- •Сборник лекций к дисциплинам:
- •§1. Краткие сведения по квантовой механике
- •§2. Уравнение Шредингера
- •§3. Энергетические состояния электронов в водородоподобных системах
- •Раздел 1. Основы физики полупроводников
- •1.1. Полупроводники
- •Энергетические (зонные) диаграммы полупроводников.
- •Уровень Ферми
- •Физические процессы в полупроводниках
- •Беспримесный полупроводник.
- •Процесс генерации пар зарядов.
- •Примеси в полупроводниках.
- •Электронный полупроводник (n-типа)
- •Дырочный полупроводник (р-типа).
- •1.2 Типы рекомбинации
- •1.3. Электронно-дырочный переход. §1. Классификация. Методы изготовления.
- •§2. Свойства р-n-перехода.
- •Учет дополнительных факторов, влияющих на вольт-амперную характеристику диода. Пробой.
- •Импульсные свойства р-n перехода. (динамические процессы в р-n-переходе)
- •Раздел 2. Полупроводниковые приборы
- •2.1. Полупроводниковые диоды
- •§ 1. Выпрямительные диоды.
- •§2. Высокочастотные диоды.
- •§ 3. Импульсные диоды.
- •§ 4. Сверхвысокочастотные диоды.
- •§ 5. Стабилитроны.
- •§ 6. Варикапы.
- •§ 8. Обращенные диоды.
- •§ 8. Система обозначений полупроводниковых диодов.
- •§ 9. Рабочий режим диода.
- •2.2. Биполярные транзисторы § 1. Общие сведения. Устройство.
- •§ 2. Физические процессы, протекающие вVt. ТокиVt.
- •§3. Основные схемы включения транзисторов.
- •§4 Влияние температуры на статические характеристикиVTа.
- •§5 Эквивалентные схемы замещения транзистора.
- •§6 Представление транзистора в виде четырехполюсника и системы статистических параметров.
- •2.3 Полевые транзисторы §1. Полевые транзисторы с управляющим переходом.
- •§2. Статические характеристики полевого транзистора с управляющимp-n-переходом.
- •§3. Полевые транзисторы с изолированным затвором.
- •2.4. Тиристоры (vs)
- •§ 1. Принцип действия.
- •§ 2. Математический анализ работы тиристора (не нужно).
- •§ 3. Вольт – амперная характеристика тиристора.
- •§ 4. Типы тиристоров.
- •§ 5. Особенности работы и параметры тиристоров.
- •2.5. Оптоэлектронные полупроводниковые приоры. Полупроводниковые излучатели
- •Фотоприемники (общие сведения)
- •Фоторезисторы
- •Фотодиоды
- •Фотоэлементы
- •Фототранзисторы
- •Фототиристоры
- •Оптроны
- •2.6. Интегральные микросхемы
- •Раздел 3. Усилители §1. Анализ процесса усиления электрических сигналов
- •§2. Работа уэ с нагрузкой. Динамические х-ки.
- •Нагруз. Линии у и их построение.
- •Сквозная характеристика у на биполярномVt.
- •Общие сведения.
- •Классификация у.
- •§4 Основные параметры и характеристики усилителей.
- •§5 Обратная связь в усилителях.
- •Режимы работы уэ.
- •Раздел 4. Операционные усилители Общие сведения
- •Инвертирующий усилитель
- •Интегратор
- •Содержание
Раздел 2. Полупроводниковые приборы
2.1. Полупроводниковые диоды
Полупроводниковым диодом называется полупроводниковый прибор с одним электронным переходом и двумя выводами.
§ 1. Выпрямительные диоды.
Выпрямительные диоды являются плоскостными. Площадь перехода определяется расчетным значением (~Ia ) выпрямленногоIa.
На рис.1 приведены ВАХ Ge иSiвыпрямительных диодов малой мощности при комнатной и максимально допустимой температуре окружающей среды. Наиболее существенно отличаются обратные ветви приведенных характеристик. Это различие проявляется в характеристике зависимости как обратногоIотUобр. , так и, особенно сильно, от температуры. Обратные ветви указанных характеристик отличаются также от характеристик идеальногоp-n-перехода.
Причины отличий.
Рассматривая p-n-переход при обратном включении, мы считалиIобр.равным тепловому (дрейфовому) токуIт, который не зависит отUобр.. Поэтому характеристикаIобр.идеальногоp-n-перехода шла параллельно горизонтальной оси. В реальномp-n-переходе при обратном напряжении кроме теплового тока протекают еще токи термогенерации (Iг) и утечки (Iу).
