книги / Теория и расчет авиационных лопаточных машин
..pdfления р*2 (см. |
рис. 8.4), создается впечатление, что величина |
выход |
|
ной скорости |
вообще не влияет на величину КПД л™. Такое |
пояс |
|
нение проводится с помощью сопоставления изображений |
процессов |
||
в i — S-диаграммах трех различных турбинных ступеней, |
представ |
||
ленных на рис. 8.30. Общим для всех трех рассмотренных |
ступеней |
||
является равенство величины теоретической работы, т. е. Lu |
idem. |
||
У исходной ступени (процесс расширения О* — 2) для |
затормо |
||
женной выходной скорости с2 получаем точку 2*, которой |
соответст |
вует изобара /?2 , и величина изоэитропической работы расширения по параметрам торможения соответственно равна L*lS. КПД этой ступени равен r|™ - LJLls'
Если проектировать ступень с той же величиной работы и с тем же уровнем потерь в проточной части, но с большей величиной выход ной скорости с 2 > с2, т о , как показано на рис. 8.30, можно прини
мать, что процесс расширения пойдет по той же политропе, но |
за |
||
кончится в точке 2'. После торможения скорости с2 получим точку |
2*', |
||
лежащую на одной горизонтали с точкой 2* (Lu -=. idem), но |
правее |
||
ее, |
так что /?«*' < /?2. При этом L'T*S > L$s и, следовательно, |
г)™ < |
|
< |
г)™- Уменьшение КПД объясняется в этом случае тем, что |
полу |
чение повышенной выходной скорости связано с дополнительными
потерями |
(дополнительное возрастание энтропии ASAOn |
-- So — S2). |
||
Поэтому |
полное давление |
pV < /?5, |
а КПД ступени с процессом |
|
О* — 2 *' |
соответственно |
меньше, |
чем ступени с |
процессом |
О*—2*. |
|
|
|
|
Такое протекание процесса в турбине с повышенным значением выходной скорости характерно для малонагруженных ступеней, у ко торых даже при увеличении расчетной величины с2 и, следовательно,
при |
уменьшении |
углов поворота потока |
Да' < |
Да и A|V |
< Д(3 |
(см. |
рис. 8.27) не |
происходит увеличения |
потерь. |
Величина |
потерь |
втаких ступенях практически не зависит от угла поворота потока. У таких ступеней выбор повышенных значений выходной скорости всегда приводит к снижению КПД.
Всильнонагруженных ступенях при выборе повышенных значе ний выходной скорости, т. е. при уменьшении угла поворота потока
врешетках происходит существенное уменьшение гидравлических потерь. У таких ступеней политропа расширения (О*—2") располо жена левее исходной (О*—2) и, несмотря на повышенное значение С2 > с2, полное давление за ступенью p f > /т>, величина изотропи-
ческой работы расширения по параметрам торможения L$s |
< L*s |
и КПД г|хм > т)*н- Поэтому у сильнонагруженных ступеней |
всегда |
наблюдается отчетливый экстремум по относительной величине вы ходной скорости. Сначала КПД даже увеличивается, пока уменьше ние углов поворота потока существенно сказывается па коэффициен тах скорости ф и ф, затем, когда возрастание ср и ф замедляется, про исходит обычное уменьшение КПД, связанное с большим негатив ным влиянием на КПД увеличения выходной скорости.
Для умеренно нагруженных ступеней экстремум функции \\*и = f (CO/CTS) расположен в области малых значений С2 (са или ai), обычно нереализуемых но прочностным соображениям. Поэтому
241
оказывается, что КПД таких ступеней с увеличением выходной скорости (или угла а г) также монотонно уменьшается.
Таким образом, несмотря на то, что за турбиной ТРД или ТРДД (при отсутствии форсажной камеры) происходит дальнейшее увели чение скорости в реактивном сопле двигателя, не следует значительно увеличивать скорость в самой турбине, так как это можсг обусловить снижение КПД, в том числе и КПД по параметрам торможения. Необходимое увеличение скорости (разгон потока), характерное для рабочего процесса любого реактивного двигателя, целесообразно организовать в самом реактивном сопле, вследствие его высокого КПД, как агрегате, наиболее приспособленном для этого процесса, а не в турбине двигателя.
