- •1.1.1. Полное, нормальное и касательные напряжения на наклонной площадке
- •1.1.2. Вычисление проекции касательного напряжения на заданное направление
- •1.1.3. Главные напряжения, определение положения главных площадок
- •1.2. Деформированное состояние в точке тела
- •1.2.1. Определение линейной, угловой и объёмной деформаций
- •2. Задача 2 “Постановка кинематических и статических граничных условий”
- •3. Задача 3 "Обратный метод решения задач в теории упругости. Определение нагрузок, приложенных к телу"
- •3.1. Основные уравнения теории упругости
- •3.2. Пример решения задачи
- •3.2.1. Постановка задачи
- •3.2.2. Определение компонентов деформаций
- •3.2.3. Определение компонент напряжений
- •3.2.4. Определение объемных нагрузок
- •3.2.5. Определение поверхностных нагрузок
- •3.2.6. Выводы
- •4. Задача 4 «Плоская задача теории упругости. Функция напряжений»
- •4.1. Плоская деформация
- •Геометрические уравнения Коши
- •Физические уравнения – закон Гука
- •Отметим, что Статические уравнения Навье
- •4.2. Плоское напряженное состояние
- •4.3. Функция напряжений
- •4.4. Изгиб прямоугольной полосы под действием поверхностной нагрузки
- •4.4.1. Постановка задачи
- •4.4.2. Решение задачи
- •4.4.3. Решение задачи методами сопротивления материалов
- •4.4.4. Анализ полученных решений
- •4.5. Изгиб прямоугольной полосы под действием собственного веса
- •4.5.1. Постановка задачи
- •4.5.2. Решение задачи
- •4.5.3 Решение задачи методами сопротивления материалов
- •4.5.4. Анализ полученных решений
4.5.3 Решение задачи методами сопротивления материалов
На рис. 27 показана расчетная схема балки, нагруженной распределенной нагрузкой и изгибающими моментами на концах.
Решение в элементарной теории изгиба, как и в предыдущей задаче, имеет следующий вид
(4.63)
где поперечная сила и изгибающий момент определяются соответственно по формулам:
(4.64)
Рис. 27
с
Рис. 28
(4.66)
Выражения для напряжений (4.63) с учетом (4.64)–(4.66) примут окончательный вид:
(4.67)
4.5.4. Анализ полученных решений
1. Формулы для касательных напряжений , полученные в теории упругости и элементарной теории изгиба, совпали.
2. Выражение для напряжения из соотношений (4.62) можно представить в виде суммы двух слагаемых:
первое (основное) слагаемое
(4.68)
совпадает с решением элементарной теории изгиба(4.67);
второе (дополнительное) слагаемое
представляет необходимую поправку, учитывающую надавливание продольных волокон друг на друга.
Если на торцах изгибающая нагрузка распределена по линейному закону, то выражение напряжения (4.68) является точным решением задачи.
Дополнительное слагаемое не зависит от координаты (см. рис. 26) и при значении имеет следующее значение
Независимость этого слагаемого от продольной координаты приводит к выводу, что по торцам действуют взаимно уравновешенных поверхностных нагрузок.
Второе слагаемое в выражении для напряжения (4.62) имеет следующее значение
Поправка к величине в виде в середине пролета балки (при ) составляет 0,27%, а на расстоянии, равном высоте балки от торца (при ), – 0,74%. Следовательно, действием поверхностных самоуравновешенных нагрузок на торцах, параллельных оси , на напряженное состояние на расстоянии от торца, равном высоте сечения, можно пренебречь.
3
Рис. 29
Рис. 32