Физка. Задачи и упражнения / Касаткина И.Л. Решебник по физике
.pdfРешебник по физике
понизилась на ∆Т, т.е. стала равной Т – ∆Т. Поэтому теперь запишем уравнение Менделеева — Клапейрона для нового
состояния:
p2V = m−M∆mR(T −∆T).
p1 , надо разделить p2
первое уравнение на второе и выполнить сокращения:
p1V |
= |
|
|
mRTM |
||||
|
|
|
|
|
|
, |
||
p V |
M(m−∆m)R(T −∆T) |
|||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p1 |
= |
mT |
|||||
|
|
|
|
. |
||||
|
p |
(m−∆m)(T −∆T) |
||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
Но нам не даны ни масса газа m, ни ее изменение ∆m, а да ноотношение ∆mm, выраженное в процентах.
Если ∆mm100%= 40%, то ∆mm = 0,4. Чтобы получить от-
ношение ∆mm в последнем уравнении, разделим в его пра-
вой части числитель и знаменатель на m (от этого равенство не нарушится):
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p1 |
|
= |
|
|
|
mT |
, |
|
|
p1 |
|
= |
|
|
|
T |
. |
||||
|
p |
m |
|
|
|
|
|
p |
|
|
|
∆m |
||||||||||
|
|
− |
∆m |
(T −∆T) |
|
|
|
|
1 |
− |
|
|||||||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
(T −∆T) |
|
||||||||||
|
|
|
|
m |
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
||||
Теперь заменим отношение |
∆m |
его числовым значени- |
||||||||||||||||||||
∆m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ем |
= 0,4 : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
p1 |
= |
|
T |
|
|
|
= |
|
|
|
T |
|
|
|||
|
|
|
|
|
p |
(1−0,4)(T −∆T) |
0,6(T −∆T) |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Выразим начальную температуру в единицах СИ: 15 °С = 288 К.
220
2. Молекулярная физика и термодинамика
Произведем вычисления:
p1 |
= |
288 |
=1,7. |
p |
0,6(288−8) |
||
2 |
|
|
|
Ответ: р1/р2 = 1,7.
Задача 23. В цилиндре под двумя одинаковыми тонкими поршнями находится сжатый идеальный газ. Расстояния от дна цилиндра до нижнего поршня и от нижнего поршня до верхнего одинаковы и равны h (рис. 83). Давление воздуха под верхним поршнем вдвое больше атмосферного. Вся система находится в равновесии. На верхний поршень надавливают так, что он опускается на место нижнего, сжимая газ. Каким станет расстояние х от нижнего поршня до дна сосуда? Атмосферное давление постоянно.
Обозначим h расстояние от дна цилиндра до нижнего поршня и от нижнего поршня до верхнего, х — расстояние х от нижнего поршня до дна сосуда после сжатия, ратм — атмосферное давление, р1 — давление газа под верхним поршнем, рп — давление поршня, V1 — объем воздуха под верхним поршнем вначале, S — площадь основания поршней и дна цилиндра, р2 — давление под верхним поршнем после опускания верхнего поршня на место нижнего,
Рис. 83
221
Решебник по физике
рс — давление силы, придавившей поршень, V2 — новый объем воздуха под верхним поршнем, р3 — давление газа под нижним поршнем до опускания верхнего, р4 — давление газа под нижним поршнем после его сжатия, Т3 — объем воздуха под нижнем поршнем после сжатия.
Решение
Поскольку об изменении температуры нам ничего не сказано, мы имеем право считать процесс сжатия газа изотермическим. Значит, здесь можно применить закон Бойля — Мариотта, записав его применительно к газу сначала
под верхним поршнем, потом под нижним.
Закон Бойля — Мариотта применительно к газу под верхним поршнем будет выглядеть так:
p1V1 = p2V2. |
(1) |
Давление газа под верхним поршнем р1 при равновесии равно сумме атмосферного давления ратм и давления порш-
ня рп:
р1 = ратм + рп.