Вместе с тем пониженные выходные скорости за турбиной могут обусловить повышенные высоты проточной части ступени, что за трудняет обеспечение необходимой прочности турбинных лопаток. Поэтому при подборе целесообразных параметров турбинной ступени особое внимание необходимо уделять выбору целесообразного зна чения угла аъ влияющему одновременно на КПД, габаритные раз меры и прочность рабочих лопаток турбинной ступени.
8.5. Полная ступень турбины
8.5.1. Интегральные параметры ступени
Напомним, что действительная работа турбины LT свя зана с теоретической работой Lu, совершаемой единицей расхода газа в межлопаточных каналах, соотношением
LT— Lu Тзаз |
= |
== ^цЛкопи» |
(8.39) |
|
где fjaa3 — относительный |
КПД, |
учитывающий потери |
в радиаль |
|
ном зазоре; r\f — относительный |
КПД, |
учитывающий |
потери на |
|
трение (в том числе на трепне диска). |
|
|
Как и в случае осевого компрессора, предварительные расчеты турбин принято проводить с использованием параметров на среднем диаметре (радиусе) ее проточной час ти (рис. 8.31). Поэтому основные ин
тегральные параметры ступени (Lu, у, а ([•}), с (w) и т. д.) в целом обычно связываются со значениями этих па раметров на среднем радиусе. В слу чае рассмотрения элементарной сту пени на другом радиусе это указы вается специально.
Так, например, несмотря на то, что степень реактивности отдельных элементарных ступеней па различных
Рис. 8.31. Схема основных конструктивных (геометрических) параметров ступени осе вой турбины и обозначения расчетных сече ний (сечение С Л — С Л соответствует узкому
сечению (горлу) соплового аппарата)
242
радиусах проточной части неодинакова (существенно возрастая о4 втулки к периферии), степенью реактивности ступени называют ве личину рт. ср на среднем радиусе проточной части.
Нагруженность ступени в целом оценивается коэффициентом -’еоретпческой работы, также вычисляемым по окружной скорости па среднем радиусе проточной части. Он называется также коэффи циентом нагрузки ступени турбины
рт = L>uср =:: Lujiicp, |
(8.40) |
где г/ср ~ о)гСр.
Суммарный (интегральный) расход газа через ступень также принято определять по параметрам на среднем радиусе проточной части:
т
Сг |
[ са (г) .о (г) 2л г dr = гасррсря (rj! — r | Ti). |
Расход газа через ступень обычно определяется с помощью газо |
динамических функций, вычисляемых по параметрам на среднем радиусе, причем индексы «ср» и «г» для простоты записи обычно опускаются:
|
Сг = |
ptq (^i)sin OLXF XS |
(8.41) |
|
|
уЩ |
|
где |
F\ — к ifт\ ^BTI) KDCPI/^I |
|
S - /(ттт)“ х -»•<»»№Г-
Производительность (пропускная способность лобовой площади ступени турбины) также можег оцениваться с помощью коэффи циента производительности, в частности, по сечению за ступенью турбины:
GT= Gr/Grmax = 9(^2)sina2(l - dr2). |
(8.42) |
Однако в практике расчетов этот параметр широкого распростра нения не получил. Вместо оценки производительности турбины по формуле (8.42) чаще указывают порознь величины приведенной
скорости за |
ступенью |
и |
втулочного отношения J T2 — dT - |
||
= DBT2/Dт2 |
(величина sin а 2 ^ |
1,0, |
так как а2 ^ |
90°).В определен |
|
ной степени |
это объясняется |
тем, |
что величина |
М2 (А,2) оказывает |
существенное влияние па КПД как самой турбины, так и затурбинных устройств (в случае если речь идет о последней ступени).
