- •Основные понятия геометрической оптики.
- •Кардинальные элементы оптической системы
- •Передний фокус и передняя фокальная плоскость оптической системы.
- •Передняя и задняя главные плоскости и главные точки оптической системы.
- •Переднее и заднее фокусные расстояния.
- •Узловые точки оптической системы.
- •Построение изображений и хода лучей в идеальной оптической системе.
- •Тонкая линза
- •Оптические системы
- •Светосила оптической системы.
- •Интерференция световых волн. Когерентность волн.
- •Зеркала Френеля.
- •Бипризма Френеля.
- •Опыт Юнга
- •Интерференция в тонких пленках.
- •Просветление оптики.
- •Практические применения интерференции. Интерферометры
- •Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Дифракция Френеля. Метод зон Френеля. Дифракция Френеля на простейших преградах (круглом отверстии, крае полуплоскости).
- •Спираль Корню.
- •Дифракция Фраунгофера от щели
- •Дифракция на дифракционной решетке Пропускающие решетки. Отражательные решетки.
- •Фотометрические величины и единицы. Источники Ламберта.
- •Тепловое излучение тел.
- •Равновесное тепловое излучение. Абсолютно черное тело. Закон Кирхгофа.
- •Законы излучения абсолютно черного тела Формула Планка.
- •Закон смещения Вина.
- •Закон Рэлея-Джинса.
- •Закон Стефана – Больцмана
- •Оптическая пирометрия.
- •Радиационная температура.
- •Цветовая температура.
- •Получение поляризованного света. Прохождение света через поляризатор. Закон Малюса.
- •Призмы Николя (Поляризационные приборы и использование поляризованных лучей).
- •Отражение света на границе двух прозрачных сред. Формулы Френеля. Угол Брюстера.
- •Оптически активные вещества.
- •Теория вращения плоскости поляризации.
- •Вращение плоскости поляризации в магнитном поле.
- •Закон преломления света. Явление дисперсии. Нормальная и аномальная дисперсии.
- •Элементарная теория дисперсии света. Электронная теория дисперсии
- •Опыты Ньютона
- •Классификация мутных сред
- •Поглощение и рассеяние излучения
- •Закон Бугера. Коэффициент поглощения
- •Внешний фотоэффект.
- •1. Максимальная начальная скорость фотоэлектронов определяется частотой света и не зависит от его интенсивности.
- •Внутренний фотоэффект.
- •Масса и импульс фотона.
- •Эффект Комптона. Рассеяние рентгеновского излучения веществом.
- •Элементарная теория эффекта Комптона.
- •Давление света. Опыты Лебедева
- •Фотохимические явления.
- •Фотография
- •Голография
- •Теория водородного атома. Спектральные серии и уровни энергии. Закономерности в атомных спектрах.
- •Постулаты Бора.
- •Модель Бора атома водорода
- •Гипотеза Де Бройля.
- •Поляризация излучения гелий-неонового лазера.
- •Основные характеристики атомного ядра.
- •Ядерные силы.
- •Ядерные реакции
- •Реакции деления.
- •Ядерный реактор.
- •Реакция синтеза.
- •Явление радиоактивности
Поляризация излучения гелий-неонового лазера.
Принцип действия газового гелий-неонового лазера заключается в следующем. Источник питания (накачки) возбуждает активную среду, в качестве которой используется смесь газов гелия и неона (см.рис.7). Смесь газов заключена в стеклянный баллон. Возбуждение атомов газовой смеси осуществляется пропусканием тока через нее, т.е. во время газового разряда аналогичного разряду в трубках неоновой рекламы.
Для генерации лазерного излучения необходима положительная обратная связь, чтобы фотоны, возникающие в активной среде, направлялись снова в эту среду для создания вынужденного излучения, которое в свою очередь, направляется опять в среду и т.д. Положительная обратная связь обеспечивается расположенными строго параллельно друг другу зеркалами, которые образуют оптический резонатор.
Для удобства юстировки зеркала располагаются снаружи стеклянного баллона, поэтому свет должен многократно (более 100 раз) проходить через окна стеклянного баллона.
При нормальном падении света на окно через него проходит 92% падающей интенсивности (около 4% теряется на каждой поверхности). Для окон квартиры с такой потерей можно смириться, но в лазере потеря 8% недопустима, т.к. 0, 92 в сотой степени составит всего 0, 0003.
Существование угла Брюстера позволяет получить стеклянные окна, пропускающие 100% света. Расположив окна так, чтобы свет падал на них под углом Брюстера получим, то что компонента излучения, поляризованная перпендикулярно плоскости падения, частично отражается и частично проходит. После большого числа прохождений через окно, благодаря отражениям, она почти полностью удаляется из лазерного пучка (см.рис.8а).
Рис.7. Схема гелий-неонового лазера.l, 5 - диэлектрические зеркала резонатора (коэффициент отражения зеркала 1 равен 100%, зеркала 5 - (98 - 99)%);2, 4 - стеклянные плоскопараллельные пластинки (окна), расположенные под углом Брюстера к оси лазера;
3 - стеклянный баллон со смесью газов гелия и неона; 6, 7 - электроды для получения разряда: анод и катод соответственно.
С другой стороны, компонента излучения с поляризацией параллельной плоскости падения, полностью проходит через окно, т.к. при угле Брюстера коэффициент отражения для этой компоненты равен нулю. Поэтому даже после многократных прохождений окна, потери этой компоненты пренебрежимо малы и выходящее через зеркало излучение лазера практически полностью линейно поляризовано.
11. Элементы ядерной физики. Атомное ядро Ядерные реакции. Закон радиоактивного распада. Цепная реакция деления ядер Ядерные реакторы Термоядерная реакция синтеза. Проблема источников энергии и возможные пути ее решения.
Основные характеристики атомного ядра.
Атомное ядро обладает электрическим зарядом Ze (e — заряд протона; Z — зарядовое число ядра, равное числу протонов в ядре и совпадающее с порядковым номером химического элемента в периодической системе элементов Менделеева). Массовое число А определяет общее число нуклонов в ядре, так что число нейтронов равно А — Z. Масса тя ядра оказывается несколько меньше суммы масс покоя нуклонов, образующих ядро:
(13.1)
В настоящее время известны ядра с зарядовым числом Z от 1 до 107 и массовым числом Л от 1 до 262. Атомное ядро обычно обозначают тем же символом, что и соответствующий химический элемент, указывая слева от символа сверху число нуклонов А. а снизу зарядовое число ядра, напримерЯдра с одинаковыми за-
рядовыми числами Z, но разными А, называются изотопами. Они имеют разное число нейтронов N = A — Z. Ядра с одинаковыми массовыми числами А, но разными Z, называются изобарами. Например, водород (Z = 1) имеет три изотопа:
— ядро протия (N = 0), или обычного водорода;
— ядро дейтерия (N = 1 — один нейтрон),
или тяжелого водорода; V
— ядро трития (N = 2 — два нейтрона), или сверхтяжелого водорода.
Примером изобар служат ядра бериллия, бора и углерода:
— изобары. (13.3)
Для легких ядер (водород, литий) энергетически выгодным является процесс их слияния, т. е. синтез более тяжелых ядер; для тяжелых (уран, плутоний) в определенных условиях возможен процесс деления. Эти процессы находят практическое применение при реализации термоядерного синтеза и в ядерных реакциях деления.