4.Относительная диэлектрическая проницаемость среды.
-относительная
диэлектр. проницаемость среды.
=1(воздух,
вакуум). Для любой др. среды
>1.
Тогда закон Кулона с учетом среды:
Физический
смысл
>1 показывает во сколько раз сила взоимодейств. В вакуум.>чем сила взоим. в среде.
-коэфф.
прапорц.
В
системе СИ
где ε0
= 8,85*10-12
Ф/м(электрическая
постоянная).
5. Электрическое поле. Концепция дальнодействия и близкодействия.
Действие одного 1-го g на др. осущ. Через поле с конечными скоростями , т.е во времени (теория дальнодействия), а с этой теорией спорила теория близкодействия ( мгновенное непосредств. одного g на др.)
Поле-разделяющие заряды изменяют силу взоимодейств. зарядов,хар-ка среды -относительная диэлектрическая проницаемость среды.
6.Напряженность поля. Выражение для напряженности поля точечных эл. зарядов.
Напряженностью поля называется физическая величина, определяемая отношением силы, действующей на пробный положительный заряд, внесенный в данную точку поля, к величине этого пробного заряда
,
(12.15)
где qпр – пробный заряд (qпр>0), который не участвует в создании поля и который не вызывает перераспределение зарядов, создающих поле. Направление напряженности совпадает с направлением силы, действующей на заряд.
В системе СИ единицей напряженности является [E] = Н/Кл = В/м.
Напряженность электростатического поля в вакууме точечного заряда зависит от величины заряда q,создающего поле и от квадрата расстояния между зарядом и точкой, в которой определяется напряженность поля (рис.12.8):
.
(12.16)
Е
сли
заряд, создающий поле, находится в начале
координат, а положение точки, в которой
определяется напряженность поля,
определяется радиусом-вектором
(рис.12.9), то напряженность поля точечного
заряда равна
.
(12.17)
Модуль напряженности поля Т.З. в вакууме
.
(12.18)
Так как значение напряженности поля точечного заряда изменяется с расстоянием, то такое поле является неоднородным.
7.Принцип суперпозиции электрических полей.
Е
сли
поле образовано не одним зарядом, а
несколькими, то силы, действующие на
пробный заряд, складываются по правилу
сложения векторов. Поэтому и напряженность
системы зарядов в данной точке, поля
равна векторной сумме напряженностей
полей от каждого заряда в отдельности.
Согласно принципу суперпозиции электрических полей можно найти напряженность в любой точке А поля двух точечных зарядов и (рис. 13.1). Сложение векторов и производится по правилу параллелограмма. Направление результирующего вектора находится построением, а его абсолютная величина может быть подсчитана по формуле
8. Дискретное и непрерывное распределение „q“
Распределение заряда в пространстве может быть дискретным и непрерывным.
При дискретном распределении заряд сконцентрирован в математической точке пространства.
При непрерывном распределении различают линейное, поверхностное и объемноераспределение заряда.
при непрерывном распределении заряда вдоль линии вводится понятие линейной плотности зарядов τ
где dq – заряд малого участка линии длиной dl.
при непрерывном распределении заряда по некоторой поверхности вводится понятие поверхностной плотности зарядов σ
где dq – заряд малого участка поверхности площадью dS.
при непрерывном распределении заряда в каком-либо объеме вводится понятие объемной плотности зарядов ρ
где dq – заряд малого участка объема dV.