Величина же втулочного отношения dT является одним из важ нейших конструктивных параметров ступени, так как влияет на потери в проточной части и связана также с прочностью турбинных
243
Лопаток, с организацией охлаждения и другими конструктивными вопросами. Этот параметр характеризует «веерность» турбинных лопаток. Влияние величины втулочного отношения на показатели турбинной ступени детально рассматривается ниже, а пока отметим, что кроме dT в теории турбин широко используется и связанный с ним параметр, характеризующий относительную длину лопаток турбины (обычно по выходному сечению)
р |
1-М2 |
или dT= |
£Ур/^л —1 |
Ал |
1 - ат |
|
Предельное значение относительной высоты лопатки в совре
менных турбинах обычно характеризуется величиной |
(/3>ср//гл)т1п ~ |
^ 3,0 (drTmni — 0,5). В последних ступенях турбин |
современных |
ТРД и ТВД эта величина составляет Dc^lhb -- 4 ... 8 (dT — 0,6 ...
0,775). В первых ступенях турбин ТРДД с большой степеньюдвухконтурности лопатки получаются относительно короткими £)ср//1л =
- 14 ... 20 (dT 0,887 ... 0,95). |
|
Другим важным конструктивным параметром ступени является |
|
удлинение лопаток, определяемое как йв - hjb, |
где Лл — высота |
лопатки в выходнрм сечении (для СА в сечении 1— |
для РК в сече |
нии 2, см. рис. 8.1), а b — длина хорды профиля на среднем радиусе. Выбор повышенных значений удлинения лопаток желателен, так как при более узких лопатках продольные габаритные размеры машины и ее масса получаются меньше. Однако применение узких лопаток в турбинах ограничивается целым рядом причин, в част ности, при этом увеличивается число лопаток, уменьшается число Re, ухудшаются вибрационные показатели турбинных лопаток, затрудняется их охлаждение.
Использование узких лопаток может обусловить и возрастание суммарных потерь в межлопаточных каналах, так как вторичные потери при этом возрастают. Это особенно характерно для турбин ных ступеней с большими углами раскрытия меридионального се
чения проточной части (см. углы ен |
и евг) на рис. 8.33. |
Величина |
этого раскрытия в некоторой мере лимитирует величину |
одной |
|
ступени, а следовательно, и работу |
LT ступени. |
|
Однако оказывается, что значительное увеличение степени по нижения давления в одной ступени приводит к такому изменению ее параметров, при котором получение высокого значения КПД оказывается невозможным. Для того чтобы это показать, рассмотрим рабочий процесс в иеохлаждаемой ступени в целом в одномерной
постановке, |
i. е. с некоторыми средними значениями параметров |
в расчетных |
сечениях. |
Запишем уравнение неразрывности течения между сечениями (см. рис. 8.31) СА—СА (узкое сечение «горло» соплового аппарата
ступени) и 2 (кольцевое сечение за |
ступенью) (F2 -- nDcvt2h,l2): |
|
Ро |
я Сса) Sr |
Р-2 Fiя (Ч sin «2 V |
|
Уть |
VTj |
244
|де ро, Т$, р2 , Т1 — полные |
давления и температуры на входе |
,i ступень и на выходе из нее; |
Fсд, F2 — соответственно узкое сече |
ние СА и кольцевая площадь проточной части за ступенью; сгСд — потери полного давления от входа в ступень до узкого сечения СА.
|
Учитывая, что лх>1—1 рЦ/р*, |
То/72* |
~ (ро/(£’2 )''~|/'', |
а следова- |
||||
!ельно, (/ |
То/Т-2 = л т 2п |
и |
показатель |
степени при |
л? равен |
|||
. |
п — 1 |
п -h i |
получим |
|
|
|
|
|
1----- 0 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
* |
2П |
__ |
F2q (а2) sin а 2 |
(8.43) |
|
|
|
|
Лт |
|
~~ F с а ®с а Я ( а с а ) |
|
Так как обычно скорость на выходе из СА турбины близка к ско рости звука или превосходит ее (A,Cl ^ 1,0), то в узком сечении СА режим всегда близок к критическому, и следовательно, q (Хск) ~
«1, 0.
