- •1.Два рода электрических зарядов.
- •2. Закон сохранения электрического заряда
- •3.Закон взоимодействия точечных зарядов. Закон Кулона.
- •4.Относительная диэлектрическая проницаемость среды.
- •5. Электрическое поле. Концепция дальнодействия и близкодействия.
- •7.Принцип суперпозиции электрических полей.
- •9. Электрический диполь. Электрический момент диполя
- •10.Графическое изображение эл. Статических полей. Силовые линии.
- •16.Электростатич. Поле равномерно заряженной сферической поверхности с радиусом r и зарядом q.График (е и r).
- •17.Распределение электрич. Заряда на проводнике:напряженность поля в точках внутри проводника,в точках на пов-сти проводника.
- •18.Напряженность поля вблизи пов-сти заряженного проводника.
- •19.Электроёмкость уединенного проводника.Отчегозависит,единица измерения.
- •20.Взаимная электроёмкость двух проводников.Конденсатор.
- •21.Ёмкость плоского конденсатора.Виды конденсаторов.
- •22. Сферический конденсатор. Электроемкость сферического конденсатора.
- •24. Полярные молекулы. Диполь в однородном электрическом поле. Диполь в неоднородном поле.
- •25.Поляризация диэлектриков: ориентационная, электронная (индукционная) поляризация. Вектор поляризации Pe.Диэлектрическая восприимчивость ᴂe.
- •26. Однородный диэлектрик в электрическом поле. Связанные или поляризационные заряды. Связь поверхностной плотности поляризационных зарядов и вектора поляризации Pe.
- •27. Электродинамика. Электрический ток. Условия существования тока проводимости.
- •28. Сила и плотность тока. Постоянный ток. Формула плотности тока.
- •29.Опыты л.Н Мандельштама и н.Д. Папалекси.
- •31.Закон Ома в дифференциальной форме:
- •32. Закон Джоуля-Ленца для плотности тепловой мощности тока.
- •33.Закон Ома в интегральной форме.Физический смысл разности потенциалов,эдс и напряжения на концах участка.
- •34. Закон Ома для однородного и неоднородного участков цепи.Для замкнутой цепи. Как определить эдс источника?
- •35.Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме. Тепловая мощность.
- •36.Правила Кирхгофа.Расчет сложных(разветвленных) цепей постоянного тока.
- •37.Магнитное поле. Характеристики поля. Направление в(индукции). Графическое изображение магнитного поля.
- •38.Сила Ампера. Физический смысл индукции магнитного поля. Единицы измерения.
- •39. Закон Био-Саввара-Лапласа
- •40. Магнитное поле прямолинейного проводника с током (конечной и бесконечной длины)
- •41. Взаимодействие двух параллельных длинных прямолинейных проводников с токами. Единица силы тока в си
- •42. Магнитное поле в центре кругового тока. Магнитный момент Рm витка с током. Единица измерения
- •43. Магнитное поле движущегося электрического заряда (его зависимость от времени, отсутствие симметрии)
- •44. Закон полного тока. (док-во того,что магнитное поле непотенциальное)
- •46. Магнитный поток.Единица измерения в си.Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля.
- •48. Работа по перемещению проводника с I в магнитном поле.
- •49.Работа при перемещении в магнитном поле замкнутого контура с I.
- •50.Движение заряжённых частиц в м.П.Сила Лоренца.
- •51.Явление Холла
- •52.Движение заряжённой частицы в однородном магнитном поле вдоль линии индукции магнитного поля;перпендикулярно к линии магнитной индукции.
- •54.Основной закон электромагнитной индукции.Опыты Фарадея.Правило Ленца.
- •55. Возникновение эдс электромагнитной индукции в отрезке проводника, пересекающем при своем движении линии b.
- •56. Эдс индукции в неподвижных проводниках. ( Связь м/унапряженностьюE и изменением потока магнитной индукции сквозь поверхность, ограниченную проводником).
- •57.Электрический ток в витке,движущемся поступательно в однородном магнитном поле.
- •59. Самоиндукция. Индуктивность контура l, единицы измерения. Зависимость l от магнитной проницаемости среды и геометрических размеров контура на примере длинного соленоида.
- •64.Плотность энергии магн. Поля Wm.Полная энергия неоднородного магнитного поля.
- •66.Общая характеристика теории Максвелла. . Первое уравнение Максвелла
- •67.Ток смещения.Второе уравнение Максвелла в интегральной форме.
- •68.Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля.
64.Плотность энергии магн. Поля Wm.Полная энергия неоднородного магнитного поля.
