- •2. Магнітне поле в речовині
- •2.1. Намагнічування магнетиків, вектор намагніченості
- •2.2. Опис магнітного поля в магнетиках
- •2.3. Умови на межі поділу двох магнетиків
- •2.4. Магнітний момент атома. Класифікація магнетиків
- •2.5. Природа діамагнетизму
- •2.6. Природа парамагнетизму
- •2.7. Феромагнетики
- •2.7.1.Природа феромагнетизму
- •2.7.2. Намагнічування і перемагнічування феромагнетиків
- •2.8.Антиферомагнетики. Феримагнетики
- •3. Електромагнітна індукція
- •3.1. Явище електромагнітної індукції. Електрорушійна сила індукції
- •3.2. Вихрові струми. Скін–ефект
- •3.3 Явище самоіндукції. Індуктивність
- •3.4. Струми при замиканні та розмиканні кола
- •3.5. Енергія магнітного поля
- •3.6. Взаємна індукція. Взаємна індуктивність
- •4. Електричні коливання
- •4.1. Вільні незатухаючі електричні коливання
- •4.2. Вільні затухаючі електричні коливання
- •4.3. Вимушені електричні коливання
- •5. Електромагнітне поле
- •5.1. Вихрове електричне поле
- •5.2. Струм зміщення
- •5.3. Система рівнянь Максвелла
- •5.4. Хвильове рівняння
- •5.5 Плоска електромагнітна хвиля
- •5.6. Енергія електромагнітної хвилі
- •5.7.Тиск, імпульс і маса електромагнітних хвиль
- •6. Приклади розв’язування задач
- •7. Задачі для самостійного розв’язування
- •Намагнічування магнетиків, вектор намагніченості_ _ _ _ _ _ _ 30
- •Література
5.4. Хвильове рівняння
Згідно з рівняннями (5.4) і (5.5) змінне з часом електричне поле породжує змінне магнітне поле. Це змінне магнітне поле породжує змінне електричне поле і т.д. Таким чином, якщо збудити змінне електричне або магнітне поле, в навколишньому середовищі виникає послідовність взаємних перетворень електричного і магнітного полів, які поширюються від точки до точки. Цей процес буде періодичним в часі і в просторі і, отже, являє собою хвилю. Висновок про можливість існування електромагнітних хвиль випливає із рівнянь Максвелла.
Запишемо рівняння Максвелла для однорідного (ε=const, μ=const) електронейтрального (ρ=0) непровідного (j=0) середовища. В цьому випадку
Отже, рівняння (5.19)—(5.22) набирають вигляду
(5.23)
(5.24)
(5.25)
(5.26)
Застосуємо до рівняння (5.23) операцію rot
(5.27)
Оскільки середовище є однорідним, то, змінивши порядок диференціювання за координатами та часом у правій частині рівняння (5.27) і враховуючи рівняння (5.24), отримаємо
(5.28)
Скориставшись правилом подвійного векторного добутку = — і зважаючи на те, що оператор має стояти перед функцією, на яку він діє, знаходимо
оскільки, згідно з (5.25) =0.
Враховуючи останнє співвідношення та (5.28), маємо
(5.29)
Тут — оператор Лапласа (лапласіан) [10].
Розпишемо у рівнянні (5.29):
(5.30)
Подібним чином рівнянню (5.24) можна надати вигляду
(5.31)
(5.32)
Зазначимо, що рівняння (5.29) і (5.31), а отже (5.30) і (5.32), нерозривно зв’язані між собою, оскільки вони отримані з рівнянь (5.23) і (5.24), кожне з яких вміщує і , і .
Рівняння вигляду
є хвильовим рівнянням (див. [11]). Будь-яка функція, що задовольняє такому рівнянню, описує деяку хвилю, причому корінь квадратний із величини, оберненої коефіцієнту при , дає фазову швидкість цієї хвилі. Отже, рівняння (5.30) та (5.32) є хвильовими і вказують на те, що електромагнітні поля можуть існувати у вигляді електромагнітних хвиль, фазова швидкість яких
(5.33)
Для вакууму і за формулою (5.33) швидкість електромагнітної хвилі
Обчислення і перевірку розмірностей пропонується читачеві виконати самостійно.
Таким чином, у вакуумі фазова швидкість електромагнітних хвиль співпадає зі швидкістю світла, а в середовищі
5.5 Плоска електромагнітна хвиля
Дослідимо плоску електромагнітну хвилю, що розповсюджується в однорідному непровідному середовищі ( і — сталі). Направимо вісь х перпендикулярно до хвильових поверхонь. Тоді і , а також їх складові не будуть залежати від координат у і z. Тому рівняння (5.15) – (5.18) спрощуються таким чином:
(5.34)
(5.35)
(5.36)
(5.37)
Перше з рівнянь (5.34) і рівняння (5.37) показують, що Ех не може залежати ні від t, ні від х. Перше з рівнянь (5.35) і рівняння (5.36) дають такий самий результат для Нх. Інші рівняння систем (5.34) і (5.35) свідчать про зміну векторів і у напрямках у і z.
Отже, поле електромагнітної хвилі не має складових вподовж осі х, тобто вектори і перпендикулярні до напрямку поширення хвилі – електромагнітні хвилі є поперечними.
При поширенні хвилі в напрямку х рівняння (5.30) і (5.32) у проекціях на координатні осі набирають вигляду
(5.38)
(5.39)
де — фазова швидкість хвилі.
Найпростішими рішеннями рівнянь (5.38) і (5.39) будуть рівняння
(5.40)
(5.41)
де k – хвильове число, що дорівнює і — початкові фази коливань в точках з координатою х=0, Но і Ео — амплітудні значення змінних Н і Е.
Сумісний аналіз рівнянь (5.40) і (5.41) з системами (5.34) і (5.35) приводить до висновку, що фази коливань векторів і однакові (тобто =), а співвідношення між амплітудами коливань виражається формулою:
Помноживши рівняння (5.40) і (5.41) на орти відповідних осей, отримаємо рівняння плоскої електромагнітної хвилі у векторній формі:
(5.42)
На рис. 5.3 показано „миттєва фотографія” плоскої електромагнітної хвилі з початковою фазою α=0.
За довільного напрямку поширення хвилі рівняння (5.42) матимуть вигляд:
Рис.5.3