- •Электроразведка при поисках месторождений нефти и газа (5 курс, структурщики, 28 ч – лекции, 14 ч – лаб.) Введение
- •Методы электрических зондирований
- •Интерпретация результатов электрических зондирований
- •Качественная интерпретация
- •Теоретические кривые электрических зондирований
- •Асимптоты теоретических кривых
- •Способы решения обратной задачи электрических зондирований
- •Определение суммарной продольной проводимости разреза s по асимптотике кривых ρк
- •Палеточный способ интерпретации
- •Решение обратной задачи методом подбора на эвм
- •Основные типы геомагнитных вариаций
- •Модель Тихонова - Каньяра
- •Плоские электромагнитные волны в горизонтально-слоистой среде
- •Низкочастотная асимптотика импеданса для разрезов с плохо проводящим основанием
- •Низкочастотная асимптотика импеданса для разрезов с хорошо проводящим основанием
- •Классификация частотных интервалов
- •Идея магнитотеллурического зондирования
- •Линейные соотношения между компонентами магнитотеллурического поля
- •Индукционные векторы
- •Электромагнитное поле в горизонтально-слоистой среде
- •Спектральные представления электромагнитного поля в горизонтально-слоистой среде
- •Горизонтальная поляризация электрического поля в горизонтально-однородной земле. Приведенный спектральный импеданс
- •Спектральные импедансы
- •Поле в двумерно-неоднородных средах; понятие е- и н-поляризации поля
- •Методика магнитотеллурических и магнитовариационных наблюдений
- •Магнитотеллурические методы
- •Магнитовариационные методы
- •Глубинное электромагнитное зондирование
- •Обработка результатов наблюдений
- •Определение эффективных параметров теллурических и магнитных матриц методом эллипсов
- •Корреляционный метод определения магнитотеллурических и индукционных матриц
- •Обработка по методу цифровой узкополосной фильтрации
- •Интерпретация данных мтз
- •Анализ искажений кривых мтз
- •Тема. Основы теории и практики метода зондирования становлением поля (зс)
- •1. Спектральный метод решения прямой задачи зс
- •2. Поле вертикального гармонического магнитного диполя над однородным полупространством.
- •3. Решение прямой задачи зс для однородного полупространства
- •4. Становление поля над однородным полупространством.
- •5. Основные способы вычисления кривых кажущегося сопротивления в зст.
- •6. Обработка и интерпретация кривых зондирования становлением поля в дальней зоне.
- •7. Принципы обработки и интерпретация кривых зондирования становлением поля в ближней зоне.
Обработка результатов наблюдений
Обработка результатов наблюдений при магнитотеллурических и магнитовариационных исследованиях сводится к определению матриц магнитотеллурических операторов , , , или компонент индукционных векторов . Наряду с элементами матриц определяются также эффективные параметры: эффективные импеданс Zэф = и адмитанс Yэф= , теллуропараметр K = , магнитный параметр L = .
При этом считают, что линейные соотношения между компонентами электромагнитного поля земли имеют скорее функциональную, чем стохастическую природу, т. е. что моделью магнитотеллурического процесса является детерминистская модель. В такой модели, переходные функции определяются по одной, двум или трем вариациям поля в зависимости от порядка магнитотеллурических матриц. Основная практическая проблема здесь заключается в выборе необходимой длительности наблюдений.
Используя детерминистскую модель, полагают, что магнитотеллурический процесс состоит из трех частей:
главной части, соответствующей модельному полю и представляющей собой идеальную линейную систему с постоянными параметрами;
слабого случайного шума, возникающего из-за несоответствия между реальным полем и моделью; этот шум носит название модельного шума;
измерительных помех аппаратурного, индустриального, электрохимического, механического происхождения; эти помехи могут быть случайными и систематическими.
В таком подходе задача обработки заключается в выделении линейной части поля на фоне случайных помех.
Определение эффективных параметров теллурических и магнитных матриц методом эллипсов
Метод эллипсов для определения элементов теллурической матрицы.
Для этого запишем соотношение:
= .
во временной области применительно к синхронным приращениям электрического поля.
Это дает
∆Ex = txx∆Ex0 + txy∆Ey0,
∆Ey = tyx∆Ex0 + tyy∆Ey0, (6.1)
где ∆ = ∆ ( ) = ( ) - ( )
∆ 0 = ∆ ( ) = ( ) - ( )
приращения векторов электрического поля, вычисленные для различных приращений времени ∆t = t// - t/, а элементы матрицы есть вещественные числа. Соотношение (6.1) справедливо для индивидуальных квазисинусоидальных вариаций теллурического поля, так как в этом случае выполняются положения общей теории линейных связей, развитой для временных спектров МТ-поля. Рассмотрим совокупность приращений ∆ ,∆ , ..., ∆ определенных по различным индивидуальным вариациям для различных приращений времени ∆t1, ∆t2, ..., ∆tm. При изображении вектора ∆ ( ) на плоскости конец этого вектора описывает некоторую кривую, которая называется годографом этого вектора.
Предположим, что годографом для вектора ∆ является окружность
[∆ ]2 + [∆ ]2 = 1. (6.2)
Выражая приращения в базисной точке ∆ и ∆ с помощью (6.1) через приращения в полевой точке ∆Еx и ∆Еy, и подставляя эти выражения в (6.2), находим
( + ) [∆ ]2 – 2( + )∆ + ( + )[∆ ]2 = . (6.3)
где St = Det[ ] = txxtyy - txy tyx - определитель матрицы теллурического оператора.
Концы векторов , скалярные компоненты которых удовлетворяют уравнению (6.3), очевидно, описывают на плоскости эллипс. Площадь этого эллипса равна πSt. Таким образом, для построения указанного эллипса необходимо, прежде всего, привести годограф ∆ вектора приращений теллурического поля в базисной точке к единичной окружности. Этого можно достичь, умножив каждый вектор ∆ на величину, обратную его длине: . В силу линейных связей (6.1) такое преобразование необходимо выполнить и над векторами приращений теллурического поля в полевой точке. При этом концы векторов должны описывать эллиптический годограф (6.3), площадь которого и позволяет определить эффективный теллуропараметр. К, равный квадратному корню из детерминанта теллурической матрицы:
K = = ,
где Фt - площадь теллурического эллипса.
Отметим, что параметр К имеет простой физический смысл - это отношение средней величины теллурического поля в полевой точке к ее величине в базисной точке (относительная средняя величина теллурического поля). Пример теллурического эллипса приведен на рис. 12.
Рис. 12. Теллурический эллипс
А налогичный метод используется для определения эффективного магнитного параметра L, равного корню из детерминанта магнитной матрицы в методе МВП:
L = = = ,
где Фm - площадь магнитного эллипса.
Пример магнитного эллипса представлен на рис. 13.
Рис. 13. Магнитный эллипс
Разброс точек на электрическом и магнитном эллипсах не превышает 5 - 15 %.