В отличие от Iт, образующегося за счет наличия носителей заряда вp- иn-областях,Iгявляется следствием возникновения носителей заряда в самомp-n-переходе. Внутриp-n-перехода, как в каждом полупроводнике, при комнатной температуре имеет место ионизация атомов, в результате которой образуется небольшое количество носителей заряда - свободных электронов и дырок ( ē иpк). Электрическим полем перехода дырки перебрасываются вp-область, а ē вn-область, повышая, таким образом,Iобр.диода. Поскольку указанные носители заряда возникают за счет тепловой (генерации) энергии, этот ток называетсятоком термогенерации. С повышениемUобр.ширинаp-n-перехода повышается иIгповышается. При повышении температурыIгтакже повышается.
Iупротекает по поверхности кристалла под действиемUобр. и зависит от наличия на этой поверхности молекулярных или ионных пленок, шунтирующих переход, например, молекул окислов основного материала, молекул газа и т.п. С повышениемUобр. повышаетсяIу. От температурыIупрактически не зависит.
Таким образом Iобр.черезVDимеет три составляющие:
Iобр.=Iт+Iг+Iу
Поскольку IгиIу зависят отUобр., суммарный ток диода также зависит от приложенного к немуUобр..
Соотношение между составляющими Iобр.уGeиSiдиодов различно. УGeдиодов при комнатной температуреIт>>Iг+Iу. Следовательно: 1)изгиб у характеристикиIобр.в начале; 2)при повышении температурыIобр.сильно повышается. УSiдиодов при комнатных температурах очень мал, и поэтому
Iг+Iу >>Iт. Причем частоIу>Iг, т.е.Iу является основной составляющей токаIобр. уSiдиодов.
При комнатной температуре электрический пробой у Geдидов наступает примерно приUобр. =150 В, а уSi- приUобр. =300 В. С повышением температурыUпроб. уGeдиодов резко падает, а уSi– даже несколько повышается. Т.о.,Siдиоды могут работать при более высокихUобр.и с меньшимиIобр., чемGe. Поэтому в настоящее время выпрямительные диоды изготавливаются на базеSi.
Прямой ток диодов при повышении температуры также повышается, т.к. повышается число носителей заряда в p- иn- областях в результате ионизации.
Эквивалентная схема диода на НЧ показана на рис.2.
В этой схеме R0– небольшое суммарное сопротивлениеp- иn- областей,Rn– сопротивлениеp-n-перехода, зависящее от полярности и значения приложенного напряжения,Cn– емкость перехода.
При прямом включении
Rпр.= ∆Uпр./ ∆Iпр. [единицы – десятки Ом – маломощные диоды].
При обратном включении
Rобр.= ∆Uобр./ ∆Iобр.[единицы МОм – маломощные диоды].
Т.е. Rобр>>Rпр., дающее возможность использовать диод в качестве выпрямительного элемента.
Из-за большой площади перехода емкость у выпрямительных диодов относительно велика (десятки пФ). Поэтому их можно применять для выпрямления токов с частотами не более 1-2 кГц.
Однотипные диоды можно соединять между собой последовательно или параллельно.
Необходимость в последовательном соединении диодов возникает в тех случаях, когда выпрямляемое напряжение по своей амплитуде превышает максимально допустимое Uобр.диода. Из-за разброса параметров соединяемые диоды могут иметь неодинаковоеRобр.. Это приведет к тому, чтоUобр.распределится между ними неравномерно. Отдельные диоды, имеющие наибольшееRобр., будут работать при повышенномUобр.и могут выйти из строя. Причем пробой одного из диодов приведет к выходу из строя остальных, соединенных с ним последовательно, т.к. выпрямляемое напряжение распределится между еще работающими диодами и на долю каждого из них придетсяUобр., значительно превышающее допустимое. Поэтому при последовательном соединении диоды обычно параллельно каждому из них подключают уравнительные резисторы с сопротивлением порядка сотен кОм (рис. 3а).
К параллельному соединению диодов прибегают тогда, когда нужно получить ток больше предельного тока диодов данного типа. При параллельном соединении различие в прямых сопротивлениях диодов приводит к тому, что они оказываются неодинаково нагруженными и ток через диод с наименьшим прямым сопротивлением может превысить предельный. Поэтому для выравнивания токов последовательно с диодом включают резисторы с малым сопротивлением
(десятые доли Ом – единицы Ом) (рис. 3б).