- •1.Потенциал парного взаимодействия (Потенциал Леннарда - Джонса).
- •2. Агрегатное состояние вещества.
- •3. Жидкости и особенности их структуры.
- •4. Основные свойства жидкостей
- •5. Кристаллические и аморфные тела
- •6. Кристаллические тела и их структуры.
- •7. Дефекты кристаллического строения металлов
- •8. Точечные дефекты.
- •9. Межузельные пустоты в гцк решетке.
- •10. Межузельные пустоты в оцк и гп решетках.
- •12. Искажение решетки вокруг точечных дефектов.
- •13. Термодинамика точечных дефектов
- •14. Миграция точечных дефектов.
- •1Вакансии
- •2)Межузельные атомы.
- •15. Вакансионные комплексы.
- •16. Комплексы из межузельных атомов
- •17. Поведение вакансий при закалке
- •18. Методы определения концентрации вакансий, энергии образования и миграции.
- •2 Метод.
- •3 Метод.
- •19. Измерение энергии активации миграции вакансий.
- •20. Дислокации.
- •21. Краевые дислокации. Экстраплоскость. Ядро дислокации. Положительная и отрицательная дислокации, их обозначение.
- •22. Объяснение механизма скольжения краевой дислокации. Скорость скольжения краевой дислокации.
- •23. Переползание краевой дислокации. Пороги на краевой дислокации.
- •24.Винтовая дислокация. Отличие винтовой дислокации от краевой дислокации.
- •25. Скольжение винтовой дислокации.
- •26. Смешанные дислокации и их движения. Дислокационные петли.
- •27. Вектор Бюргерса
- •28. Энергия дислокаций. Вывод формулы энергии винтовой дислокации. Сравнение энергий винтовой и краевой дислокаций. Обсуждение формулы энергии дислокаций.
- •29. Взаимодействие параллельных краевых дислокаций.
- •30. Дислокационные стенки.
- •31. Взаимодействие параллельных винтовых дислокаций. Сила их взаимодействия.
- •32. Полные и частичные дислокации. Дислок. Реакции. Критерий Франка.
- •33. Плотнейшие упаковки
- •34. Дефекты упаковки
- •36. Характер теплового движения частиц в кристаллах.
- •37. Скорость упругих волн. Характеристики волн.
- •38. Колебательные моды линейной одноатомной цепочки.
- •39. Анализ закона дисперсии. Первая зона Бриллюэна.
- •40. Нормальные колебания линейной 2-х атомной цепочки.
- •41. Анализ закона дисперсии для двухатомной цепочки.
- •42. Акустическая и оптическая ветви двухатомной цепочки.
- •Оптическая ветвь
- •43. Колебания атомов в трехмерном одноатомном кристалле.
- •44. Классическая теория теплоёмкости кристалла. Её недостатки. Закон Дюлонга-Пти.
- •45 .Эйнштейновская теория теплоёмкости. Вывод формулы для средней энергии осциллятора. Анализ теории.
- •46. Дебаевская теория теплоемкости кристаллической решетки. Вывод формулы.
- •47. Анализ уравнения Дебая. Температура Дебая.
- •48. Теплопроводность твердых тел
- •49. Ангармонические эффекты. Тепловое расширение твёрдых тел.
6. Кристаллические тела и их структуры.
При процессе плавления и затвердевания кристаллических и аморфных тел, можно заметить, что крист-ие тела имеют точку плавления, при которой вещество находится в устойчивом состоянии в обеих фазах. Аморфные тела такой точки не имеют. Они, постепенно размягчаясь при нагревании, переходят в жидкое состояние.
В нутренняя энергия будет больше у жидкого состояния.
Обратный процесс кристаллизации может происходить только в случае, если от системы жидкость-кристалл будет отводиться энергия.
Как видно на кривой нагревания аморфного тела нет горизонтального участка, а наблюдается лишь точка перегиба. Температуру, соответствующую этой точке называют температурой размягчения аморфного тела.