Магнитное поле внутри соленоида однородно и сосредоточено внутри него, поэтому энергия заключена в объеме соленоида и имеет с нем однородное распределение с постоянной объемной плотностью (3) Формула (3) для объемной плотности энергии магнитного поля имеет вид, аналогичный выражению для объемной плотности энергии электростатического поля, с тем отличием, что электрические величины заменены в нем магнитными. Формула (3) выводилась для однородного поля, но она верна и для неоднородных полей. Формула (3) справедлива только для сред, для которых линейная зависимость В от Н , т.е. оно относится только к пара- и диамагнетикам.
Энергию магнитного поля в катушке индуктивности можно найти по формуле:
где:
Ф — магнитный поток,
I — ток,
L — индуктивность катушки или витка с током.
65.Взаимная индукция.Трансформатор.Коэффициент трансформации.
Взаимоиндукция (взаимная индукция) — возникновение электродвижущей силы (ЭДС) в одном проводнике вследствие изменения силы тока в другом проводнике или вследствие изменения взаимного расположения проводников. Взаимоиндукция — частный случай более общего явления —электромагнитной индукции.
Явление взаимоиндукции широко используется для передачи энергии из одной электрической цепи в другую, для преобразования напряжения с помощью трансформатора.
Трансформатор представляет собой сердечник из тонких стальных изолированных одна от другой пластин, на котором помещаются две, а иногда и больше обмоток из изолированного провода. Обмотка, к которой присоединяется источник электрической энергии переменного тока, называется первичной обмоткой, остальные обмотки – вторичными.
Если во вторичной обмотке трансформатора намотано в три раза больше витков, чем в первичной, то магнитное поле, созданное в сердечнике первичной обмоткой, пересекая витки вторичной обмотки, создаст в ней в три раза больше напряжение.
Применив трансформатор с обратным соотношением витков, можно так же легко и просто получить пониженное напряжение.
С допустимой для практики точностью можно считать, что отношение числа витков первичной обмотки к вторичной равно отношению приложенного напряжения к выходному.
Это отношение, называемое коэффициентом трансформации, обычно сокращают на меньшее из чисел, и тогда коэффициент трансформации получают в виде отношения единицы к некоторому числу (1:4; 1:50) или, наоборот, некоторого числа к единице
66.Общая характеристика теории Максвелла. . Первое уравнение Максвелла
датский физик Эрстед демонстрировал электрический ток и обнаружил, что вокруг проводника с током существует магнитное поле. Это было обнаружено по действию электрического тока на магнитные стрелки, расположенные около проводника с током. Экспериментально с помощью железных опилок или набора магнитных стрелок было установлено, что магнитные линии являются замкнутыми. Тогда можно говорить, что магнитное поле имеет вихревой характер. Математически это записывается с помощью оператора «ротор», этот оператор записывается символами или . Характеристикой магнитного поля является его напряженность , поэтому говорят о вихрях напряженности магнитного поля. Они существуют не только вокруг тока проводимости, но и вокруг тока смещения. Тогда этот экспериментальный факт можно записать с помощью уравнения:
(2.1)
(2.1.1)
Здесь - плотность тока проводимости, а - плотность тока смещения.
Формула (2.1) представляет собой первое уравнение Максвелла в дифференциальной форме. При интерпретации этого уравнения необходимо понимать следующее:
1. Уравнение (2.1) утверждает, что вокруг любого тока существует вихревое магнитное поле;
2. Выражение «электрический ток порождает магнитное поле» не совсем корректно для постоянного тока, так как не существует системы отсчета, в которой проводник с током существовал бы отдельно от магнитного поля;
3. Нельзя говорить, что постоянный ток порождает постоянное магнитное поле, так как они существуют в единстве, и здесь нет причинно-следственной связи;
4. В случае переменных полей можно говорить, что изменяющееся электрическое поле порождает магнитное поле. Но об этом речь в другом уравнении Максвелла;
5. Уравнение (2.1) является описанием бесконечно малой окрестности некоторой изучаемой точки.
Получим первое уравнение Максвелла в интегральной форме. Для этого умножим скалярно формулу (2.1) на вектор и проинтегрируем по поверхности всей площадки:
(2.2)
Применим к левой части уравнения (2.2) формулу Стокса:
(2.3)
Здесь - замкнутый контур, ограничивающий поверхность , а - проекция вектора напряженности магнитного поля на касательную к контуру. Подставляем формулу (2.3) в формулу (2.2):
(2.4)
Здесь по определению плотности тока записаны значения тока проводимости и тока смещения:
(2.5)
(2.6)
Уравнение (2.4) представляет собой первое уравнение Максвелла в интегральной форме. Оно имеет тот же смысл, что и уравнение в дифференциальной форме, только здесь речь идет о конечном замкнутом контуре и конечной площадке.
Физическая сущность первого уравнения Максвелла в интегральной форме – вокруг тока проводимости и тока смещения существуют вихри магнитного поля.