458_METMAT

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Лазер с пассивной модуляцией добротности.

ности после полного открытия модулятора добротности. Большая величина времени линейного развития генерации характерна как для одноимпульсного (моноимпульсного), так и многоимпульсного режимов работы лазера с пассивным затвором.

Форма импульса накачки. Как и в лазере с активной модуляцией добротности в режиме генерации “пачки” импульсов, в лазере с пассивным затвором форма импульса накачки играет не последнюю роль в получаемых результатах. Однако по сравнению со случаем лазера с активной модуляцией добротности, здесь имеется принципиальное отличие. Сравним особенности формируемой последовательности импульсов при накачке импульсом колоколообразной формы в обоих типах лазеров.

Так как лазер с пассивным затвором является самоорганизующим генерацию лазером, то формируемая последовательность импульсов будет нерегулярной по периоду повторения, но с равными энергиями импульсов (рис.7.5). В режиме генерации “пачки” импульсов в лазере с активной модуляцией добротности момент включения модулятора задавался принудительно схемой управления и мы получали регулярную последовательность во времени, но нерегулярную по энергии излучения (рис.6.1). В лазере с активной модуляцией добротности мы добивались регулярности по энергии импульсов использованием импульса накачки прямоугольной формы (рис.6.3.а). Аналогичный результат, но обеспечивающий регулярную по времени последовательность импульсов, можно получить и в лазере с пассивным затвором. Этот результат представлен на рис.7.8. Здесь от импульса к импульсу излучения вкладываются равные энергии накачки за равные промежутки времени. Очевидно, что задержка до первого импульса излучения будет больше, чем период следования. Это является следствием того, что процесс накачки перед генерацией первого импульса начинается с нулевого значения коэффициента усиления среды, а для каждого последующего им-

пульса излучения с величины kêîí , полученной после генерации предыдущего импульса.

Начальное пропускание затвора. В отличие от генератора с активной модуляцией добротности, в лазере с пассивным затвором начальное пропускание затвора выбирается таким, чтобы хотя бы один раз коэффициент усиления среды достигал уровня суммарных

(рис.5.22). Рассмотрим изменение процесса генерации в лазере с пассивным затвором при изменении начального пропускания.

Метод рассмотрения влияния начального пропускания затвора на протекающие процессы во многом аналогичен рассмотренному выше подходу при изменении энергии накачки. Но в

рассматриваемом случае, когда энергия накачки задана, зависимость k (t ) во всех случаях остается неизменной, а при увеличении Tíïç опускается график суммарных потерь с закрытым затвором.

При достаточно малом начальном пропускании коэффициент усиления k ( t) не достигает уровня суммарных потерь с закрытым затвором βΣí и генерация отсутствует. При увеличении начального пропускания суммарные потери уменьшаются и при достижении порогового усло-

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Лазер с пассивной модуляцией добротности.

вия начинается генерация импульса. Отметим, что суммарные потери с открытым затвором при этом не меняются. При дальнейшем увеличении начального пропускания затвора пороговые условия генерации выполняются в более ранний момент времени накачки. Момент генерации импульса лазерного излучения в масштабе накачки смещается к началу накачки. Так как уменьшилось значение начального коэффициента усиления, следовательно уменьшается энергия и мощность излучения, увеличивается длительность импульса. При дальнейшем увеличении начального пропускания затвора появляется возможность для генерации второго и других импульсов излучения. Качественно изменение процесса генерации аналогично результатам, представленным на рис.7.5 при изменении энергии накачки.

На рис.7.9 приведены зависимости энергии, мощности и длительности импульса излучения от начального пропускания затвора. Каждый “скачок” зависимости энергии излучения соответствует изменению числа генерируемых импульсов. Число генерируемых импульсов излучения показано в верхней части рисунка. Зависимости для мощности и длительности импульсов излучения изменяются монотонно.

