать положительной, а знак заряда электрона будем учитывать непосредственно в формулах.
Плотность электронного газа:
|
(2) |
значительно больше плотности обычных газов при нормальных условиях.
В теории Друде пренебрегают сильным электрон-электронным и электрон-ионным взаимодействием, полагая, что внутри металлического тела отдельный электрон практически ведет себя как свободная частица. Это дает нам право считать электрон "нейтральной" частицей при расчете взаимодействия ее с остальными частицами, но способной переносить заряд при расчете параметров электрического тока.
Средняя квадратичная скорость молекул |
|
|
Исходя из представлений о свободных электронах, Друде разработал классическую теорию электропроводности металлов, которая затем была усовершенствована Лоренцем. Друде предположил, что электроны проводимости в металле ведут себя подобно молекулам идеального газа. В промежутках между соударениями они движутся совершено свободно, пробегая в среднем некоторый путь . Правда в отличие от молекул газа , пробег которых определяется соударениями молекул друг с другом, электроны сталкиваются преимущественно не между собой, а с ионами, образующими кристаллическую решетку металла. Эти столкновения приводят к установлению теплового равновесия между электронным газом и кристаллической решеткой. Полагая, что на электронный газ могут быть распространены результаты кинетической теории газов, оценку средней скорости теплового движения электронов можно произвести по формуле . Для комнатной температуры ( 300К) вычисление по этой формуле приводит к следующему значению: . При включении поля на хаотическое тепловое движение, происходящее, со скоростью , накладывается упорядоченное движение электронов с некоторой средней скоростью . Величину этой скорости легко оценить, исходя из формулы, связывающей плотность тока j с числом n носителей в единице объема, их зарядом е и средней скоростью :
|
(2) |
Предельная допустимая техническими нормами плотность тока для медных проводов составляет около 10 А/мм2 = 107 А/м2. Взяв для n=1029 м-3, получим
Таким образом, даже при больших плотностях тока средняя скорость упорядоченного движения зарядов в 108 раз меньше средней скорости теплового движения .