- •Часть 1. Кинематика
- •Глава 1. Кинематика точки.
- •§1. Векторный и координатный способы задания движения точки.
- •1º. Векторный способ задания движения точки.
- •1.1. Описание векторного способа задания движения.
- •1.2. Вычисление скорости и ускорения при векторном задании
- •1.3. Построение движения через задание скорости или ускорения.
- •2º. Координатный способ задания движения точки.
- •2.1. Описание координатного способа задания движения.
- •2.2. Вычисление скорости и ускорения при координатном способе задания движения.
- •2.3. Связь векторного и координатного способов.
- •§2. Естественный способ задания движения точки.
- •2º. Основные определения из дифференциальной геометрии.
- •2.1. Способы задания кривой.
- •2.2. Некоторые понятия из дифференциальной геометрии.
- •3º. Описание естественного способа задания движения.
- •4º. Вычисление скорости и ускорения при естественном способе задания движения.
- •5º. Кинематический способ вычисления кривизны кривой.
- •Алгоритм построения радиуса кривизны кривой.
- •§3. Круговое движение точки.
- •1º. Координатный способ задания кругового движения.
- •2º. Векторный способ задания кругового движения.
- •3º. Естественный способ задания кругового движения точки .
- •4º. Скорость и ускорение точки в круговом движении.
- •§4. Задание движения точки в полярных координатах.
- •1º. Понятие полярной системы координат.
- •2º. Задание движения в полярных координатах.
- •3º. Скорость точки в полярных координатах.
- •4º. Ускорение точки в полярных координатах.
4º. Вычисление скорости и ускорения при естественном способе задания движения.
По определению скорости материальной точки можем записать . Здесь – движение точки , заданное векторным способом; – ее скорость в момент времени .
Согласно связи векторного способа с естественным имеем = , где – естественная параметризация траектории движения, а – закон движения по этой траектории. Дифференцируя по , получаем
= , (15)
где — орт касательной к траектории в той ее точке, с которой совпадает положение материальной точки в момент времени .
Из (15) можем сделать следующие заключения:
а) скорость параллельна — орту касательной к траектории в том
положении точки , которое она занимает в момент времени ;
б) = .
Обратимся теперь к выводу формулы для вычисления ускорения материальной точки. По определению имеем = . Подставляя правую часть (15) вместо и дифференцируя по , получим
= = + = + .
Воспользуемся формулой Френе = = , где – орт главной нормали к траектории в том положении, которое занимает на ней точка в момент времени ; – кривизна, а – радиус кривизны траектории в этом положении. Тогда выражение для примет вид:
= + = + . (16)
Вектор = называется касательным (тангенциальным) ускорением точки , а вектор = = – ее нормальным ускорением.
Величина скорости обозначена = = . Формула (16) составляет предмет теоремы Гюйгенса.
Теорема Гюйгенса.
Вектор мгновенного ускорения точки (ускорения в момент времени ) находится в соприкасающейся плоскости к траектории ее движения и равен векторной сумме касательного (тангенциального) ускорения = и нормального ускорения = .
5º. Кинематический способ вычисления кривизны кривой.
Из теоремы Гюйгенса имеем:
= = = . (17)
Покажем, что = = .
Действительно, из (15) находим = . Тогда, дифференцируя это равенство по , получим
= .
Возводим в квадрат и, учитывая, что = , приходим к соотношению
= .
Отсюда следует = .
Таким образом, формула (17) позволяет вычислить радиус кривизны, если известны , и . На ее основе можно предложить следующий алгоритм расчета .
Алгоритм построения радиуса кривизны кривой.
Пусть кривая задается параметрически:
, , , . (18)
1). Задаем какое-либо движение по кривой: . Например, в качестве берем функцию .
2). Вычислим величины и . Очевидно, можем записать:
= , = , = .
Здесь , , — заданные функции (18). Отсюда получаем формулу для вычисления величины , стоящей в правой части соотношения (17), = .
Аналогично, имеем
= = , = = , = = .
По формуле = , подставляя соотношения (18), находим величину , стоящую под корнем в правой части выражения (17).
3). Вычислим величину . Формулу для ее расчета получаем через последовательность следующих очевидных соотношений
= = = = .
4). Подставляя в выражение для радиуса кривизны (17)
=
вычисленные значения , , , получим требуемое.
Применение алгоритма рассмотрим на примере вычисления радиуса кривизны эллипса в любой его точке.
Уравнение эллипса в декартовых координатах имеет вид:
.
Переходим к параметрическому уравнению эллипса: , .
Задаем закон движения по эллипсу: . Тогда
1). = = , = = , .
2). = , = , = .
3). = ( + ) ( ) .
Подставляя , и = в (17), получим формулу для вычисления радиуса кривизны эллипса в любой его точке
= = .
В декартовых координатах она будет иметь вид
= . (19)
В частности, если , то эллипс вырождается в окружность. Тогда , и из (19) получим = в любой точке окружности.
Пусть . Вычисляем в вершинах эллипса. В вершинах на оси имеем . Для них из (19) получим
= .
В вершинах на оси имеем . Из (19) следует, что в них
= .