Важным результатом, который следует из рис.7.9, является то, что суммарная энергия излучения лазера возрастает при увеличении числа генерируемых импульсов. Этот результат имеет тоже объяснение, что и для лазера с активной модуляцией добротности в режиме генерации “пачки” импульсов. При увеличении начального пропускания пассивного затвора уменьшаются суммарные потери резонатора с закрытым затвором. Следовательно уменьшается величина начального коэффициента среды. В этом случае уменьшаются абсолютные потери запасаемой на верхнем лазерном уровне энергии в виде усиленной люминесценции. Энергия накачки используется более рацио-

нально. Это увеличение начального пропускания затвора сопровождается увеличением числа генерируемых импульсов. Эту же закономерность можно видеть на рис.7.6, где с увеличением числа генерируемых импульсов КПД возрастает. При использовании для накачки импульсов различной формы общий характер зависимостей рис.7.9 не меняется.

На рис.7.10 приведены аналогичные рис.7.6 зависимости энергии выходного излучения лазера от энергии накачки при различном начальном пропускании пассивного затвора. При уменьшении начального пропускания пассивного затвора увеличивается порог генерации и энергия излучения. Изменение начального пропускания пассивного затвора с одновременным изменением энергии накачки является одним из основных методов изменения энергии выходного излучения лазера.

Еще раз подчеркнем, что область возможных значений начального пропускания пассивного затвора определяется тем условием, что суммарные потери с закрытым затвором должны быть меньше или равны максимальному значению коэффициента усиления среды. В лазере с активной модуляцией добротности это условие было обрат-

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Лазер с пассивной модуляцией добротности.

ным - максимальное значение коэффициента усиления среды должно быть меньше или равно суммарным потерям с закрытым затвором.

Коэффициент отражения выходного зеркала. Выше, при рассмотрении влияния энергии накачки и коэффициента начального пропускания затвора мы установили, что при изменении этих параметров изменяется число генерируемых импульсов. При изменении начального пропускания изменяется и их энергия. Нетрудно видеть, что и при изменении коэффициента отражения выходного зеркала число импульсов также будет меняться. Рассмотрение начнем с очень малой величины коэффициента отражения зеркала (см. рис.7.11). В этом случае величина суммарных потерь с закрытым затвором будет большой и генерации не будет. При увеличении коэффициента отражения оба графика суммарных потерь (с открытым и закрытым затвором) опускаются. С некоторого значения коэффициента отражения R2 график суммарных потерь с закрытым затвором начинает касаться графика коэффициента усиления . Начинается генерация импульса излучения. При дальнейшем увеличении коэффициента отражения зеркала, как и в ранее рассмотренном случае от начального пропускания затвора, момент генерации импульса смещается к началу накачки, энергия излучения его уменьшается. Далее начинает выполняться пороговое условие для генерации второго импульса, и так далее. В отличие от предыдущего случая, потери на вывод излучения входят в суммарные потери с открытым и закрытым затвором, определяя коэффициент вывода излучения. При стремлении коэффициента отражения к 1,0 увеличивается число генерируемых импульсов и уменьшается суммарная энергия излучения.

Каждый скачок графика рис.7.11 соответствует изменению числа генерируемых импульсов.

Необходимо отметить одну особенность оптимальной работы лазера в режиме генерации нескольких импульсов излучения. В лазере с активной модуляцией добротности в режиме генерации “пачки” импульсов к началу генерации каждого из импульсов излучения были свои, в общем случае неравные, значения коэффициента усиления среды

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Лазер с пассивной модуляцией добротности.

стояний можно провести огибающую, форма которой похожа на аналогичную зависимость для лазера с активной модуляцией добротности (рис.5.10 и рис.6.2). При изменении Tïçí график зависимости для выходной энергии перемещается под этой огибающей. При заданной энергии накачки оптимизация лазера, генерирующего заданное число импульсов, заключается в определении таких значений Tïçí è R, при которых соответствующий этому числу импульсов скачок находится на максимуме огибающей. Пусть, например, требуется получить режим генерации трех импульсов излучения с максимальным КПД. В частном случае результатов рис.7.12 трехимпульсный режим генерации можно получить при всех значениях начального пропускания: Tïçí =10% è R=85% (точка А), Tïçí =20% è R=57% (точка Б) и Tïçí =30% è R=36% (точка В). Из всех этих режимов только в точке В лазер имеет наибольшую энергию выходного излучения, то есть максимально возможный КПД.

