- •Статика
- •Основные определения
- •Аксиомы статики
- •Связи и реакции связей
- •Типы связей
- •Система сходящихся сил
- •Условие равновесия сходящейся системы сил
- •1. В геометрической форме.
- •2. В аналитической форме.
- •Произвольная плоская система сил Момент силы относительно точки (центра)
- •Пара сил
- •Свойства пары сил
- •Условие равновесия плоской системы сил
- •Кинематика
- •Основные определения
- •Способы задания движения
- •Скорость точки
- •Определение скорости при векторном способе задания движения.
- •Определение скорости при координатном способе задания движения
- •Определение скорости при естественном способе задания движения
- •Ускорение точки
- •Ускорение точки при векторном способе задания движения
- •Ускорение точки при координатном способе задания движения
- •Ускорение точки при естественном способе задания движения
- •Частные случаи движения точки
- •Сложное движение
- •Определение абсолютной скорости точки
- •Определение абсолютного ускорения точки
- •Кинематика твердого тела Поступательное движение твердого тела
- •Вращательное движение твердого тела
- •Определение линейных скоростей и ускорений точек вращающегося тела
- •Динамика
- •Основные определения
- •Законы динамики
- •Основные задачи динамики
- •Дифференциальные уравнения движения материальной точки
- •Декартова система координат.
- •Естественная система отсчета.
- •Общие теоремы динамики материальной точки
- •Теорема об изменении количества движения материальной точки
- •Теорема об изменении момента количества движения материальной точки
- •Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки
- •Вычисление работы характерных сил.
- •Мощность
- •Динамика механической системы Основные определения
- •Момент инерции механической системы.
- •Т еорема Гюйгенса: Момент инерции тела относительно любой оси, параллельной центральной оси, равен сумме центрального момента инерции и произведения массы системы на квадрат расстояния между осями
- •Дифференциальные уравнения движения механической системы
- •Общие теоремы динамики механической системы
- •Теорема о движении центра масс механической системы
- •Теорема об изменении количества движения механической системы
- •Теорема об изменении кинетического момента механической системы
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •1. Поступательное движение
- •2. Вращательное движение твердого тела
- •3. Плоское движение
- •Некоторые случаи вычисления работы
Статика
Статикой называется раздел теоретической механики, в котором излагается общее учение о силах и изучаются условия равновесия тел, находящихся под действием сил.
Основные определения
Абсолютно твердое тело – это такое тело, расстояние между двумя любыми точками которого всегда остается постоянным.
Сила – есть количественная мера механического взаимодействия тел.
Сила – величина векторная, она определяется тремя параметрами: линией действия, направлением вдоль линии и величиной (модулем). Сила – это скользящий вектор, который можно перемещать вдоль линии действия.
П рямая, вдоль которой направлена сила, называется линией действия силы.
Вся совокупность сил, действующих на твердое тело, называется системой сил.
Равнодействующая сила – это такая сила, которая заменяет действие системы сил на твердое тело (сила эквивалентна системе).
Уравновешенной называется система сил, под действием которой тело находится в состоянии равновесия.
Под состоянием равновесия в механике понимают состояние покоя или равномерного и прямолинейного движения.
Сила равная по модулю равнодействующей, противоположно ей направленная вдоль той же линии действия называется уравновешивающей силой.
Аксиомы статики
Все теоремы и уравнения статики выводятся из нескольких исходных положений, принимаемых без доказательств и называемых аксиомами или принципами статики.
Аксиома 1. Если тело находится в равновесии под действием двух сил, то эти силы имеют общую линию действия, противоположны по направлению и равны по величине.
,
Аксиома 2. Действие системы сил на тело не изменится, если к этой системе добавить или то нее отнять уравновешенную систему сил.
,
Следствие (из аксиом 1 и 2): Действие силы на абсолютно твердое тело не изменится, если силу перенести в любую точку тела по линии действия.
П усть есть сила F в точке A. В точку B на линии действия силы F помещаем уравновешенную систему сил F1 и F2, так чтобы . Но тогда - также уравновешенная система, ее можно убрать. В итоге остается в точке B.
Аксиома 3. Две силы, приложенные к телу в одной точке, имеют равнодействующую, приложенную в той же точке и изображаемую диагональю параллелограмма, построенного на этих силах как на сторонах.
,
Пользуясь аксиомой 3 можно не только складывать любое количество сил, но и раскладывать на любое число направлений.
А ксиома 4. Всякому действию одного тела на другое существует равное по величине, но противоположное по направлению противодействие.
Силы, возникающие при взаимодействии, не образуют уравновешенную систему, так как приложены к разным телам.
Аксиома 5. Равновесие изменяемого (деформируемого) тела, находящегося под действием данной системы сил, не нарушится, если тело считать мгновенно отвердевшим (абсолютно твердым).
Аналитическое задание и сложение сил
С илы можно задавать и складывать аналитически с помощью их проекций на оси координат.
Проекцией силы на ось называется скалярная величина, равная взятой с соответствующим знаком длине отрезка, заключенного между проекциями начала и конца вектора силы.
, .
Проекция силы на ось равна произведению модуля силы на косинус угла между направлением силы и положительным направлением оси.
Пусть сила F задана через свои проекции на координатные оси Fx, Fy, Fz. По приведенному выше определению проекции определяются выражениями
(1)
Углы в (1) удовлетворяют уравнению
. (2)
Возводя в квадрат (1) и складывая, с учетом (2) получим модуль силы
(3)
и направляющие косинусы
. (4)
Направляющие косинусы указывают положение вектора силы в пространстве по отношению к координатным осям.
Зная проекции сил на координатные оси, их можно складывать аналитически.
Проекция вектора суммы на какую-либо ось равна алгебраической сумме проекций слагаемых векторов на ту же ось
. (5)
Модуль равнодействующей и направляющие косинусы определяются по (3) и (4)
, (6)
. (7)