Иногда, для объяснения затвердевания веществ пользуются представлением, что при переходе вещества из жидкого состояния в твёрдое происходит сближение атомов, которое приводит к увеличению сил сцепления между ними, что в конечном итоге создаёт твёрдость вещества. Но это мнение ошибочное. Например, некоторые вещества при кристаллизации увеличиваются в объёме, следовательно, расстояние между соседними атомами в твёрдой фазе будет больше, чем в жидкой фазе (вода, висмут, сурьма). Тем не менее, и в этих веществах в твёрдой фазе атомы прочнее связаны между собой. Таким образом, можно утверждать, что решающим фактором в процессе отвердевания кристаллических тел является не уменьшение расстояния между соседними атомами, а увеличение сил связи между частицами, которые возникают при упорядочении расположения их в кристалле.
При охлаждении нагретой жидкости наблюдается ещё одно явление – переохлаждение жидкости. Жидкость, охлаждаясь до точки С, не всегда начинает закристаллизовываться. Она может оставаться в жидком состоянии, охлаждаясь на 10-100° ниже температуры кристаллизации. Дело в том, что для начала кристаллизации внутри жидкой фазы должны быть центры кристаллизации, основы того порядка, который свойственен кристаллической фазе данного вещества. Например, при охлаждении небольшого количества жидкого металла (Ni) в вакууме (в жидком состоянии этот металл имел шарообразную форму) эта капля становится тёмно-вишнёвого цвета. Потом эта капля вспыхивает и становится тёмной. Это вызвано переохлаждением.
Физические свойства кристаллических тел анизотропны – зависят от направления относительно кристаллографических осей. Это свойство можно обнаружить, если измеряются свойства монокристалла.
7. Дефекты кристаллического строения металлов
Начиная с середины 30-х годов 20 века, стал быстро возрастать интерес к отступлениям от правильного кристаллического строения, к разного рода дефектам решётки. Накапливалось всё больше данных, свидетельствующих о том, что эти дефекты оказывают решающее влияние на прочность и пластичность металлов и сплавов, а также на многие другие свойства. Представления о дефектах в металлических кристаллах, которые раньше были гипотетическими или формировались на основе чисто теоретических анализов и косвенных фактов, теперь получили прямое экспериментальное подтверждение. Были получены изображения вакансий, межузельных атомов или отдельных атомных слоёв в области дислокаций.
Для металловедения наиболее существенно то, что стало возможно экспериментально определить количество и расположение разного типа дефектов непосредственно в промышленных сплавах, получить появление, исчезновение дефектов при литье, обработке давлением, термообработке и эксплуатации изделий. Это не только позволило глубже понять поведение металлических материалов в разных условиях обработки и эксплуатации, но и открыло новые возможности для целенаправленного формирования оптимальной структуры, обеспечивающей заданные свойства материала.
Без использования представлений о дефектах в реальных металлах кристаллитов немыслимо изучать пластическую деформацию металлов и сплавов, упрочнение, разрушение, рекристаллизацию и др.
Дефекты кристаллического строения подразделяют по геометрическим признакам на точечные, линейные, поверхностные и объёмные.
Т очечные дефекты малы во всех трёх измерениях. Их размеры не больше нескольких атомных диаметров. К точечным дефектам относятся вакансии, межузельные атомы, примесные атомы и их комплексы.
Линейные дефекты имеют атомные размеры в двух измерениях, а в третьем измерении они значительно большего размера, которые могут быть соизмеримы с размерами кристалла. К линейным дефектам относятся дислокации, дисклинации, цепочки вакансий, цепочки межузельных атомов.
Поверхностные дефекты малы только в одном измерении (толщина). К ним относятся границы зёрен, границы субзёрен и двойников, дефекты упаковки, границы доменов в сверхструктуре.
Точечные, линейные и поверхностные дефекты являются микроскопическими дефектами хотя бы в одном измерении, их протяжённость измеряется атомными диаметрами. В отличие от них, объёмные дефекты в атомном масштабе являются макроскопическими.