- •Волжский государственный инженерно-педагогический университет Автомобильный институт
- •1. Цель курсового проекта
- •2. Основные допущения
- •3. Требования к содержанию и оформлению пояснительной записки
- •4.2. Краткое описание идеализированного цикла теплового двигателя
- •4.2.1. Термодинамический процесс политропного сжатия рабочего тела. Уравнения обмена механической и тепловой энергией между рабочим телом и окружающей средой. Энтропия рабочего тела
- •4.2.1.1. Уравнение термодинамического политропного процесса сжатия [1]
- •4.2.1.2. Энергия в механической форме, которой обмениваются рабочее тело и окружающая среда (в нашем случае это работа изменения объёма), описывается интегральным соотношением [1]
- •4.2.2. Термодинамический изохорный процесс подвода тепловой энергии
- •4.2.3. Термодинамический изобарный процесс подвода тепловой энергии
- •4.2.4. Термодинамический процесс политропного расширения рабочего тела
- •4.2.5. Термодинамический изохорный процесс отвода тепловой энергии
- •4.2.6. Методические рекомендации по расчёту тепловой энергии и изменения энтропии в термодинамических процессах
- •5. Определение параметров двигателя
- •5.1. Результирующая работа цикла
- •5.2. Суммарная тепловая энергия цикла
- •5.3. Термический коэффициент полезного действия цикла
- •5.4. Среднее индикаторное давление рабочего тела и индикаторная мощность двигателя
- •5.5. Цикловой расход топлива, цикловой расход воздуха и коэффициент избытка воздуха
- •5.6. Расход топлива двигателем, мощность двигателя и его удельный расход топлива
- •6. Индикаторная и тепловая диаграммы цикла
- •7. Индикаторная диаграмма двигателя
- •8. Внешняя скоростная характеристика двигателя
- •Пример термодинамического расчета идеализированного цикла поршневого двс со смешанным процессом подвода тепловой энергии к рабочему телу
- •1. Исходные данные:
- •Значения параметров состояния рабочего тела в точке c (в конце процесса сжатия a-c)
- •3.2. Значения параметров состояния рабочего тела в точке у (в конце изохорного процесса подвода тепловой энергии c-y)
- •3.3. Значения параметров состояния рабочего тела в точке z (в конце изобарного процесса подвода тепловой энергии y-z)
- •4. Проверка правильности вычислений параметров состояния рабочего тала в характерных точках цикла
- •5. Результирующая работа цикла, среднее индикаторное давление рабочего тела и индикаторная мощность двигателя
- •6.2. Средние мольные теплоёмкости воздуха и количество тепловой энергии, подведенной к рабочему телу из окружающей среды в изохорном термодинамическом процессе c-y
- •6.3. Средние мольные теплоёмкости воздуха и количество тепловой энергии, подведенной к рабочему телу из окружающей среды в изобарном термодинамическом процессе y z
- •6.4. Средние мольные теплоёмкости воздуха и обмен тепловой энергией между рабочим телом и окружающей средой в процессе политропного расширения z-b рабочего тела
- •6.5 Средние мольные теплоёмкости воздуха и количество тепловой энергии, отведенной от рабочего тела в окружающую среду в изохорном термодинамическом процессе b-a
- •6.6 Результирующие параметры обмена тепловой энергией между рабочим телом и окружающей средой в цикле
- •6.6.1 Суммарное количество тепловой энергии, подведенной к рабочему телу в цикле
- •6.6.2 Количество тепловой энергии, отведенной от рабочего тела в цикле
- •6.6.3.Количество тепловой энергии преобразованной в механическую работу за один цикл в одном цилиндре двигателя Контроль расчётов тепловой энергии в термодинамических процессах цикла
- •7 Расчёт параметров двигателя
- •7.1. Термический коэффициент полезного действия цикла
- •7.2. Цикловой расход топлива, цикловой расход воздуха и коэффициент избытка воздуха
- •7.3 Расход топлива двигателем, мощность двигателя и его удельный расход топлива.
