- •Волжский государственный инженерно-педагогический университет Автомобильный институт
- •1. Цель курсового проекта
- •2. Основные допущения
- •3. Требования к содержанию и оформлению пояснительной записки
- •4.2. Краткое описание идеализированного цикла теплового двигателя
- •4.2.1. Термодинамический процесс политропного сжатия рабочего тела. Уравнения обмена механической и тепловой энергией между рабочим телом и окружающей средой. Энтропия рабочего тела
- •4.2.1.1. Уравнение термодинамического политропного процесса сжатия [1]
- •4.2.1.2. Энергия в механической форме, которой обмениваются рабочее тело и окружающая среда (в нашем случае это работа изменения объёма), описывается интегральным соотношением [1]
- •4.2.2. Термодинамический изохорный процесс подвода тепловой энергии
- •4.2.3. Термодинамический изобарный процесс подвода тепловой энергии
- •4.2.4. Термодинамический процесс политропного расширения рабочего тела
- •4.2.5. Термодинамический изохорный процесс отвода тепловой энергии
- •4.2.6. Методические рекомендации по расчёту тепловой энергии и изменения энтропии в термодинамических процессах
- •5. Определение параметров двигателя
- •5.1. Результирующая работа цикла
- •5.2. Суммарная тепловая энергия цикла
- •5.3. Термический коэффициент полезного действия цикла
- •5.4. Среднее индикаторное давление рабочего тела и индикаторная мощность двигателя
- •5.5. Цикловой расход топлива, цикловой расход воздуха и коэффициент избытка воздуха
- •5.6. Расход топлива двигателем, мощность двигателя и его удельный расход топлива
- •6. Индикаторная и тепловая диаграммы цикла
- •7. Индикаторная диаграмма двигателя
- •8. Внешняя скоростная характеристика двигателя
- •Пример термодинамического расчета идеализированного цикла поршневого двс со смешанным процессом подвода тепловой энергии к рабочему телу
- •1. Исходные данные:
- •Значения параметров состояния рабочего тела в точке c (в конце процесса сжатия a-c)
- •3.2. Значения параметров состояния рабочего тела в точке у (в конце изохорного процесса подвода тепловой энергии c-y)
- •3.3. Значения параметров состояния рабочего тела в точке z (в конце изобарного процесса подвода тепловой энергии y-z)
- •4. Проверка правильности вычислений параметров состояния рабочего тала в характерных точках цикла
- •5. Результирующая работа цикла, среднее индикаторное давление рабочего тела и индикаторная мощность двигателя
- •6.2. Средние мольные теплоёмкости воздуха и количество тепловой энергии, подведенной к рабочему телу из окружающей среды в изохорном термодинамическом процессе c-y
- •6.3. Средние мольные теплоёмкости воздуха и количество тепловой энергии, подведенной к рабочему телу из окружающей среды в изобарном термодинамическом процессе y z
- •6.4. Средние мольные теплоёмкости воздуха и обмен тепловой энергией между рабочим телом и окружающей средой в процессе политропного расширения z-b рабочего тела
- •6.5 Средние мольные теплоёмкости воздуха и количество тепловой энергии, отведенной от рабочего тела в окружающую среду в изохорном термодинамическом процессе b-a
- •6.6 Результирующие параметры обмена тепловой энергией между рабочим телом и окружающей средой в цикле
- •6.6.1 Суммарное количество тепловой энергии, подведенной к рабочему телу в цикле
- •6.6.2 Количество тепловой энергии, отведенной от рабочего тела в цикле
- •6.6.3.Количество тепловой энергии преобразованной в механическую работу за один цикл в одном цилиндре двигателя Контроль расчётов тепловой энергии в термодинамических процессах цикла
- •7 Расчёт параметров двигателя
- •7.1. Термический коэффициент полезного действия цикла
- •7.2. Цикловой расход топлива, цикловой расход воздуха и коэффициент избытка воздуха
- •7.3 Расход топлива двигателем, мощность двигателя и его удельный расход топлива.
- •8. Изменение энтропии в термодинамических процессах цикла
- •9.1. 9. Построение индикаторной и тепловой диаграмм цикла
- •9.2. Последовательность построения индикаторной и тепловой диаграмм цикла и результаты расчётов параметров для построения диаграмм
- •10. Индикаторная диаграмма двигателя
- •11. Внешняя скоростная характеристика двигателя
- •12. Выводы
- •Волжский государственный инженерно-педагогический университет Автомобильный институт
- •Вариант №2
7.2. Цикловой расход топлива, цикловой расход воздуха и коэффициент избытка воздуха
В предыдущих разделах проекта рассчитано количество тепловой энергии, подведенной к рабочему телу – Qподв. Это тепло образуется в результате сгорания топлива. Низшая теплотворная способность дизельного топлива может быть принята равной 10400 ккал/кг. Учитывая, что
1ккал =427кгм = 4187Дж,
получим цикловый расход топлива (количество сгоревшего топлива в одном цилиндре за один цикл)
Gтц = Qподв/10400/4187 = 2461/10400/4187 =0.0000565кг
Количество воздуха, наполняющего один цилиндр двигателя за один цикл, определится из простейшего соотношения
Gвц = µ*Nмол/1000 = 28.96*0.06441/1000 = 0.001865кг,
где µ = 28.96кг/кмоль – молекулярная масса воздуха.