Но по условию задачи р1 = 2ратм, поэтому 2ратм = ратм + рп, откуда
рп = ратм. |
(2) |
Объем воздуха под верхним поршнем вначале был равен:
V1 = hS. |
(3) |
После опускания верхнего поршня на место нижнего газ под ними сжался и давление под верхним поршнем стало р2. Теперь оно равно сумме давлений атмосферы ратм, поршня рп и некоторой силы, придавившей поршень, рс:
р2 = ратм + рп + рс
или с учетом (2)
р2 = 2ратм + рс. |
(4) |
222
2. Молекулярная физика и термодинамика
Новый объем воздуха под верхним поршнем станет равен:
V2 = (h – x)S. |
(5) |
Подставим равенства р1 = 2 ратм, (3), (4) и (5) в формулу (1):
2ратмhS = (2pатм + рс)(h – x)S |
|
или после сокращения S |
|
2pатмh = (2pатм + рс)(h – x). |
(6) |
Теперь перейдем к газу под нижним поршнем. Запишем применительно к нему закон Бойля — Мариотта:
р3V1 = p4V3. |
(7) |
Давление газа под нижним поршнем р3 до опускания верхнего было равно сумме давления газа под верхним поршнем р1 и давления самого нижнего поршня рп:
р3 = р1 + рп = 2ратм + ратм, |
|
согласно условию задачи и равенству (2). |
|
Поэтому |
|
р3 = 3ратм. |
(8) |
Давление газа р4 под нижним поршнем после его сжатия стало равно сумме давления газа под верхним поршнем р2
и давления самого нижнего поршня рп: |
|
р4 = р2 + рп = 2ратм + рс + ратм = 3ратм + рс, |
(9) |
согласно (2) и (4).
Новый объем воздуха под нижним поршнем станет равен:
V3 = xS. |
(10) |
Подставим правые части равенств (8), (3), (9) и (10) |
|
в формулу (7): |
|
3ратмhS = (3ратм + рс)хS, |
|
3ратмh = (3pатм + рс)х. |
(11) |
Теперь нам предстоит решить систему уравнений (6) и (11) относительно искомого расстояния х, исключив из них неизвестные давления. Давайте в этих уравнениях
223
Решебник по физике
сначала раскроем скобки и сделаем приведение подобных членов — может, мы их при этом немного упростим. Начнем с уравнения (6)
2ратмh = 2pатмh + pch – 2pатмх – рсх,
2ратмх = рс(h – x). |
(12) |
Теперь проделаем то же самое с уравнением (11): |
|
3ратмh = 3pатмх + рсх, |
|
3ратм(h – x) = рсх. |
(13) |
Если теперь разделить левые и правые части уравнений (12) и (13) друг на друга, то все неизвестные давления сократятся и мы сумеем найти расстояние х:
|
|
|
2paтмB<x |
|
= |
pc (h−x) |
, |
|||||
|
|
|
3p |
|
|
(h−x) |
p x |
|
||||
|
|
|
aB<тм |
|
|
|
|
c |
|
|
||
|
|
2x |
= h−x, |
2x2 = 3(h−x)2, |
||||||||
|
|
3(h−x) |
||||||||||
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
||
откуда |
x 2 = (h−x) 3, x 2 = h 3 −x 3. |
|||||||||||
|
||||||||||||
Отсюда |
|
|
|
|
|
h |
3 |
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
x |
= 2 + |
3 ≈ 0,55h |
|
|||||||
|
|
|
|
|
Задача решена.
Ответ: х = 0,55h.
Задача 24. Чему равна плотность пара в пузырьках, поднимающихся к поверхности воды, кипящей при атмо сферном давлении?
Указание: температура кипения воды при нормальном атмосферном давлении равна 100 °С.
Обозначим t температуру пара по шкале Цельсия, T — эту же температуру по шкале Кельвина (абсолютную температуру), p — давление пара в пузырьках, m — массу пара в некотором объеме V, R — молярную газовую постоянную, ρ — плотность пара, M — его молярную массу.
224
2. Молекулярная физика и термодинамика