- •8. Изменение энтропии в термодинамических процессах цикла
- •9.1. 9. Построение индикаторной и тепловой диаграмм цикла
- •9.2. Последовательность построения индикаторной и тепловой диаграмм цикла и результаты расчётов параметров для построения диаграмм
- •10. Индикаторная диаграмма двигателя
- •11. Внешняя скоростная характеристика двигателя
- •12. Выводы
- •Волжский государственный инженерно-педагогический университет Автомобильный институт
- •Вариант №2
Пример термодинамического расчета идеализированного цикла поршневого двс со смешанным процессом подвода тепловой энергии к рабочему телу
1. Исходные данные:
-
Pa = 0.083 * 106 Па — начальное давление рабочего тела (рис.1; точка а, поршень находится в нижней мёртвой точке);
-
Va = 2.0 л — начальный объем рабочего тела (точка а);
-
Ta = 310 К —начальная температура рабочего тела (точка а);
-
ε — 13 — степень сжатия рабочего тела (воздуха) в цикле;
-
λ = 1.5 — степень повышения давления рабочего тела в изохорном процессе c-y (рис.1) подвода тепловой энергии к рабочему телу в результате сгорания топлива;
-
ρ = 1.4 — степень предварительного расширения рабочего тела в изобарном процессе y-z (рис.1) подвода тепловой энергии при сгорании топлива;
-
nl = 1.39 - среднее значение показателя политропы сжатия рабочего тела в процессе a-c (рис.1);
-
n2 = 1.2 - среднее значение показателя политропы расширения рабочего тела в процессе z-b (рис.1):
-
N = 2000 об/мин — частота вращения коленчатого вала;
-
I = 4 — количество цилиндров в двигателе;
-
Z = 4 — число ходов, совершаемых поршнем при осуществлении одного рабочего цикла в цилиндре двигателя (тактность двигателя);
-
R = 8.314 Дж/(моль*К) — универсальная газовая постоянная
2. Определение количества рабочего тела, участвующего
в осуществлении цикла
Из уравнения 4.2, после подстановки исходных параметров рабочего тела в точке “а”, получим количество молей вещества (воздуха), участвующего в цикле в одном цилиндре двигателя
Nмол = Pa*Va/R/Ta = 0.06441 моль
3. Определение значений параметров состояния рабочего
тела в характерных точках цикла:
-
Значения параметров состояния рабочего тела в точке c (в конце процесса сжатия a-c)
Процесс сжатия a-c политропный. Параметры состояния в точке “с” определяем по уравнениям 4.1 – 4.4 с использованием соотношения для степени сжатия – ε= Va/Vc = 13. Показатель политропы задан в исходных данных, его значение равно n1 = 1.39.
Pc = Pa*εn1 = 0.083*131.39 Pc = 2.934 * 106 Пa
Vc = Va/ε =2/13/1000 Vc = 1.538 x 10 -4 м3
Tc = Ta* ε(n1 – 1) Tc = 843 К
3.2. Значения параметров состояния рабочего тела в точке у (в конце изохорного процесса подвода тепловой энергии c-y)
Определение параметров состояния в изохорном процессе выполняем по зависимости 4.16, используя соотношение для степени повышения давления λ = Py/Pc
Py = λ*Pc = 1.5*2.2934*106 Py = 4.401*106 Па
Vy = Vc Vy = 1.538 * 10-4 м3
Ту= λ* Тс = 1.5*843 Ty= 1264 К
3.3. Значения параметров состояния рабочего тела в точке z (в конце изобарного процесса подвода тепловой энергии y-z)
Расчёт параметров состояния в изобарном процессе выполняем по зависимости 4.16, используя соотношение для степени предварительного расширения ρ = Vz/Vy
Pz = Py Pz = 4.401*106 Па
Vz = ρ*Vy = 1.4*1.538 * 10-4 Vz = 2.154* 10-4 м3
Tz = = ρ*Ty = 1.4* 1264 Tz = 1770 K
3.4. Значения параметров состояния рабочего тела в точке b (в конце политропного процесса расширения рабочего тела z-b)
Процесс расширения z-b политропный; показатель политропы равен n2 = 1.2. Параметры состояния в точке “b” определяем по уравнениям 4.1 – 4.4 с использованием соотношений для степени сжатия – ε= Va/Vc и для степени предварительного расширения - ρ = Vz/Vy. Из двух последних соотношений следует
ρ/ε = (Vz/Vy)/(Va/Vc) = Vz/Va = Vz/Vb
Тогда,
Pb = Pz*(ρ/ε)n2 = 4.401*(1.4/13)1.2 Pb = 0.3035*106 Пa
Vb = Va Vb = 2.0*10 -3 м3
Tb = Tz*(ρ/ε) (n2 – 1) = 1770**(1.4/13)0.2 Tb = 1134 K