- •1.Два рода электрических зарядов.
- •2. Закон сохранения электрического заряда
- •3.Закон взоимодействия точечных зарядов. Закон Кулона.
- •4.Относительная диэлектрическая проницаемость среды.
- •5. Электрическое поле. Концепция дальнодействия и близкодействия.
- •7.Принцип суперпозиции электрических полей.
- •9. Электрический диполь. Электрический момент диполя
- •10.Графическое изображение эл. Статических полей. Силовые линии.
- •16.Электростатич. Поле равномерно заряженной сферической поверхности с радиусом r и зарядом q.График (е и r).
- •17.Распределение электрич. Заряда на проводнике:напряженность поля в точках внутри проводника,в точках на пов-сти проводника.
- •18.Напряженность поля вблизи пов-сти заряженного проводника.
- •19.Электроёмкость уединенного проводника.Отчегозависит,единица измерения.
- •20.Взаимная электроёмкость двух проводников.Конденсатор.
- •21.Ёмкость плоского конденсатора.Виды конденсаторов.
- •22. Сферический конденсатор. Электроемкость сферического конденсатора.
- •24. Полярные молекулы. Диполь в однородном электрическом поле. Диполь в неоднородном поле.
- •25.Поляризация диэлектриков: ориентационная, электронная (индукционная) поляризация. Вектор поляризации Pe.Диэлектрическая восприимчивость ᴂe.
- •26. Однородный диэлектрик в электрическом поле. Связанные или поляризационные заряды. Связь поверхностной плотности поляризационных зарядов и вектора поляризации Pe.
- •27. Электродинамика. Электрический ток. Условия существования тока проводимости.
- •28. Сила и плотность тока. Постоянный ток. Формула плотности тока.
- •29.Опыты л.Н Мандельштама и н.Д. Папалекси.
- •31.Закон Ома в дифференциальной форме:
- •32. Закон Джоуля-Ленца для плотности тепловой мощности тока.
- •33.Закон Ома в интегральной форме.Физический смысл разности потенциалов,эдс и напряжения на концах участка.
- •34. Закон Ома для однородного и неоднородного участков цепи.Для замкнутой цепи. Как определить эдс источника?
- •35.Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме. Тепловая мощность.
- •36.Правила Кирхгофа.Расчет сложных(разветвленных) цепей постоянного тока.
- •37.Магнитное поле. Характеристики поля. Направление в(индукции). Графическое изображение магнитного поля.
- •38.Сила Ампера. Физический смысл индукции магнитного поля. Единицы измерения.
- •39. Закон Био-Саввара-Лапласа
- •40. Магнитное поле прямолинейного проводника с током (конечной и бесконечной длины)
- •41. Взаимодействие двух параллельных длинных прямолинейных проводников с токами. Единица силы тока в си
- •42. Магнитное поле в центре кругового тока. Магнитный момент Рm витка с током. Единица измерения
- •43. Магнитное поле движущегося электрического заряда (его зависимость от времени, отсутствие симметрии)
- •44. Закон полного тока. (док-во того,что магнитное поле непотенциальное)
- •46. Магнитный поток.Единица измерения в си.Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля.
- •48. Работа по перемещению проводника с I в магнитном поле.
- •49.Работа при перемещении в магнитном поле замкнутого контура с I.
- •50.Движение заряжённых частиц в м.П.Сила Лоренца.
- •51.Явление Холла
- •52.Движение заряжённой частицы в однородном магнитном поле вдоль линии индукции магнитного поля;перпендикулярно к линии магнитной индукции.
- •54.Основной закон электромагнитной индукции.Опыты Фарадея.Правило Ленца.
- •55. Возникновение эдс электромагнитной индукции в отрезке проводника, пересекающем при своем движении линии b.
- •56. Эдс индукции в неподвижных проводниках. ( Связь м/унапряженностьюE и изменением потока магнитной индукции сквозь поверхность, ограниченную проводником).
