- •Сборник лекций к дисциплинам:
- •§1. Краткие сведения по квантовой механике
- •§2. Уравнение Шредингера
- •§3. Энергетические состояния электронов в водородоподобных системах
- •Раздел 1. Основы физики полупроводников
- •1.1. Полупроводники
- •Энергетические (зонные) диаграммы полупроводников.
- •Уровень Ферми
- •Физические процессы в полупроводниках
- •Беспримесный полупроводник.
- •Процесс генерации пар зарядов.
- •Примеси в полупроводниках.
- •Электронный полупроводник (n-типа)
- •Дырочный полупроводник (р-типа).
- •1.2 Типы рекомбинации
- •1.3. Электронно-дырочный переход. §1. Классификация. Методы изготовления.
- •§2. Свойства р-n-перехода.
- •Учет дополнительных факторов, влияющих на вольт-амперную характеристику диода. Пробой.
- •Импульсные свойства р-n перехода. (динамические процессы в р-n-переходе)
- •Раздел 2. Полупроводниковые приборы
- •2.1. Полупроводниковые диоды
- •§ 1. Выпрямительные диоды.
- •§2. Высокочастотные диоды.
- •§ 3. Импульсные диоды.
- •§ 4. Сверхвысокочастотные диоды.
- •§ 5. Стабилитроны.
- •§ 6. Варикапы.
- •§ 8. Обращенные диоды.
- •§ 8. Система обозначений полупроводниковых диодов.
- •§ 9. Рабочий режим диода.
- •2.2. Биполярные транзисторы § 1. Общие сведения. Устройство.
- •§ 2. Физические процессы, протекающие вVt. ТокиVt.
- •§3. Основные схемы включения транзисторов.
- •§4 Влияние температуры на статические характеристикиVTа.
- •§5 Эквивалентные схемы замещения транзистора.
- •§6 Представление транзистора в виде четырехполюсника и системы статистических параметров.
- •2.3 Полевые транзисторы §1. Полевые транзисторы с управляющим переходом.
- •§2. Статические характеристики полевого транзистора с управляющимp-n-переходом.
- •§3. Полевые транзисторы с изолированным затвором.
- •2.4. Тиристоры (vs)
- •§ 1. Принцип действия.
- •§ 2. Математический анализ работы тиристора (не нужно).
- •§ 3. Вольт – амперная характеристика тиристора.
- •§ 4. Типы тиристоров.
- •§ 5. Особенности работы и параметры тиристоров.
- •2.5. Оптоэлектронные полупроводниковые приоры. Полупроводниковые излучатели
- •Фотоприемники (общие сведения)
- •Фоторезисторы
- •Фотодиоды
- •Фотоэлементы
- •Фототранзисторы
- •Фототиристоры
- •Оптроны
- •2.6. Интегральные микросхемы
- •Раздел 3. Усилители §1. Анализ процесса усиления электрических сигналов
- •§2. Работа уэ с нагрузкой. Динамические х-ки.
- •Нагруз. Линии у и их построение.
- •Сквозная характеристика у на биполярномVt.
- •Общие сведения.
- •Классификация у.
- •§4 Основные параметры и характеристики усилителей.
- •§5 Обратная связь в усилителях.
- •Режимы работы уэ.
- •Раздел 4. Операционные усилители Общие сведения
- •Инвертирующий усилитель
- •Интегратор
- •Содержание
§ 5. Стабилитроны.
Полупроводниковым стабилитроном называется Si диод, работающий в режиме электронного пробоя и предназначенный для стабилизации напряжения.
Стабилитроны изготавливаются по особой технологии из кремния с низким удельным сопротивлением. Структура стабилитрона аналогична диоду (рис.1.1).
Если p-n-переход смещен в прямом направлении, характеристика стабилитрона похожа на прямую ветвь ВАХ диода (рис.1.6).
Изменения напряжения стабилизации определяются динамическим сопротивлением стабилитрона, которые обычно составляют единицы-десятки Ом:
Rд = Uст / Iст , (1.3)
где Uст – приращение напряжения на участке стабилизации; Iст - приращение тока на участке стабилизации.
Кроме низкого динамического сопротивления, кремниевые стабилитроны имеют ещё ряд преимуществ: малые габариты и вес, хорошую повторяемость величины напряжения стабилизации Uст. Важной характеристикой стабилитрона является коэффициент стабилизации:
kст = —————— , (1.4)
∆UСТ ∕ UСТ
Величины Uвх,Uвх,Uст,Uст определяются из зависимостиUст =f(Uвх) (рис.1.7) на рабочем участке.
Применение Siв качестве исходного материала при изготовлении стабилитронов объясняется малым значением и слабой зависимостью от температурыIобр.уSiдиодов. Поскольку электронный пробой в диоде имеет место приUобр., последнее является рабочим напряжением для стабилитрона.
На рис. 8а показана ВАХ Siстабилитрона, а на рис. 8б – схема стабилизации напряжения с помощью стабилитрона.
Точка 1 соответствует минимальному значению тока, при котором обеспечивается режим (стабилизации) электронного пробоя. Точка 3 соответствует максимально допустимой мощности, рассеиваемой диодом при обратном включение. Схема стабилизации рассчитывается так, чтобы при номинальном входном напряжении Uвх.через сопротивление нагрузкиRн.протекал требуемый ток, при котором напряжение на нагрузке и стабилитроне было равно напряжению стабилизацииUст, а ток, протекающий через стабилитрон, равенIст.ср.(точка 2). Процесс стабилизации напряжения на нагрузке протекает следующим образом. Если, например,Uвх.повышается, тоRVDпонижается, ток через него повышается, аUVD(равноеUст.) на нем и на нагрузке почти не изменится. Излишек напряжения гасится на балластном сопротивленииRб.
Rб.= (Eср.–Uст.) / (Iср.+Iн)
где Eср.= 0,5 (Emin +Emax) – среднее напряжение источника;
Iср. = (Imin +Imax) – средний ток стабилитрона;
Iн=Uст./Rн– ток нагрузки;
Uст.стабилитрона зависит от удельного сопротивления базы (определяемого концентрацией примеси): чем больше удельное сопротивление базы, тем выше напряжение стабилизации. Промышленностью выпускаются стабилитроны с напряжением стабилизации 3,3…180 В.
Работу схемы в данном режиме можно объяснить так. Поскольку RБпостоянно и падение напряжения на нем, равноеE–Uст., также постоянно, то и ток вRБ, равныйIср. +Iн ср., должен быть постоянным. Но последнее возможно только в том случае, если ток стабилитронаIи токIнизменяются в одинаковой степени, но в противоположные стороны. Например, еслиIнповышается, то токIна столько же понижается, а их сумма остается неизменной.
Для получения более высоких стабильных напряжений применяется последовательное соединение стабилитронов, рассчитанные на одинаковые токи (рис. 10).
Эффективность стабилизации напряжения характеризуется коэффициентом стабилизации kст., который показывает, во сколько раз относительное изменение напряжения на выходе схемы стабилизации меньше, чем относительное изменение напряжения на входе. Для простейшей схемы по рис. 8б можно написать:
kст.=( ∆E/E) / (∆Uст. /Uст.) = (∆Uвх./Uвх.) / (∆Uвых./Uвых)
Практически полупроводниковый стабилитрон может обеспечить kст., равный нескольким десяткам. При каскадном соединении общий kст. равен произведению kст. отдельных звеньев (ячеек):
kст.= kст. 1 · kст. 2 · ….
Недостаток рассматриваемых схем стабилизации состоит в том, что потери мощности в самом стабилитроне и на RБвелики, особенно в схеме каскадного соединения.