Из приведенных на рис.7.12 результатов следует, что при создании лазера с пассивным затвором, генерирующего заданное число импульсов излучения и имеющего максимальный КПД, необходимо согласованно выбирать начальное пропускание затвора и коэффициент отражения выходного зеркала. Существует единственное соотношение между Tïçí è R, при которых КПД максимален.

Выраженные огибающей (рис.7.12) предельные характеристики излучения показывают, что для лазера с пассивной модуляцией добротности проявляются те же самые общие закономерности для оптимальных значений коэффициента отражения зеркала по энергии, мощности и длительности импульса, что и для моноимпульсного лазера (раздел 5). В общем случае требуется решать задачу оптимизации параметров лазера на максимум выходной энергии, или мощности, или минимум длительности импульса излучения.

Вредные потери в генераторе. В лазере с активной модуляцией добротности изменение вредных потерь резонатора (потери в активном элементе, модуляторе добротности в открытом состоянии, дифракционные потери и потери из-за разъюстировки зеркал) приводило к пропорциональному изменению энергии выходного излучения и не изменяло число генерируемых импульсов излучения (если для всех них выполнялось пороговое условие генерации). В лазере с пассивным затвором изменение вредных потерь оказывает значительно большее влияние. Например, пусть лазер излучал последовательность нескольких импульсов излучения. При увеличении величины вредных потерь увеличиваются суммарные потери с закрытым и открытым затвором. Генерация начинается с большего значения коэффициента усиления среды. Но отношение коэффициента усиления к суммарным потерям с открытым затвором стало меньше, поэтому энергия излучения уменьшается. Уменьшается энергосъем в активном элементе. Генерация заканчивается с большим значением конечного коэффициента усиления kàýêîí . Поэтому потребуется меньшее время накачки для повторного достижения порога генерации последующего импульса излучения. Уменьшается задержка между импульсами излучения. Это уменьшение может быть таким, что увеличится число генерируемых импульсов излучения. Но суммарная энергия всех импульсов будет меньше, чем в первоначальном случае (с исходным значением вредных потерь).

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Лазер с пассивной модуляцией добротности.

Сравнение с лазером с активной модуляцией добротности. Лазер с активной и пассивной модуляцией имеют общие принципы формирования моноимпульса излучения и отличаются только методами включения модулятора. Поэтому неслучайно, что они должны иметь некоторые общие точки на графиках зависимостей. Рассмотрим зависимости для энергии выходного излучения от энергии накачки для обоих типов лазера. Графики этих зависимостей приведены на рис.7.13. Оба лазера отличаются только типом модулятора добротности. Конечные пропускания модулятора в обоих случаях равны.. Для лазера с пассивным модулятором добротности результаты представлены при начальном пропускании затвора 10% и 20%. Порогу генерации лазера с пассивным затвором соответствует случай, когда график суммарных потерь является касательной к графику коэффициента усиления. Это будет иметь место на

вершине зависимости k (t ) ïðè dk (t) / dt = 0 . Но именно в этот момент времени мы выбирали включение модулятора добротности в лазере с активной модуляцией добротности, так как он соответствует максимальному значению коэффициента усиления среды. Так как для обоих лазеров начальные значения коэффициентов усиления равны, равны

суммарные потери с открытым затвором и модулятор добротности открывается до начала высвечивания моноимпульса, то энергии излучения обоих типов лазера будут равны. Это свойство не зависит от коэффициента начального пропускания затвора. Величина начального пропускания затвора определяет пороговую энергию накачки и величину энергии излучения. Но при любом значении начального пропускания генерация всегда будет начинаться на максиму-

ме зависимости k (t ) . То есть энергии излучения для обоих типов лазеров всегда будут равны. Другой общей закономерностью, как это отмечалось выше, является то, что энергии излучения для обоих типов лазера будут равны только на пороге генерации лазера с пассивным модулятором добротности в режиме генерации одного импульса. В режиме генерации “пачки” импульсов излучения лазер с пассивным затвором имеет суммарную энергию больше, чем в случае моноимпульсного лазера с активной модуляцией добротности. Это является следствием того, что уменьшаются потери запасаемой в активном элементе энергии из-за спонтанного

излучения.