Поэтому, как следуем из формулы (8.43), наибольшее значение
степени понижения давления |
(расширения) в ступени турбины |
с заданной геометрией (когда |
/\2 и Fck имеют определенные значе |
ния) достигается, когда числитель приобретает максимально возмож
ные значения, т. е. когда |
q (к2) |
-- 1,0 |
и sin а 2 = |
1,0 (а2 |
90°). |
|
В этом случае значение степени понижения давления |
в ступени |
|||||
ят*max |
|
|
|
2п |
|
|
/ |
Сг |
\ |
и-|-1 |
|
(8.44) |
|
|
\ |
FQAOCA / |
|
|
|
Таким образом, реализация больших степеней понижения давле ния в одной ступени (я-J тах) связана с необходимостью проектировать ступень с повышенным значением отношения FJFCky т. е. с боль шим углом раскрытия проточной части в меридиональном сечении Тн и увт (см. рис. 8.31).
Следует отметить, что в турбинных ступенях величина выходной скорости су щественно ниже критической (см. рис. 8.2). Поэтому реализовать я* тах практически
невозможно. Причем с увеличением я* ступени и сохранением отношения площадей на
входе в СА и выходе из РК неизменным, величина Х2 увеличивается. В реальном слу чае при увеличении я* для сохранения параметра нагруженности у = const необхо
димо увеличение окружной скорости, что при соблюдении необходимого запаса проч ности и использовании предельных возможностей системы охлаждения и металла рабочих лопаток возможно только при уменьшении площади на выходе из РК, что, в свою очередь, приводит к еще большему увеличению Хс .
Это обстоятельство подтверждается и соотношением расходов газа через входное и выходное сечения турбинной ступени [см. формулу (8.43)], которое можно предста вить в следующем виде (при осевом выходе из ступени):
,-2±L
я х 2п
Анализ этого выражения показывает, что с увеличением я* приведенная ско
рость на выходе из турбины увеличивается из-за уменьшения плотности газа, причем тем интенсивнее, чем меньше разница в площадях проходных сечений на входе и вы ходе из турбины (рис. 9.32). Кроме того, величина Х2 увеличивается с ростом приве денной скорости на входе Я0 и слабо изменяется при изменении КПД турбины. Для
245
Рис. 8.32. Зависимость приведенных скоро» стей на выходе XCs и входе А,0 от степени
понижения давления турбины я* при раз
личных отношениях площадей на входе и выходе из турбины
|
|
предотвращения увеличения |
Х2 при |
увели |
|||
|
|
чении я* |
возможно только увеличение пло |
||||
|
|
щади на |
выходе F 2, |
что при |
заданной |
вели |
|
|
|
чине F0 приводит к увеличению угла раскры |
|||||
|
|
тия |
проточной части. |
|
|
||
г |
л |
ч тт* |
Значительное |
раскрытие |
мери* |
||
ти, вызванное |
|
дионального сечения проточной час |
|||||
|
существенным уменьшением плотности газа при боль |
шом уменьшении давления в одной ступени, приводит к повышен ным потерям и существенному снижению КПД ступени. Поэтому величина углов уширения проточной части обычно ограничивают:
у наружных обводов ун < 20° и у внутренних |
уви |
< 20°—25°. |
В этом случае, как показали исследования |
[11 J, |
степень кон- |
фузорности межлопаточного канала целесообразно оценивать вели
чиной суммарного |
коэффициента |
конфузорности, который для СА |
|||||
и РК |
записывается |
так: |
|
|
h i sin р1л |
|
|
|
|
|
h 0 sin а ол |
Крк |
(8.45) |
||
|
А |
С А |
h i |
sin а 1л ’» |
h 2 sin р2л |
||
При |
Dcpl Dcp2 |
этот |
параметр (аналогичный |
обобщенному |
фактору диффузорности в осевых компрессорах) представляет собой отношение площадей нормальных сечений потока на входе в венец и па выходе из него и при h2 А3более полно характеризует характер
течения, чем ранее используемый для |
плоского течения |
параметр |
k - sin Рхл/sin |32л. Результаты опытов, |
приведенные на |
рис. 8.33, |
подтвердили существенное влияние параметра К и удлинения h/b на величину вторичных потерь (где ун = уви обозначено е/2).
