- •1.Потенциал парного взаимодействия (Потенциал Леннарда - Джонса).
- •2. Агрегатное состояние вещества.
- •3. Жидкости и особенности их структуры.
- •4. Основные свойства жидкостей
- •5. Кристаллические и аморфные тела
- •6. Кристаллические тела и их структуры.
- •7. Дефекты кристаллического строения металлов
- •8. Точечные дефекты.
- •9. Межузельные пустоты в гцк решетке.
- •10. Межузельные пустоты в оцк и гп решетках.
- •12. Искажение решетки вокруг точечных дефектов.
- •13. Термодинамика точечных дефектов
- •14. Миграция точечных дефектов.
- •1Вакансии
- •2)Межузельные атомы.
- •15. Вакансионные комплексы.
- •16. Комплексы из межузельных атомов
- •17. Поведение вакансий при закалке
- •18. Методы определения концентрации вакансий, энергии образования и миграции.
- •2 Метод.
- •3 Метод.
- •19. Измерение энергии активации миграции вакансий.
- •20. Дислокации.
- •21. Краевые дислокации. Экстраплоскость. Ядро дислокации. Положительная и отрицательная дислокации, их обозначение.
- •22. Объяснение механизма скольжения краевой дислокации. Скорость скольжения краевой дислокации.
- •23. Переползание краевой дислокации. Пороги на краевой дислокации.
- •24.Винтовая дислокация. Отличие винтовой дислокации от краевой дислокации.
- •25. Скольжение винтовой дислокации.
- •26. Смешанные дислокации и их движения. Дислокационные петли.
- •27. Вектор Бюргерса
- •28. Энергия дислокаций. Вывод формулы энергии винтовой дислокации. Сравнение энергий винтовой и краевой дислокаций. Обсуждение формулы энергии дислокаций.
- •29. Взаимодействие параллельных краевых дислокаций.
- •30. Дислокационные стенки.
- •31. Взаимодействие параллельных винтовых дислокаций. Сила их взаимодействия.
- •32. Полные и частичные дислокации. Дислок. Реакции. Критерий Франка.
- •33. Плотнейшие упаковки
- •34. Дефекты упаковки
- •36. Характер теплового движения частиц в кристаллах.
- •37. Скорость упругих волн. Характеристики волн.
- •38. Колебательные моды линейной одноатомной цепочки.
- •39. Анализ закона дисперсии. Первая зона Бриллюэна.
- •40. Нормальные колебания линейной 2-х атомной цепочки.
- •41. Анализ закона дисперсии для двухатомной цепочки.
- •42. Акустическая и оптическая ветви двухатомной цепочки.
- •Оптическая ветвь
- •43. Колебания атомов в трехмерном одноатомном кристалле.
- •44. Классическая теория теплоёмкости кристалла. Её недостатки. Закон Дюлонга-Пти.
- •45 .Эйнштейновская теория теплоёмкости. Вывод формулы для средней энергии осциллятора. Анализ теории.
- •46. Дебаевская теория теплоемкости кристаллической решетки. Вывод формулы.
- •47. Анализ уравнения Дебая. Температура Дебая.
- •48. Теплопроводность твердых тел
- •49. Ангармонические эффекты. Тепловое расширение твёрдых тел.
10. Межузельные пустоты в оцк и гп решетках.
О ЦКP не плотно упакована, К=0,68.
Октаэдрическая пустота
Октаэдр сплюснутый (сжат), поэтому объём пустоты маленький.
Т .о. на этом рис. показано расположение октаэдрической пустоты в ОЦКP. Она oкружена 4-мя атомами в вершинах куба и 2-мя атомами в центрах соседних кубов. Эта пустота небольшая, т.к. атомы находящиеся в центрах 2-х соседствующих эл. ячеек сильно выступают друг к другу по направлению к грани. В октопору можно вписать шар R= 0,154•r . В ОЦКP октопора образуется ещё в серединах рёбер. 12 октопор находится в серединах ребер т.к. каждый из них одновременно принадлежит 4-м эл-м ячейкам, то на одну эл. ячейку приходится 3 октопоры. На 6-ти гранях находится 6 октопор, каждая из которых одновременно принадлежит 2-м эл-м ячейкам, то на одну эл-ю ячейку приходится 6 октопор. На 1 атом в ОЦКP приходится 3 октопоры. Тетрапора в ОЦКP окружена 4-мя атомами: 2-мя атомами в вершинах куба и 2-мя атомами в центрах 2-х смежных эл-ых ячеек. Если на эл. ячейку приходится 6 октопор, то тетрапор будет 12.=> на атом в ОЦКP приходится 6 тетрапора. Объём тетрапор в ОЦК>объёма октапор (в ГЦК наоборот). В тетрапору ОЦК можно вписать шар R = 0,291r , но это все равно меньше чем размер октапор в ГЦК. Меньший коэффициент компактности ОЦКP (большая рыхлость упаковки по сравнению с ГЦК) обусловлен большим числом пустот.
ГП решетка
В этой решетке как в ГЦК решетке на каждый атом приходится 2 тетрапоры и 1 октапора, в которые можно вписать сферы R = 0,22r и R = 0,41r , соответственно коэффициент компактности равен 0,7405 .
В этом случае тетраэдрические поры находятся между тремя атомами базисной плоскости и одним атомом внутри объема гексагональной призмы.
Если внедряется атом с размером, превышающим размер пустоты, то он должен раздвинуть соседние атомы, при этом вокруг тетраэдрической поры сразу смешивается 4 атома в направлении плотной упаковки, что вызывает значительное перекрытие взаимно отталкивающихся электронных облаков. Вокруг октаэдрической поры при этом смещаются 2 атома вдоль ребра куба. Поэтому примесные атомы внедрения в ОЦКP могут легко размещаться в меньших по размеру октаэдрических пор. Одиночные межузельные атомы основного металла, размещаясь в ц ентре самой большой пустоты должны вызвать очень сильное смещение соседей в ГЦК решетке, таковыми являются октаэдрические поры. Расчеты показывают, что вместо одиночного межузельного атома находящегося в октаэдрической пустоте ГЦК решетки энергетически более выгодно стабильная конфигурация из 2-х межузельных атомов. Такую конфигурацию называют расщеплением по направлению <100> или гантелью [100].
В центре грани должен находиться атом, а межузельный атом вытесняет его и образуется пара межузельных атомов, которая называется гантелью.
Атом в центре грани как бы расщепился на 2 межузельных атома, т.е. образовалась гантель. Энергия кристалла будет меньше, если образуется гантель.
В ОЦК решетке наиболее устойчивым, по сравнению с одиночным межузельным атомом, является гантель, но другого направления.
<110> В случае ОЦК решетки наиболее выгодным является образование гантели в направлении <110>. Атом в вершине элементарной ячейки расщепляется в направлении <110>. Лишний атом может создать так же уплотненную цепочку атомов, которую называют краудионом.
В краудионе цепочка из n+1 атомов умещается на отрезке, где в нормальном состоянии должны были находиться n атомов.