- •1.Потенциал парного взаимодействия (Потенциал Леннарда - Джонса).
- •2. Агрегатное состояние вещества.
- •3. Жидкости и особенности их структуры.
- •4. Основные свойства жидкостей
- •5. Кристаллические и аморфные тела
- •6. Кристаллические тела и их структуры.
- •7. Дефекты кристаллического строения металлов
- •8. Точечные дефекты.
- •9. Межузельные пустоты в гцк решетке.
- •10. Межузельные пустоты в оцк и гп решетках.
- •12. Искажение решетки вокруг точечных дефектов.
- •13. Термодинамика точечных дефектов
- •14. Миграция точечных дефектов.
- •1Вакансии
- •2)Межузельные атомы.
- •15. Вакансионные комплексы.
- •16. Комплексы из межузельных атомов
- •17. Поведение вакансий при закалке
- •18. Методы определения концентрации вакансий, энергии образования и миграции.
- •2 Метод.
- •3 Метод.
- •19. Измерение энергии активации миграции вакансий.
- •20. Дислокации.
- •21. Краевые дислокации. Экстраплоскость. Ядро дислокации. Положительная и отрицательная дислокации, их обозначение.
- •22. Объяснение механизма скольжения краевой дислокации. Скорость скольжения краевой дислокации.
- •23. Переползание краевой дислокации. Пороги на краевой дислокации.
- •24.Винтовая дислокация. Отличие винтовой дислокации от краевой дислокации.
- •25. Скольжение винтовой дислокации.
- •26. Смешанные дислокации и их движения. Дислокационные петли.
- •27. Вектор Бюргерса
- •28. Энергия дислокаций. Вывод формулы энергии винтовой дислокации. Сравнение энергий винтовой и краевой дислокаций. Обсуждение формулы энергии дислокаций.
- •29. Взаимодействие параллельных краевых дислокаций.
- •30. Дислокационные стенки.
- •31. Взаимодействие параллельных винтовых дислокаций. Сила их взаимодействия.
- •32. Полные и частичные дислокации. Дислок. Реакции. Критерий Франка.
- •33. Плотнейшие упаковки
- •34. Дефекты упаковки
- •36. Характер теплового движения частиц в кристаллах.
- •37. Скорость упругих волн. Характеристики волн.
- •38. Колебательные моды линейной одноатомной цепочки.
- •39. Анализ закона дисперсии. Первая зона Бриллюэна.
- •40. Нормальные колебания линейной 2-х атомной цепочки.
- •41. Анализ закона дисперсии для двухатомной цепочки.
- •42. Акустическая и оптическая ветви двухатомной цепочки.
- •Оптическая ветвь
- •43. Колебания атомов в трехмерном одноатомном кристалле.
- •44. Классическая теория теплоёмкости кристалла. Её недостатки. Закон Дюлонга-Пти.
- •45 .Эйнштейновская теория теплоёмкости. Вывод формулы для средней энергии осциллятора. Анализ теории.
- •46. Дебаевская теория теплоемкости кристаллической решетки. Вывод формулы.
- •47. Анализ уравнения Дебая. Температура Дебая.
- •48. Теплопроводность твердых тел
- •49. Ангармонические эффекты. Тепловое расширение твёрдых тел.
18. Методы определения концентрации вакансий, энергии образования и миграции.
1)Создадим вакансию внутри кристалла перемещая один атом из объема кристалла на его поверхность. При этом объем кристалла увеличивается как бы ровно на объем одной вакансии, причем равной атомному объему Ω. Атомный объем Ω- это объем кристалла приходящейся на один атом. Его можно определить делением объема элементарной ячейки на число атомов приходящихся на одну ячейку.
Например для ГЦК Ω=a3/4.
Утверждение о том что объем вакансии равен атомному объему, справедливо только для идеализированного случая абсолютно жесткой решетки, когда не происходит релаксации атомов при образовании вакансий. В действительности же результирующие увеличение объема кристалла будет меньше атомного объема на величину релаксируемого объема ∆Ω из-за смещения атомов окружающего вакансию из своих равновесных положений.
При рассмотрении кристалла как упругой изотропной среды было показано, что относительное изменение периода решетки ∆a/a, вызванное релаксацией атомов вокруг равномерно распределенных точечных дефектов, равно относительному изменению объема всего кристалла, обусловленного этой же релаксацией.
Для кристалла кубической симметрии
,где (19) NΩ исходный объем совершенного кристалла содержащего N узлов; n∆Ω релаксированный объем кристалла из за наличия n вакансий; 1/3 введён для перехода от объёмных изменений к линейным.
Если - концентрация вакансий, то (20)
Полное же изменение объема кристалла при образовании вакансий обусловлено не только изменением периода решетки из-за атомной релаксации вокруг вакансий, но и появлением самих вакансионных узлов, поэтому относительное изменение объема
, ∆Ω<0, (21) От изменения объема можем перейти к изменениям длины образца. Экспериментально определить изменение длины легче чем объема.
, тогда ,(22)
, => ,(23)
Зная равновесную концентрацию вакансий при разных температурах по (5) и (16) легко можно вычислить энергию их образования.
В этом методе для определения CV не требуется знать величину релаксированного объема приходящегося на одну вакансию. Дело в том, что рентгеновский анализ дает сведенье о среднестатистическом измерении периода решетки вызванном действием двух факторов, а именно увеличением межатомного расстояния при увеличении температуры и атомной релаксацией вокруг вакансий. Изменение длины образца определяется действием трех факторов:
1. увеличение межатомного расстояния
2. релаксация атомов вокруг вакансий
3. повышении концентрации тепловых вакансий
Разность между относительным увеличением длины образца и относительным увеличением периода решетки отражает только увеличение числа вакансий в решетке.
Если бы главным точечным дефектом были межузельные атомы, то при нагревании кристалла из-за уменьшения узлов решетки, скобка должна быть отрицательной, чего в эксперименте с металлами некогда не наблюдается. Отсюда вытекает что в условиях термодинамического равновесия концентрация межузельных атомов меньше концентрации вакансий.
Т.к. абсолютная величина концентрации вакансий очень мала, то точность определения величины и должна быть чрезвычайно высокой.
В настоящее время величину можно измерять с точностью до 10-6. Следовательно, такие концентрации тепловых вакансий в условиях термодинамического равновесия, наблюдается только при при температурах близких к температуре плавления. Именно в этом заключается самый существенный недостаток рассматриваемого метода.