Анализ этих данных показывает, что при г = const коэффициент вторичных потерь резко уменьшается для малых значений углов
меридионального раскрытия |
СА |
(гСА |
- 4 ... |
10°) |
с увеличением |
|||||||||
удлинения лопаток hJbCA |
-= 0,4 |
... 1,2 |
из-за |
возрастания |
степени |
|||||||||
конфузорности СА ( К |
с а |
- 2 ... 2,3), |
для больших |
значений |
К с а |
|||||||||
изменение удлинения |
лопаток слабо |
влияет |
на коэффициент |
£вт. |
||||||||||
Для |
больших |
углов есл ^ |
16 ... 20° |
коэффициент |
вторичных |
по |
||||||||
терь £вт с увеличением удлинения |
лопаток |
уменьшается слабо, |
||||||||||||
так |
как |
при |
этом |
возрастание |
степени конфузорности |
невелико |
||||||||
(Кса = |
М ... |
1,6). |
имеющих |
разные |
углы ах и одинаковые углы |
|||||||||
Сравнение |
СА, |
раскрытия есл , показывает, что даже при одинаковой степени кон фузорности, коэффициент вторичных потерь больше в СА с мень
шим |
углом а х при малых удлинениях |
лопаток hilbCA п |
меньше |
||||
при |
больших |
hJbCA . |
Такая особенность протекания зависимости |
||||
£вт |
f |
( К с а ; |
h j b c p ) |
наблюдается в сопловых решетках при |
ма |
||
лых |
и |
пониженных значениях степени |
конфузорности ( К с а |
< |
2). |
246
Рис. 8.33. Обобщенная зависимость коэффициента вторичных потерь в прямых сопловых решетках на дозвуковых и околозвуковых режимах течения от степени геометрической конфузорности и относительного удлинения лопаток Слиниями постоянных углов раскрытия проточной части
При |
малых удлинениях |
лопаток (hJbCA |
0,4 ... |
1) увеличение |
угла |
ах (с сохранением |
постоянными КСА |
и егл) |
сопровождается |
обужением лопаток п, следовательно, уменьшением интенсивности вторичных течений, причем чем выше степень конфузорности, тем больше обужепие лопаток. При больших удлинениях лопаток {hJbCA -= 1 ... 1,6) увеличение угла ах (также с сохранением КСА и еСЛ) сопровождается чрезмерным обужением лопаток, что приво дит к повышенным углам меридионального раскрытия и, следователь но, увеличению потерь от «меридпональности». С увеличением степени
конфузорности уIлы |
меридионального раскрытия уменьшаются |
и разница в £вт для |
различных значений угла а х уменьшается. |
Одновременно эти данные указывают на существование оптималь ного значения удлинения лопаток (см. рис. 8.33, штрих—пунктир) для каждого значения суммарного коэффициента конфузорности. Уменьшение /zlopt при уменьшении суммарной конфузорности опре деляется стремлением уменьшить углы раскрытия проточной части, хотя хорды лопаток и, следовательно, потери на трение при этом возрастают.
Величина оптимального удлинения зависит также от относи тельной длины (веерностп лопаток) и наличия или отсутствия охлаж дения лопаток. Статистические зависимости подобного типа при ведены на рис. 8.34.