Учет подкачки активного элемента. Приведенные выше результаты базировались на рассмотрении процесса генерации в пренебрежении подкачкой активного элемента в момент развития генерации. Более точный анализ, выполненный при решении системы уравнений (7.5)-(7.7) на всех этапах генерации, показывает, что отличие энергии излучения в последовательности импульсов может достигать 50%. и более при использовании непрямоугольной формы импульса накачки. На рис.7.14 приведены соответствующие этому случаю временные зависимости процесса генерации в масштабе накачки. Высота графика для каждого импульса генерации на рис.7.14 пропорциональна его энергии. Связано это с тем, что за время линейного развития генерации происходит подкачка активного элемента. Для всех импульсов излучения процесс генерации начинается с одним и тем же соотношением коэффициента усиления и суммарных потерь с закрытым затвором. Так как этап линейного развития генерации достигает единиц микросекунд, то за это время накачка активного элемента дает дополни-

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Лазер с пассивной модуляцией добротности.

тельное увеличение коэффициента усиления. Вклад дополнительной энергии на верхний лазерный уровень будет пропорционален мощности накачки. Поэтому огибающая последовательности генерируемых импульсов будет коррелировать с зависимостью мощности накачки. Наиболее сильно это проявляется при генерации большого числа импульсов излучения.

Выше было показано, что применение импульса накачки прямоугольной формы позволяет регуляризировать последовательность импульсов по периоду следования (см. рис.7.8). Постоянство мощности накачки приводит к тому, что на этапе линейного развития для каждого импульса излучения происходит равная подкачка. Происходит регуляризация импульсов не только по периоду, но и по величине энергии излучения. На рис.7.15 представлены зависимости процесса генерации при накачке импульсом прямоугольной формы. В отличие от лазера с активной модуляцией добротности, в лазере с ПЗ регулярность импульсов по периоду повторения и энергии излучения сохраняется в широком диапазоне изменения энергии и длительности импульса накачки. Также регулярность сохраняется при изменении начального пропускания затвора и коэффициента отражения выходного зеркала.

Выводы. Лазер с пассивным затвором, в котором используется нелинейный элемент для управления добротностью, является самоорганизующим процесс генерации лазером. В от-

личие от лазера с активной модуляцией добротности, условием генерации в лазере с ПЗ является равенство коэффициента усиления среды суммарным потерям с закрытым затвором. При достаточно большой энергии накачки условие генерации может выполняться несколько раз за один импульс накачки и лазер будет генерировать последовательность (“пачку”) импульсов. Это определяет характер зависимости для энергии выходного излучения от энергии накачки - вид ступенчатой зависимости. Мощность и длительность импульсов излучения не меняются при изменении энергии накачки, так как генерация начинается всегда с одного и того же значения коэффициента усиления среды. Выбором начального пропускания пассивного затвора можно обеспечить получение требуемой энергии выходного излучения.

Как и в лазере с активной модуляцией добротности, в лазере с ПЗ существует оптимальное значение коэффициента отражения выходного зеркала, при котором реализуется максимум выходной энергии, или мощности, или минимум длительности импульсов излучения. Число генерируемых импульсов зависит от энергии накачки, коэффициента начального пропускания ПЗ и коэффициента отражения выходного зеркала. При заданной энергии накачки существует единственное соотношение между начальным пропусканием ПЗ и коэффициентом отражения, при котором лазер будет генерировать заданное число импульсов с максимальным КПД.

Процесс генерации в лазере с ПЗ характеризуется большим этапом линейного развития генерации, составляющим сотни наносекунд - единицы микросекунд.

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Лазер с пассивной модуляцией добротности.

Что дальше. Для лазера с пассивным затвором, как и для ранее рассмотренных лазеров, далее необходимо рассмотреть вопросы формирования всех остальных параметров излучения: пространственных, частотных, поляризационных. Отличительной особенностью лазера с ПЗ является генерация узкого спектра излучения. Это является следствие большого времени линейного развития генерации. Для более полного понимания возможностей лазеров с ПЗ необходимо рассмотреть различные оптические схемы лазеров на различных типах активных элементов и изменение требований к параметрам пассивного затвора.

