- •1.Потенциал парного взаимодействия (Потенциал Леннарда - Джонса).
- •2. Агрегатное состояние вещества.
- •3. Жидкости и особенности их структуры.
- •4. Основные свойства жидкостей
- •5. Кристаллические и аморфные тела
- •6. Кристаллические тела и их структуры.
- •7. Дефекты кристаллического строения металлов
- •8. Точечные дефекты.
- •9. Межузельные пустоты в гцк решетке.
- •10. Межузельные пустоты в оцк и гп решетках.
- •12. Искажение решетки вокруг точечных дефектов.
- •13. Термодинамика точечных дефектов
- •14. Миграция точечных дефектов.
- •1Вакансии
- •2)Межузельные атомы.
- •15. Вакансионные комплексы.
- •16. Комплексы из межузельных атомов
- •17. Поведение вакансий при закалке
- •18. Методы определения концентрации вакансий, энергии образования и миграции.
- •2 Метод.
- •3 Метод.
- •19. Измерение энергии активации миграции вакансий.
- •20. Дислокации.
- •21. Краевые дислокации. Экстраплоскость. Ядро дислокации. Положительная и отрицательная дислокации, их обозначение.
- •22. Объяснение механизма скольжения краевой дислокации. Скорость скольжения краевой дислокации.
- •23. Переползание краевой дислокации. Пороги на краевой дислокации.
- •24.Винтовая дислокация. Отличие винтовой дислокации от краевой дислокации.
- •25. Скольжение винтовой дислокации.
- •26. Смешанные дислокации и их движения. Дислокационные петли.
- •27. Вектор Бюргерса
- •28. Энергия дислокаций. Вывод формулы энергии винтовой дислокации. Сравнение энергий винтовой и краевой дислокаций. Обсуждение формулы энергии дислокаций.
- •29. Взаимодействие параллельных краевых дислокаций.
- •30. Дислокационные стенки.
- •31. Взаимодействие параллельных винтовых дислокаций. Сила их взаимодействия.
- •32. Полные и частичные дислокации. Дислок. Реакции. Критерий Франка.
- •33. Плотнейшие упаковки
- •34. Дефекты упаковки
- •36. Характер теплового движения частиц в кристаллах.
- •37. Скорость упругих волн. Характеристики волн.
- •38. Колебательные моды линейной одноатомной цепочки.
- •39. Анализ закона дисперсии. Первая зона Бриллюэна.
- •40. Нормальные колебания линейной 2-х атомной цепочки.
- •41. Анализ закона дисперсии для двухатомной цепочки.
- •42. Акустическая и оптическая ветви двухатомной цепочки.
- •Оптическая ветвь
- •43. Колебания атомов в трехмерном одноатомном кристалле.
- •44. Классическая теория теплоёмкости кристалла. Её недостатки. Закон Дюлонга-Пти.
- •45 .Эйнштейновская теория теплоёмкости. Вывод формулы для средней энергии осциллятора. Анализ теории.
- •46. Дебаевская теория теплоемкости кристаллической решетки. Вывод формулы.
- •47. Анализ уравнения Дебая. Температура Дебая.
- •48. Теплопроводность твердых тел
- •49. Ангармонические эффекты. Тепловое расширение твёрдых тел.
36. Характер теплового движения частиц в кристаллах.
Длина упругих волн.
Частица около узлов кристалла совершает сложные колебательные движения - это тепловое движение атомов в кристаллах. Амплитуда этих колебаний ≤ 1 . Это ≈5% от равновесного состояния между частицами. Характер этих колебаний весьма сложный из-за того, что колеблющаяся частица связана тесно со всеми остальными. Такая упругая связь это и обуславливает. В кристалле это усложняется еще и 3х мерностью. Расстояние между соседями различное. Это приводит к анизотропии физических свойств кристаллических тел. Из-за взаимодействия частиц между собой колебания распространяются по кристаллу в виде волн. Одну волну, распространяющуюся в кристалле, можно разложить на 1 продольную и на 2 поперечные.
Т.о. в кристалле установится система продольных и поперечных волн. Полное число независимых волн в кристалле равняется утроенному числу узлов решетки. Эти продольные и поперечные волны доходят до поверхности кристалла и отражаются от нее. Далее отраженная волна накладывается на отраженную (она называется стоячей). Т.о. в кристалле образуется сложная система стоячих волн. На струне с закрепленными концами могут возникать стоячие волны только определенных длин волн. Поскольку на длине струны должны укладываться целые числа полуволн, следовательно, в кристалле также устанавливается серия дискретных стоячих волн связанных с размерами кристалла и с его упругими волнами. Упругие волны аналогичны звуковым, поэтому их обычно называют акустическими. Диапазон волн в кристалле очень широк (103-1013 Гц). Границу спектра тепловых волн (колебания происходят за счет повышения температуры) можно получить исходя из соображений:
λmax = -2а (1)
λ min = 2а
37. Скорость упругих волн. Характеристики волн.
Теория тепловых колебаний была разработана Дебаем в 1912г.
Скорость продольных волн будет равняться: (2)
Е - модуль упругости данного кристалла; ρ - плотность кристалла.
В случае описания распространения волн следует иметь в виду, что Е - это тензорная величина (тензор 4-го ранга). Это говорит о том, что скорость волны зависит от направления распространения. Сравнение теории и эксперимента показывает их хорошее совпадение. С достаточной точностью можно сказать, что скорость звука в металле ≈5000 м/с. Использование макроскопического подхода к описанию волн вполне правомерно, если >>dhkl . В настоящее время диапазон частот УЗ применяемых для изучения кристаллов распространяется до ГГц. Эти частоты далеки от той , на которой возможно распространение волн в кристалле. Поскольку в твердых телах звуковые волны распространяются со скоростью = 5000 м/с.
ν=1 ГГц (λ = 5мкм), что более чем в 20000 раз больше межатомного расстояния. Такое макроскопическое рассмотрение колебательного спектра становится несостоятельным при λ≈а.
Если , то об упругой волне говорить нет смысла.
С какой частотой колеблются атомы в кристалле при комнатной температуре? Согласно квантовой теории, свет - это поток фотонов, а в классической - электромагнитные волны.
Отсюда вытекает, что при комнатной температуре начинает играть роль квантовые свойства, поскольку межатомные расстояния лежат в пределах .