- •1.Два рода электрических зарядов.
- •2. Закон сохранения электрического заряда
- •3.Закон взоимодействия точечных зарядов. Закон Кулона.
- •4.Относительная диэлектрическая проницаемость среды.
- •5. Электрическое поле. Концепция дальнодействия и близкодействия.
- •7.Принцип суперпозиции электрических полей.
- •9. Электрический диполь. Электрический момент диполя
- •10.Графическое изображение эл. Статических полей. Силовые линии.
- •16.Электростатич. Поле равномерно заряженной сферической поверхности с радиусом r и зарядом q.График (е и r).
- •17.Распределение электрич. Заряда на проводнике:напряженность поля в точках внутри проводника,в точках на пов-сти проводника.
- •18.Напряженность поля вблизи пов-сти заряженного проводника.
- •19.Электроёмкость уединенного проводника.Отчегозависит,единица измерения.
- •20.Взаимная электроёмкость двух проводников.Конденсатор.
- •21.Ёмкость плоского конденсатора.Виды конденсаторов.
- •22. Сферический конденсатор. Электроемкость сферического конденсатора.
- •24. Полярные молекулы. Диполь в однородном электрическом поле. Диполь в неоднородном поле.
- •25.Поляризация диэлектриков: ориентационная, электронная (индукционная) поляризация. Вектор поляризации Pe.Диэлектрическая восприимчивость ᴂe.
- •26. Однородный диэлектрик в электрическом поле. Связанные или поляризационные заряды. Связь поверхностной плотности поляризационных зарядов и вектора поляризации Pe.
- •27. Электродинамика. Электрический ток. Условия существования тока проводимости.
- •28. Сила и плотность тока. Постоянный ток. Формула плотности тока.
- •29.Опыты л.Н Мандельштама и н.Д. Папалекси.
- •31.Закон Ома в дифференциальной форме:
- •32. Закон Джоуля-Ленца для плотности тепловой мощности тока.
- •33.Закон Ома в интегральной форме.Физический смысл разности потенциалов,эдс и напряжения на концах участка.
- •34. Закон Ома для однородного и неоднородного участков цепи.Для замкнутой цепи. Как определить эдс источника?
- •35.Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме. Тепловая мощность.
- •36.Правила Кирхгофа.Расчет сложных(разветвленных) цепей постоянного тока.
- •37.Магнитное поле. Характеристики поля. Направление в(индукции). Графическое изображение магнитного поля.
- •38.Сила Ампера. Физический смысл индукции магнитного поля. Единицы измерения.
- •39. Закон Био-Саввара-Лапласа
- •40. Магнитное поле прямолинейного проводника с током (конечной и бесконечной длины)
- •41. Взаимодействие двух параллельных длинных прямолинейных проводников с токами. Единица силы тока в си
- •42. Магнитное поле в центре кругового тока. Магнитный момент Рm витка с током. Единица измерения
- •43. Магнитное поле движущегося электрического заряда (его зависимость от времени, отсутствие симметрии)
- •44. Закон полного тока. (док-во того,что магнитное поле непотенциальное)
- •46. Магнитный поток.Единица измерения в си.Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля.
- •48. Работа по перемещению проводника с I в магнитном поле.
- •49.Работа при перемещении в магнитном поле замкнутого контура с I.
- •50.Движение заряжённых частиц в м.П.Сила Лоренца.
- •51.Явление Холла
- •52.Движение заряжённой частицы в однородном магнитном поле вдоль линии индукции магнитного поля;перпендикулярно к линии магнитной индукции.
- •54.Основной закон электромагнитной индукции.Опыты Фарадея.Правило Ленца.
- •55. Возникновение эдс электромагнитной индукции в отрезке проводника, пересекающем при своем движении линии b.
- •56. Эдс индукции в неподвижных проводниках. ( Связь м/унапряженностьюE и изменением потока магнитной индукции сквозь поверхность, ограниченную проводником).
- •57.Электрический ток в витке,движущемся поступательно в однородном магнитном поле.
- •59. Самоиндукция. Индуктивность контура l, единицы измерения. Зависимость l от магнитной проницаемости среды и геометрических размеров контура на примере длинного соленоида.
- •64.Плотность энергии магн. Поля Wm.Полная энергия неоднородного магнитного поля.
- •66.Общая характеристика теории Максвелла. . Первое уравнение Максвелла
- •67.Ток смещения.Второе уравнение Максвелла в интегральной форме.
- •68.Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля.
57.Электрический ток в витке,движущемся поступательно в однородном магнитном поле.
Пусть контур перемещ. поступательно,т.к. поле однородное В-соnst, контур недеформиров. то магнитный поток через площадь контура величина постоянная.
Фm= const
Пусть виток вращается относительно оси перпендикулярной В.n-ось лежит в плоскости витка.
При вращении этого витка в магнитном поле относительно оси, лежащей в плоскости витка происходит изменение магнитного потока, это изменение обуславливает наведение индукции в этом витке.
Фm=B*S*cos(n;B) при t=0;альфа=0, при не=0, альфа=wt
Фm=B*S*cos(w;t)
εmax=BSsinwt
Вращение рамки в магнитном поле послужило прообразом генераторов электрич. тока.
59. Самоиндукция. Индуктивность контура l, единицы измерения. Зависимость l от магнитной проницаемости среды и геометрических размеров контура на примере длинного соленоида.
Электрический ток, текущий в любом контуре, создает пронизывающий этот контур магнитный поток . при изменениях I изменяется также и , вследствие чего в контуре индуцируется э.д.с. Это явление называется самоиндукцией.В соответствии с законом Био-Савара-Лапласа магнитная индукцияВ пропорциональна силе тока, вызвавшего поле. Отсюда вытекает, что ток I в контуре и создаваемый им полный магнитный поток через контур пропорциональны друг другу: .
Коэффициент пропорциональности L между силой тока и полным магнитным потоком называется индуктивностью контура.Очевидно, что явление самоиндукции – это частный случай явления электромагнитной индукции.
За единицу индуктивности в СИ принимается индуктивность такого проводника, у которого при силе тока в нем в 1 А возникает сцепленный с ним полный поток , равный 1 Вб. Эту единицу называют генри (Гн). Вычислим индуктивность соленоида. Возьмем соленоид такой длины, чтобы его можно было практически считать бесконечным. При протекании по нему тока I внутри соленоида возбуждается однородное поле, индукция которого равна . Поток через каждый из витков равен , а полный магнитный поток, сцепленный с соленоидом,
, (28.8)
где l – длина соленоида (которая предполагается очень большой), S – площадь поперечного сечения, n – число витков на единицу длины (произведение nl дает полное число витков N).
Сопоставление формул (28.7) и (28.8) дает для индуктивности очень длинного соленоида выражение
, (28.9)
где V = lS – объем соленоида.
Из (28.9) следует, что размерность равна размерности индуктивности, деленной на размерность длины. В соответствии с этим измеряется в генри на метр.
При изменениях силы тока в контуре возникает э.д.с. самоиндукции , равная
. (28.10)
Если при изменениях силы тока индуктивность остается постоянной (что возможно лишь при отсутствии ферромагнетиков), выражение дляэ.д.с. самоиндукции имеет вид
. (28.11)
Знак минус в этой формуле обусловлен правилом Ленца, согласно которому индукционный ток бывает направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей. В рассматриваемом случае причиной, вызывающей , является изменение силы тока в цепи.
Следовательно, индуктивность L контура является мерой его инертности по отношению к изменению силы тока в этом контуре.