- •§1. Общее уравнение линий второго порядка. Приведение общего уравнения к простейшим уравнениям линий второго порядка
- •§2. Линии, определяемые общим уравнением линий второго порядка.
- •§3. Эллипс и его каноническое уравнение
- •§4.Исследования формы эллипса. Эксцентриситет эллипса.
- •§5.Директрисы эллипса и их свойства.
- •§6. Эллипс, как образ окружности при равномерном сжатии его диаметра. Параметрическое уравнение Эллипса
- •§7. Исследование форм гиперболы
- •§8. Исследование форм гиперболы.
- •§9. Эксцентриситет и директрисы гиперболы.
- •§10. Параметрическое уравнение гиперболы. Сопряжённые гиперболы
- •§11.Парабола и ее каноническое уравнение
- •§12.Общие определения эллипса, гиперболы и параболы через эксцентриситет.
- •§13.Полярное уравнение эллипса, гиперболы и параболы.
- •§14. Взаимное расположение прямой и линии 2го порядка. Асимптотическое направление. Классификация линий 2го порядка по их асимптотическим направлениям.
- •§15. Касательная и нормаль линии 2го порядка, их уравнения.
- •§16. Оптические свойства линий 2го порядка.
- •§17 Центр линий 2го порядка. Их классификация по характеру места центров.
- •§18 Диаметр, сопряженный данному неасимтотическому направлению. Сопряженные направления и диаметры. Особые и неособые направления.
- •§19 Главное направленние. Главный диаметр.
- •§20. Уравнение линий второго порядка, отнесенное к двум ее сопряженным диаметрам.
- •§21. Уравнение линий второго порядка в одск, если направление осей является главными.
- •§22.Определение канонического уравнения линии 2-го порядка при помощи ортогональных инвариантов.
- •§23. Таблица для определения вида линии 2-го порядка по ортогональным инвариантам.
- •§24. Построение центральной линии 2-го порядка заданной общим у-нием.
- •§27.Побудова лінії 2 порядку, як канонічний перетин.
§18 Диаметр, сопряженный данному неасимтотическому направлению. Сопряженные направления и диаметры. Особые и неособые направления.
Рассм. кривую 2го пор. заданую в ОДСК ур(1).
2F(x,y)=a11x2+2a12xy+a22y2+2a13x+2a23y+a33=0 (1) и прямую х=х0+lt, у=у0+mt (2)
Общие точки (1) и (2) находится из ур.(3): Lt2+2Mt+N=0, L=а11l2+2а12lm+а22m2
N=2F(х0,у0)
Прямая наз. хордой линии 2го пор. γ, если она соединяет 2 ее точки.
Теорема1 ГМ середин хорд линии второго пор. заданой относительно ОДСК ур(1) паралельных вектору неасимт. напр. (L 0) явл. прямой, ур. которой имеет вид.: l(a11x+a12y+a13)+m(a12x+a22y+a23)=0 (4)
Дов необхпусть линия задана ур(1), прямая ур(2) и коэф.L в (3) 0. Пусть прямая пересек. линию γ в М1и М2. Эти точки соотв. корням t1,t2 (3)
пусть Мо - середина М1М2, t0=(t1+t2)/2 координаты на пл.
Мс є (2) => t=(t1+t2)/2=0
По Т.Виета => С=-2М/4 =>М=0.
l(a11x0+a12y0+a13)+ m(a12x0+a22y0+a23)=0 =>т.Мо(х0,у0)-середина М1М2 удовл. (4)
Дост пусть Мо(х0,у0) лежит на (4) прямая пересек в М1 иМ2, то t1,t2 кори (3), поскольку Мо(х0,у0) лежит на (4), то t1+t2=0 =>Мо – середина М1М2.(/Док)
Покажем что в (4) коэф. при х у одновременно неравны 0.
la11x+la12y+ma12x+a22ym+ma23+la13=0 иначе
L=0 имеем асимпт. напр. что противоречит условию.Если в кривой 2го пор. провести все хорды одного и того же направления, то ГМ середин этих хорд представ. прямую, которая наз. диаметром данной линии, сопряженным рассматр. параллельным хордам и ур. этого диаметра – ур(4)
Из §17, темы 2 =>коорд. центра (х0,у0) линии (1)удовл. ур(4) =>меняя напр. паралельных хорд мы получаем бесконечное множество диаметров, однако все они проходят через центр данной кривой.
Из ур(4) и (6) можна найти коорд. {l1,m1}направляющего вектора, сопряженного хордам, паралельным ненулевому вектору {l,m}неасимпт. напр.
(7)
(8)
(8) необх. и дост. условие связывающее коорд. {l,m} 0 паралел. хордам линии(1) и коорд. вектора {l1,m1} паралел. диаметру, сопряж. этим хордам.
Опр. напр. хорд и напр. сопряж. им диаметра наз. сопряженными направлениями относительно данной кривой они связ. сист. сист.(7)
Соотношение (7) выполняется также и в случае, если положить l=l1, m=m1, мы тогда получим L=0, потому асимпт. напр. линий 2го пор. часто наз. самоспряженным
Если в (8) l 0,l1 0, то ур имеет вид (9)
k=m/l, k1=m1/l1
В (9) левая часть симметрична относительно k1 и k, то данное условие явл. симметр, а именна: если диаметр с угл. коэф. k1 сопряженый хордам с угл. коэф. k, то и диаметр с угл. коэф. k сопряжен хордам с угл. коэф. k1. таким образом, если если мы получаем пару диаметров, из которых каждый делит пополам хорды параллел. другому диаметру, то такие 2 диаметр. наз. сопряженными между собой. необх. и дост. усл. сопряженности 2 диаметров – это равенство(8)
Если рассм. ур (4) и(6), то напр. меняя {l,m} наз особым если выполняется (10)
Иначе наз неособенным.
Для неособого ур(4) это ур. диаметра, каждое особое напр. явл. асимптическим.
Но обратное неверно. например при δ 0 сист (10) имеет единственное решение (0,0) =>{l,m}={0,0}
Для каждой центральной линии все направления неособенные в том числе и оба асимпт., когда они существуют.
Если δ=0, то сист(10) с точностью до колинеарности имеет единственное нетривиальное решение l/m=-a12/a11
Для нецентральный δ=0 существует единственное особое напр.