В этом разделе использован упрощенный подход для описания процессов в пассивном затворе - двухуровневая модель. В реально используемых ПЗ кинетика процессов значительно более сложная. Существуют среды, в которых процессы разыгрываются между большим числом энергетически устойчивых состояний (4-х, 5-ти уровневые схемы) и характеризуются большим числом параметров, характеризующими переход в насыщенное состояние. Просветление затвора может быть многоступенчатым.

Большие возможности для создания микролазеров открывают активные элементы с соактиваторами, на переходах которых организуется пассивная модуляция добротности.

Важным вопросом является работа лазера в составе лазерных излучателей, построенных по схеме: генератор - усилитель. Здесь имеется своя специфика, отличная от случая лазера с активной модуляцией добротности. Процесс просветления затвора определяется не только режимом работы активного элемента генератора, но и уровнем накачки усилителя.

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Список литературы.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ.

Физика лазеров.

1.Микаэлян А.Л., Тер-Микаэлян М.Л., Турков Ю.Г. Оптические генераторы на твердом теле. М.: Советское радио, 1967 - 384с.

2.Ищенко Е.Ф., Климков Ю.М. Оптические квантовые генераторы. М.: Советское радио, 1968 - 470с.

3.Бирнбаум Дж. Оптические квантовые генераторы. М.: Советское радио, 1967 - 359с.

4.Звелто О. Физика лазеров. Ì.: Ìèð, 1979 - 373ñ.

5.Звелто О. Принципы лазеров. Ì.: Ìèð, 1984 - 395ñ.

6.Пестов Э.Г., Лапшин Г.М. Квантовая электроника. М.: ВоенИздат МО СССР, 1972 - 335с.

7.Бертен Ф. Основы квантовой электроники. Ì.: Ìèð, 1971 - 629ñ.

8.Пантел Р., Путхоф Г. Основы квантовой электроники. Ì.: Ìèð, 1972 - 384ñ.

9.Кугушев А.М., Голубева Н.С. Основы радио-электроники. М.: Энергия, 1977 - 399с.

10.Пахомов И.И., Рожков О.В., Рождествин В.Н. Оптико-электронные квантовые приборы. М.: Радио и связь, 1982 - 456с.

11.Тарасов Л.В. Физические основы квантовой электроники. М.: Советское радио, 1976 - 367с.

12.Тарасов Л.В. Физика процессов в генераторах когерентного оптического излучения. М.: Радио и связь, 1981 - 439с.

13.Карлов Н.В. Лекции по квантовой электронике. М.: Наука, 1983 - 319с. 14.Клышко Д.Н. Физические основы квантовой электроники. М.: Наука, 1986 - 293с. 15.Мэйтленд А., Данн М. Введение в физику лазеров. М.: Наука, 1978 - 407с. 16.ßðèâ À. Квантовая электроника. М.: Советское радио, 1980 - 488с.

17.ßðèâ À. Квантовая электроника и нелинейная оптика. М.: Советское радио, 1973 - 455с. 18.Квантовая радиофизика. Òîì 1. Ôàéí Â.Ì. Фотоны и нелинейные среды. М.: Советское

радио, 1972 - 472с.

19.Квантовая радиофизика. Том 2. Ханин Я.И. Динамика квантовых генераторов. М.: Советское радио, 1975 - 496с.

20.Страховский Г.М., Успенский А.В. Основы квантовой электроники. Изд.2. М.: Высшая школа, 1979 - 303с.

21.Успенский А.В. Сборник задач по квантовой электронике. М.: Высшая школа, 1976 - 176с. 22.Вейлстеке А. Основы теории квантовых усилителей и генераторов. М.: Изд. Иностр. Ли-

òåð., 1963 - 410ñ.

Лазерная техника, приборы.

23.Байбородин Ю.В. Основы лазерной техники. Киев: Вища школа, 1981 - 407с.