247
Рис. |
8.34. Зависимость |
удлини |
|||||||
ния |
сопловых |
(/i/6)x |
и |
рабочих |
|||||
( h l b )2 |
лопаток |
авиационных |
га* |
||||||
зовых |
турбин |
от |
отношения |
||||||
D c v /h : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О |
т>рбшы |
I РД, |
U |
- |
|урбина |
||||
компрессора |
ГРДД, |
А |
турбина |
||||||
lunmiJiMiopa |
I РДД |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
8.5.2. Прочность |
|||||
|
|
|
|
турбинных лопаток |
|||||
|
|
|
|
Выбор |
|
основ |
|||
ных газодинамических |
па |
||||||||
раметров турбины должен |
|||||||||
производиться |
также |
с |
|||||||
учетом |
влияния |
|
их |
на |
|||||
прочность турбинных |
ло |
||||||||
паток, |
в |
|
значительной |
||||||
степени |
|
определяющих |
|||||||
прочность |
в |
и |
надежность |
||||||
двигателя |
целом. |
|
|
||||||
|
Турбинные |
|
лопатки |
||||||
(особенно |
рабочие) |
испы |
|||||||
тывают |
значительные |
и |
|||||||
разнообразные нагрузки. Среди них действия центробежных |
и |
га |
|||||||
зовых сил, вызывающих напряжения растяжения, |
изгиба |
и скру |
чивания. К ним добавляются напряжения от вибраций и тепловые напряжения. Поэтому детальное определение напряженного со стояния лопатки составляет специальную задачу, изучаемую в курсе «Конструкция и прочность двигателей» [45].
Для первичной оценки влияния параметров ступени на проч ность рабочих лопаток полагают, что они испытывают в основном напряжения растяжения под действием центробежных сил, развивае мых массой лопатки, вращающейся с угловой скоростью со, и изгиба
от газовых сил, действующих на поверхности лопатки. |
При этом |
|
для рабочих лопаток турбины действующие напряжения |
схр л скла |
|
дываются из напряжений растяжения пера лопатки схр>п |
и бандаж |
|
ной полки сгб. п (если таковая имеется), т. е. схр. л |
стр. п ]- схб. п, |
|
и напряжений изгиба от газовых сил аи. |
|
|
Напряжения растяжения в произвольном сечении радиально расположенного бруса постоянного сечения, вращающегося вокруг оси с частотой п (или угловой скоростью со) под действием центро бежных сил, развиваемых верхней частью бруса, как известно из курса «Сопротивление материалов», определяются формулой
Стр = 2 рл«ср 0ср/Лл > |
(8 -4 6 ) |
где рл — плотность материала турбинных лопаток. Для жаропроч ных никелевых сплавов, обычно используемых для рабочих лопа ток турбин, рд —8,4-103 кг/м3.
248
При использовании формулы (8.46) наибольшие напряжения растяжения имеют место в корневом сечении бруса, а при исполь зовании ее для определения схр лопатки отличие формы сечения турбинной лопатки от бруса постоянного сечения учитывают коэф фициентом Ф, обычно равным 0,5—0,6. В более детальных расчетах величину Ф уточняют в зависимости от закона изменения площадей профилей в отдельных сечениях по высоте лопатки, наличия или отсутствия бандажа, наличия полостей для охлаждающего воздуха и других конструктивных особенностей лопатки.
Для турбинных лопаток формулу (8.46) можно преобразовать следующим образом:
|
п |
|
|
|
О~9 9 |
hj\ |
Ф = |
сГр. |
ср |
Ф — 2рл |
я“^срл? |
||||
|
— 2рлц, |
^ср/^л |
602 |
Dгр |
|
||
|
|
|
2рляФ |
nlFT= const nlFT |
|
|
|
|
|
|
602 |
|
|
|
|
В таком виде эта формула указывает, что при прочих равных условиях напряжения растяжения у корня турбинных рабочих лопаток под действием центробежных сил только пера зависят от частоты вращения турбины (пт) и осевой площади проходного сече
ния ступени |
(площади ометаемой |
лопатками |
рабочего |
колеса) |
FT JIDCp%hji2' |
8.35 у двух |
турбин, |
имеющих |
|
Поэтому, |
как показано на рг: |
одинаковую частоту вращения (п'т - пт) и одинаковую величину смещаемой площади (Ff =-- F), напряжения растяжения будут оди
наковыми, несмотря на различные величины Dcp и hR. |
Формально |
||
это следует из того, что хотя u'zp - |
ll2ucр, a |
(Dcp/h)' ^ |
V4 (Dcp//i), |
в соответствии с формулой (8.46) имеем ар -- |
ар, т. е. лопатки тур |
||
бин равнопрочны. |
|
|
|
Увеличение напряжений растяжения из-за действия бандажных |
|||
полок обычно составляет 15—30 % |
от сгр.п |
и зависит |
от высоты |
лопатки, формы полки, числа гребешков уплотнений и ряда дру гих конструктивных факторов, т. е. сгр>л =- (1,15 ... 1,3) сгр#п.