Учитывая, что для полного сгорания 1 килограмма дизельного топлива необходимо 14.8 килограмма воздуха [2], рассчитаем коэффициента избытка воздуха
α= Gвц/Gтц/14.8 = 0.001865/0.0000565/14.8 = 2.23
При относительно невысоком значении степени сжатия полученное значение коэффициента избытка воздуха велико. В этом случае следует ожидать, что двигатель будет иметь большие габариты и вес, он будет иметь невысокую эффективность, но такой двигатель может иметь высокий ресурс и относительно хорошие экологические характеристики. Студенту предоставляется возможность самостоятельно обосновать приведенные прогнозы.
7.3 Расход топлива двигателем, мощность двигателя и его удельный расход топлива.
Из простейших рассуждений легко получить зависимость для определения расхода топлива двигателя
Gт = Gтц*i*N*60/2 = 0.0000565*4*2000*60/2 = 13.55 [кг/час]
где i*N*60/2 – количество циклов совершаемых воздухом во всех цилиндрах двигателя за 1 час.
Мощность двигателя определим с учётом его механического коэффициента полезного действия и полагая, что полнота наполнения цилиндров двигателя рабочим телом учтена значениями давления и температуры воздуха в начале процесса сжатия. Механический коэффициент полезного действия примем в соответствии с рекомендациями [2] равным ηм = 0.76.
Pemax = Ni*ηм = 82.9*0.76 = 63 кВт
По определению удельный расход топлива двигателем равен
ge = 1000*Gт/Pemax = 1000*13.55/63 = 215 [г/кВт*час]
8. Изменение энтропии в термодинамических процессах цикла
Ранее уже было получено уравнение для расчёта энтропии в любом термодинамическом процессе цикла.
Уравнение для удельной энтропии имеет вид
∆s = MCxm*ln(Tk /Ts),
а для полной -
∆S = Nмол*MCxm*ln(Tk /Ts);
здесь
MCxm – средняя мольная теплоёмкость рабочего тела в каком-либо термодинамическом процессе;
Ts и Tk – начальная и конечная температуры рабочего тела в этом же процессе;
Nмол – количество молей рабочего тела в цикле.
Т.к. для всех термодинамических процессов цикла средняя мольная теплоёмкость и начальная и конечная температуры рабочего тела рассчитаны для всех термодинамических процессов, то можно выполнить расчёт изменения энтропии в этих процессах. Для удобства выполнения расчётов составим таблицу.
Итак:
в политропном сжатии a-c
∆Sa-c = 0.06441*1.048*ln(843/310) = 0.068 Дж/K;
в изохорном процессе подвода тепла c-y
∆Sc-y = 0.06441*24.302*ln(1264/843) = 0.635 Дж/K;
в изобарном процессе подвода тепла y-z
∆Sy-z = 0.06441*34.498*ln(1770/1264) = 0.748 Дж/K;
в политропном расширении z-b
∆Sz-b = -0.06441*15.65*ln(1134/1770) = 0.449 Дж/K;
в изохорном процессе отвода тепла c-y
∆Sb-a = 0.06441*22.955*ln(310/1134) = -1.917 Дж/K
Термоди-намический процесс |
Политроп-ное сжатие |
Подвод тепла в процессе V = const |
Подвод тепла в процессе P = const |
Политроп- ное расшире- ние |
Отвод тепла при V = const |
MCxm, Дж/(моль*К) |
1.048 |
24.302 |
34.498 |
-15.65 |
22.955 |
Ts, K |
310 |
843 |
1264 |
1770 |
1134 |
Tk, K |
843 |
1264 |
1770 |
1134 |
310 |
ΔS, Дж/K |
0.068 |
0.635 |
0.748 |
0.4498 |
-1.917 |
Суммарное изменение энтропии рабочего тела за весь цикл
Σ∆S = ∆Sa-c + ∆Sc-y + ∆Sy-z + ∆Sz-b + ∆Sb-a =
= 0.068 + 0.635 + 0.748 + 0.449 - 1.917 = -0.018 Дж./К
В круговом термодинамическом процессе (в цикле) суммарное изменение энтропии должно быть равно нулю. Как видно, погрешность расчёта энтропии рабочего тела невелика и составляет
∆ = 100* Σ∆S/ABS(∆Sb-a) = 1%