24.Справочник по лазерной технике. Под ред.Байсбородина Ю.В., Криксунова Л.З., Литвиненко О.Н. Киев: Техника, 1978 - 288с.

25.Справочник по лазерной технике. Пер. с нем. Ред.перев.Напартович А.П. М.: Энергоатомиздат, 1991 - 544с.

26.Крылов К.И., Прокопенко В.Т., Тарлыков В.А. Основы лазерной техники. Л.: Маширостроение, 1990 - 316с.

27.Методы расчета оптических квантовых генераторов. Т.2. Под ред. Степанова Б.И.

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Список литературы.

Минск: Наука и Техника, 1968 - 656с.

28.Балошин Ю.А., Крылов К.И., Шарлай С.Ф. Применение ЭВМ при разработке лазеров. Л.: Машиностроение, 1989 - 236с.

29.ßðèâ À. Введение в оптическую электронику. М.: Высшая школа, 1983 - 398с.

30.Рябцев Н.Г. Материалы квантовой электроники. М.: Советское радио, 1972 - 382с.

31.Рябов С.Г., Торопкин Г.Н., Усольцев И.Ф. Приборы квантовой электроники. Изд.2. М.: Радио и связь, 1985 - 280с.

32.Торопкин Г.Н. Основы надежности изделий квантовой электроники. М.: Радио и связь, 1983 - 240с.

33.Богданкевич О.В., Дарзнек С.А., Елисеев П.Г. Полупроводниковые лазеры. М.: Наука, 1976 - 415с.

34.Полупроводниковые инжекционные лазеры. Динамика, модуляция, спектры. Под ред.Тсанга У. М.: Радио и связь, 1990 - 320с.

35.Сверхкороткие световые импульсы. Под ред.С.Шапиро. М.: Мир, 1981 - 479с.

36.Фолин К.Г., Гайнер А.В. Динамика свободной генерации твердотельных лазеров. Новосибирск: Наука, 1979 - 264с.

37.Мезенов А.В., Сомс Л.Н., Степанов А.И. Термооптика твердотельных лазеров. Л.: Машиностроение, 1985 - 199с.

38.Белостоцкий Б.Р., Рубанов А.С. Тепловой режим твердотельных оптических квантовых генераторов. М.: Энергия, 1973 - 168с.

39.Лазерные фосфатные стекла. Под ред.М.Е.Жаботинского. М.: Наука, 1980 - 352с.

40.Мак А.А., Сомс Л.Н., Фромзель В.А., Яшин В.Е. Лазеры на неодимовом стекле. М.: Наука, 1990 - 288с.

41.Зверев Г.М., Голяев Ю.Д., Шалаев Е.А., Шокин А.А. Лазеры на алюмоиттриевом гранате

ñнеодимом. М.: Радио и связь, 1985 - 145с.

42.Зверев Г.М., Голяев Ю.Д. Лазеры на кристаллах и их применение. М.: Радио и связь, 1994 - 311с.

43.Елецкий А.В., Смирнов Б.М. Газовые лазеры. М.: Атомиздат, 1971 - 151с.

44.Андерсон Дж. Газодинамические лазеры: введение. Ì.: Ìèð, 1979 - 202ñ.

45.Басов Ю.Г. Источники накачки микросекундных лазеров. М.: Энергоатомиздат, 1990 - 239с.

46.Боровский А.В., Галкин А.Л. Лазерная физика. М.: Издат, 1996 - 496с.

47.Хакен Г. Лазерная светодинамика. Ì.: Ìèð, 1988 - 350ñ.

48.Волновые и флуктуационные процессы в лазерах. М.: Наука, 1974 - 415с.

49.Импульсные источники света. Под ред.Маршака И.С. М.: Энергия, 1978 - 472с.

50.Вакуленко В.М., Иванов Л.П. Источники питания лазеров. М.: Советское радио, 1980 - 102с.

51.Легкий В.Н., Миценко И.Д., Галун Б.В. Малогабаритные генераторы накачки полупроводниковых лазеров. Томск: Радио и связь, 1990 - 215с.

52.Троуп Г. Квантовые усилители и генераторы. М.: Изд.Иностр.Литер., 1961 - 170с.