- •57.Электрический ток в витке,движущемся поступательно в однородном магнитном поле.
- •59. Самоиндукция. Индуктивность контура l, единицы измерения. Зависимость l от магнитной проницаемости среды и геометрических размеров контура на примере длинного соленоида.
- •64.Плотность энергии магн. Поля Wm.Полная энергия неоднородного магнитного поля.
- •66.Общая характеристика теории Максвелла. . Первое уравнение Максвелла
- •67.Ток смещения.Второе уравнение Максвелла в интегральной форме.
- •68.Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля.
21.Ёмкость плоского конденсатора.Виды конденсаторов.
П лоский конденсатор создается двумя положительными плоскостями, площадь каждой пластины S, расстояние между пластинами d(рис. 1).
Напряженность поля, созданного одной плоскостью равна:
А так как плоскостей – две, заряженные с поверхностной плотностью зарядов + и , то между пластинами плоского конденсатора напряженность поля равна:
. (2)
Слева и справа от пластин конденсатора напряженность поля равна нулю: электрическое поле сосредоточено между пластинами конденсатора, причем поле – однородное (E= const). Для такого поля можно записать:
, (3)
где U – напряжение, приложенное к конденсатору; d – расстояние между пластинами.
Приравнивая выражения (2) и (3), получим выражение для электроемкости плоского конденсатора:
. (4)
Если пространство между пластинами конденсатора заполнено диэлектриком ( ), то формула (4) примет вид:
, (5)
т.е. электроемкость плоского конденсатора определяется только лишь геометрическими размерами конденсатора и диэлектрической проницаемостью среды, заполняющей пространство между пластинами конденсатора.
22. Сферический конденсатор. Электроемкость сферического конденсатора.
Сферический конденсатор. Два проводника, имеющие форму концентрических сфер с радиусами R1 и R2 (R2 > R1), образуют сферический конденсатор. Используя теорему Гаусса, легко показать, что электрическое поле существует только в пространстве между сферами. Напряженность этого поля :
где q - электрический заряд внутренней сферы; - относительная диэлектрическая проницаемость среды, заполняющей пространство между обкладками; r - расстояние от центра сфер, причем R1 r R2. Разность потенциалов между обкладками:
и емкость сферического конденсатора :
23. Неполярные диэлектрики. Атом водорода во внешнем электрическом поле. Упругий диполь. Поляризуемость атома. Индуцированный дипольный момент неполярной молекулы.
У симметричных молекул (таких как H2, O2, N2) в отсутствие внешнего электрического поля центры тяжести положительных и отрицательных зарядов совпадают. Такие молекулы не обладают собственным дипольным моментом и называются неполярными.
H2 – 1e- по круговой орбите радиуса R в центре положительное заряженное ядро заряд ядра равен заряду 1e-.
Кулоновская сила взаимодействует с электроном и ядро выполняет функцию центростремительной силы.
Fцеп=m*aстр=mω2R
m- масса вращательного
m=m*e – электр.
ω – угловая скорость
R – радиус
Под действием электрического поля орбита электрона приподнимается над плоскостью в котором находится ядро, теперь центр тяжести положительных и отрицательных зарядов не совпадают, произошла деформация орбиты электронов. Атом стал диполем.
Дипольный момент атомов: Pe=
Учтя, что примерно равен объему атома, отсюда следует λ – поляризуемость.
Pe=ξ0 E, атом помещенный во внешнем поле, приобретает дипольный момент.
Поляризуемость – численно равная дипольному моменту атома при напряженности поля равного единице.
На ряду с неполярными диэлектриками в атомах которых центр тяжести положителен, отрицателен совпадает сила тока диэлектрики в атомах центры тяжести отрицательные, отрицательных зарядов не совпадают. Если центр тяжести положителен и отрицателен не совпадают и плечо такого диполя постоянный такой диполь называется жесткий, а если l(эль) плечо изменяется -- упругий диполь
Pe=ql
q-заряд
l-плечодеполя.
Pe- дипольный момент