Напряжения изгиба лопатки от газовых сил компенсируются «выносом» центров масс сечений пера лопатки, однако некоторая часть этих напряжений сохраняется. Величина нескомпенсированного остатка изгибных напряжений аи в значительной мере опре деляется диапазоном изменения режимов работы двигателя, возра стая с увеличением этого диапазона. На рис. 8.36 приведена зави симость отношения схи/ар<л от относительного максимального рас
хода |
газа через турбину GTmax/Gr. взл. Эти данные показывают, что |
для |
рабочих лопаток без бандажных полок отношение сгм/сгр.л |
изменяется в диапазоне от 0,15 до 0,65, а для лопаток с бандажными
полками (Tu/(Xp>JJ составляет |
0,25—0,3. |
равны |
Тогда действующие напряжения в рабочих лопатках |
||
^2 === Ор. л |
== °р. л О “Ь tfu/°p. л)- |
(8 .47) |
Формулу для напряжений растяжений (8.46) можно также преобразовать, если площадь FT по уравнению расходов выразить
24 9
через основные газодинамические параметры ступени и учесть зна чения постоянных величин в формулах :
G r |
I Т* |
|
FT-- XlDCp 2^Л2 — |
|
|
Р*2 q (^ 2) sin а 25 г |
|
|
тогда получим |
|
|
Gr V ~ fl |
(8.48) |
|
(Tp - 3,71 •10 X „ . |
.------ Ф. |
|
Р*2 Й (\> ) |
Sin GX |
|
Зависимость (8.48) указывает на прямое влияние приведенной скоро сти газа за ступенью Х2 также и на прочность турбинных лопаток, что еще раз подчеркивает важность этого параметра турбинной ступени.
Показателем прочности турбинной лопатки, при сделанных до пущениях, является величина коэффициента запаса длительной прочности по суммарным напряжениям
(8.49)
где величина А зависит от назначения двигателя, конструкции ло патки и способа ее изготовления. Для литых рабочих лопаток с бан
дажными полками А — 2, для безбандажных лопаток — А |
2,2. |
Предел длительной прочности адлит, т. е. то напряжение, |
при ко |
тором происходит разрушение материала, зависит отмагериала лопат ки, его рабочей температуры и расчетного времени работы (т в ч) [4 J.
Расчетное время работы определяется назначением двигателя (и летательного аппарата), условиями эксплуатации и другими осо
бенностями применения, |
а величины адлит даны на рис. 8.58. |
|
||||
Подчеркнем еще раз, |
что влияние основных |
конструктивных |
||||
и газодинамических параметров турбинной |
ступени на ее проч |
|||||
|
ность оценивалось |
в |
упрощенной |
|||
|
постановке |
с |
учетом |
только |
на |
|
|
пряжений |
растяжения |
у корня |
ра- |
Рис. 8.35. Схемы турбинных лопаток,
имеющих |
равные |
напряжения |
растя |
жения (п |
---- п! — |
idem; F = F ' |
= |
= idem) |
|
|
|
&и/бр
0,6
0,0 |
о |
|
|
0 ,7 |
-----г |
|
! |
1,0 и |
1,0 |
Рис. 8.36. Зависимость отношения на пряжений в и/о р от относительного
максимального расхода воздуха через турбину:
О — рабочие лопатки без бандажа; Д — с бандажом
250