53.Оптические квантовые генераторы. Новейшие исследования и применения оптической квантовой электроники. Сборник статей под ред. Бункина Ф.В. М.: Мир, 1966 - 375с.

54.Копылов С.М., Лысой Б.Г., Серегин С.Л., Чередниченко О.Б. Перестраиваемые лазеры на красителях и их применение. М.: Радио и связь, 1991 - 236с.

55.Лазеры на красителях. Под ред.Шефера Ф.П. М.: Мир, 1976 - 329с.

Усиление и генерация импульсного излучения в твердотельных лазерах.

Список литературы.

Лазерные пучки, резонаторы, оптические системы.

56.Ананьев Ю.А. Оптические резонаторы и проблема расходимости лазерного излучения. М.: Наука, 1979 - 328с.

57.Ананьев Ю.А. Оптические резонаторы и лазерные пучки. М.: Наука, 1990 - 263с.

58.Ищенко Е.Ф. Открытые оптические резонаторы. М.: Советское радио, 1980 - 207с.

59.Дьяков В.А. Дифракция электромагнитных волн передачи и резонаторы открытого типа. Ì.: ÌÈÝÌ, 1979 - 91ñ.

60.Бетман Г. Математическая теория распространения электромагнитных волн. М.: Наука, 1958 - 180с.

61.Виноградова М.Б., Руденко О.В., Сухоруков А.П. Теория волн. М.: Наука, 1979 - 383с.

62.Гудмен Дж. Введение в Фурье-оптику. Ì. Ìèð, 1970 - 364ñ.

63.Кравцов Ю.А., Орлов Ю.И. Геометрическая оптика неоднородных сред. М.: Наука, 1980 - 304с.

64.Ахманов С.А., Никитин С.Ю. Физическая оптика. М.: Изд.Моск.Университета, 1998 - 655с.

65.Ахманов С.А., Дьяков Ю.Е., Чиркин А.С. Введение в статистическую радиофизику и оптику. М.: Наука, 1981 - 640с.

66.Борн М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука, 1973 - 719с.

67.ßðèâ À., Þõ Ï. Оптические волны в кристаллах. Ì.: Ìèð, 1987 - 616ñ.

68.Пахомов И.И., Цибуля А.Б. Расчет оптических систем лазерных приборов. М.: Радио и связь, 1986 - 152с.

Измерение параметров лазерного излучения.

69.ÃÎÑÒ 24453-80 Измерение параметров и характеристик лазерного излучения. Термины, определения и буквенные обозначения величин.

70.Õèðä Ã. Измерение лазерных параметров. Ì.: Ìèð, 1970 - 539ñ.

71.Измерение энергетических параметров и характеристик лазерного излучения. Под ред.Котюка А.Ф. М.: Радио и связь, 1981 - 286с.

72.Измерение спектрально-частотных и корреляционных параметров и характеристик лазерного излучения. Под ред.Котюка А.Ф. и Степанова Б.М. М.: Радио и связь, 1982 - 271с.

Применение лазеров.

73.Квантовая электроника. Маленькая энциклопедия. Под ред.Жаботинского М.Е. М.: Советская энциклопедия, 1969 - 448с.

74.Ðåäè Äæ. Действие мощного лазерного излучения. Ì.: Ìèð, 1974 - 468ñ.

75.Ðåäè Äæ. Промышленное применение лазеров. Ì.: Ìèð, 1981 - 638ñ.

76.Промышленное применение лазеров. Под ред.Кебнера Г. М.: Машиностроение, 1988 - 278с.

77.Технологические лазеры. Справочник в 2-х томах. Под ред.Абильсиитова Г.А. М.: Машиностроение, 1991.

78.Лазерные передающие устройства в системах связи и локации. Учебное пособие под ред.Рождествина В.Н. М.: МВТУ, 1983 - 29с.

79.Карлов Н.В., Кириченко Н.А., Лукьянчук Б.С. Лазерная термохимия. Основы и применения. М.: Центрком, 1995 - 365с.

80. Тучин В.В. Лазеры и волоконная оптика в биомедицинских исследованиях.